Cu26+離子里德堡系列的電離能和量子數虧損

王 麗，李 印

(營口理工學院，遼寧營口，115014)

研究高離化態原子對于實驗室等離子體、慣性約束聚變過程、激光等離子體以及強激光同物質相互作用過程等具有重要意義[1,2]。因而在過去的幾十年間，高離化態原子體系能級結構和輻射躍遷性質的研究一直是許多科技工作者重點關注的課題之一[3～6]。但是關于高離化態Cu離子的數據仍不完全[7]，王麗等[8，9]應用全實加關聯(FCPC)方法分別計算了Cu26+離子1s2nd(3≤n≤9)態的電離能、激發能、精細結構和1s2nl(l=p, d, f;n≤9)態的總能量，本次工作將對類鋰Cu26+離子的研究，進一步擴展到計算其1s2nl(l=d, f;n≤9) 2個里德堡系列的電離能和量子數虧損，將本次研究的計算結果與現有的實驗數據相比，相對誤差在千分之一以內；分析了量子數虧損隨著主量子數n和軌道量子數l的變化規律；并將FCPC方法所得的較低激發態的電離能和量子數虧損作為輸入，根據半經驗方法實現了對高激發態的能量的理論預言。

1 理論方法

根據單通道量子數虧損理論，類鋰Cu26+離子體系的電離能與量子數虧損之間有如下的關系式：

(1)

其中，原子序數為Z，電子數為N，價電子主量子數為n，μnl為量子數虧損。EIP(1s2nl)為FCPC方法計算所得的類鋰離子體系的電離能，由體系總能量與原子實能量之差所確定，全實加關聯(FCPC)方法的詳細描述參見文獻[10]。

類鋰Cu26+離子里德堡系列的量子數虧損為：

(2)

對于類鋰離子體系，隨著主量子數n的增加量子數虧損μnl變化越來越緩慢，當n較大時，μnl趨于一個常數，根據半經驗方法，可以將能量的表達式按照半經驗參數μ0，h1，h2的如下形式展開：