用于神光Ⅲ原型裝置精密物理實驗的時標激光系統

林宏奐 蔣東鑌 王建軍 李明中 張 銳 鄧 穎 許黨朋 黨 釗

(中國工程物理研究院激光聚變研究中心，綿陽 621900)

(2009年3月16日收到;2010年3月24日收到修改稿)

用于神光Ⅲ原型裝置精密物理實驗的時標激光系統

林宏奐?蔣東鑌 王建軍 李明中 張 銳 鄧 穎 許黨朋 黨 釗

(中國工程物理研究院激光聚變研究中心，綿陽 621900)

(2009年3月16日收到;2010年3月24日收到修改稿)

用與大型激光裝置輸出主激光脈沖同步的梳狀脈沖作為時間標尺，標定強激光與靶丸作用的過程，對強場物理實驗測量及模擬實現精密化具有重要的意義.報道了一種電光調制結合光學方法產生與主激光精確同步的多頻率時標激光脈沖的光纖系統.采用電光調制產生150 ps快光脈沖，通過光纖堆積產生1053 nm的基頻梳狀脈沖信號，經過放大和倍頻輸出527和351 nm的綠光及紫外倍頻梳狀脈沖激光.系統可穩定地為神光Ⅲ原型裝置提供精密物理實驗所必需的各種頻率的時標激光，并且可根據物理實驗需要靈活地調整梳狀脈沖間隔和幅度，具有很好的適應性.

激光聚變驅動器，時標光，光纖激光系統

PACS:52.57.－ z，42.60.By，42.55.Wd

1.引 言

在激光驅動的慣性約束聚變物理實驗中，一般采用示波器和分辨率小于20 ps的光學條紋相機(可見波段)和X光條紋相機(紫外波段)測量高功率激光脈沖作用于靶丸的物理過程的時間分辨圖像，如激光輻射的吸收過程、激光等離子體不穩定性與驅動紫外(UV)激光的相互關系、強激光燒蝕物質的速率等［1，2］.另外，采用條紋相機測量高功率激光脈沖與靶丸作用過程中各階段相對于主激光脈沖的時間也是至關重要的，這對通過數值方法精密模擬該過程非常重要.

然而，目前神光Ⅲ原型激光裝置采用與主激光同步電脈沖觸發示波器和條紋相機的方式由于電同步脈沖與主激光的同步晃動大(同步晃動均方根(RMS)大于100 ps)，且在強電磁環境下易受干擾，測得的物理過程的起始時刻與主激光時間關系相對模糊，同時也模糊了高功率激光脈沖與靶丸作用過程中各階段相對于主激光脈沖的時間關系，影響了物理實驗及數值模擬的精密性，嚴重制約了神光Ⅲ原型裝置提供物理實驗的能力.

如果采用與主激光精確同步的激光脈沖作為時間參考提前主激光到測試設備，就可以很好地解決上述的問題［1—4］.如美國勞倫斯利弗莫爾實驗室(LLNL)的 OMGA裝置和法國的 LMJ激光裝置.OMGA裝置的時標激光由與激光驅動器同步的另一固體激光器產生，但這種方式占用大量空間，且時標脈沖間的時間間隔不可調整，具有應用的局限性［5，6］.LMJ激光裝置采用與主激光同步的中心波長405 nm的LD輸出脈寬65 ps的單脈沖作為時標.這種方式時標激光波長單一，輸出只有單脈沖，不適用可見至紅外波段ns打靶脈沖物理過程的診斷需求［7］.

根據神光Ⅲ原型裝置精密物理實驗的需要，結合光纖激光系統可編程控制、分束可靠、傳輸靈活穩定、穩定可靠、體積小、對環境無特殊要求的優點，我們提出了一種電光調制結合光學方法產生時標光脈沖的光纖系統，通過調制產生與主激光脈沖精密同步的150 ps脈沖，輸入光纖堆積器［8］產生5路梳狀時標脈沖，經過放大倍頻后為神光Ⅲ原型裝置提供1053，527和351 nm的時標.該系統輸出穩定，已成功應用于神光Ⅲ原型裝置的物理實驗，取得了很好的效果，實現了物理實驗精密化及神光Ⅲ原型裝置性能的巨大提升.目前，國內其他大型激光裝置還沒有這樣的時標激光脈沖產生系統.相比于OMGA裝置和LMJ裝置的時標系統，系統又具有穩定和輸出靈活的優點.

2.系統結構及原理

2.1.光時標實現物理實驗精密化的原理

采用時標激光系統實現物理實驗精密化的原理如圖1所示.神光Ⅲ原型裝置光纖前端［9］產生的整形激光脈沖被后續系統放大后通過倍頻轉換后聚焦到靶點與靶丸作用產生各種包含物理信息的信號.光學條紋相機、X光條紋相機和探測器分別測量不同波段的物理信號.如果沒有時間基準，就不能確定測得各種物理量的相互時間關系.以前采用基準電信號觸發各種測量設備，其本身的晃動足以模糊這種相互關系，同時電信號在強電磁環境下極易受到干擾，這樣嚴重影響了物理實驗的精確性.采用光纖前端系統產生梳狀激光短脈沖，通過光纖分束，一路被光電轉換提供給示波器，另一路通過放大、倍頻產生351和527 nm的梳狀短脈沖耦合進入傳輸光纖直接輸入光學和 X光條紋相機.這樣，激光裝置打靶時，各種設備在測得物理信號的同時也測得光時標信號.由于光時標與主激光精密同步，不存在觸發晃動，覆蓋了所有測量波段，且不受干擾，根據光時標信號傳輸的延遲關系就可很方便地確定各種物理量的精確時序關系.另外，條紋相機時間掃描存在非線性響應問題，根據梳狀脈沖絕對時間間隔可以判斷條紋相機的工作狀態，同時精確測算物理過程的速率，較只用條紋相機定標更加精密［5］.

圖1 光時標的原理

2.2.時標激光的產生

圖2 時標激光脈沖產生系統原理

時標激光脈沖產生系統結構如圖2所示.摻鐿單縱模光纖振蕩器輸出20 mW的1053 nm連續激光，經偏振控制器輸入幅度調制器.同步系統輸出一路同步脈沖信號觸發快脈沖發生器產生150 ps的快電脈沖信號加在幅度調制器上調制連續激光產生150 ps的激光脈沖.150 ps的脈沖經過一級光纖放大器放大后通過20∶80光纖分束器分成兩路脈沖:其中一路脈沖又經過50 m光纖傳輸至靶場附近通過1×24光纖分束器分束傳輸至光電轉換器轉換成電信號為測量示波器提供基頻光時標;另一路脈沖作為基元脈沖輸入5脈沖堆積器［8］，產生時間間隔為500 ps的梳狀脈沖.梳狀脈沖經過放大，同樣經過50 m光纖傳輸至靶場附近，再輸入大模場光纖放大器放大至10 kW(脈沖總能量為7.5 μJ，單脈沖能量為1.5 μJ).光纖系統中，偏振控制器采用取樣方式自動檢測輸入連續激光的偏振態，并調整其偏振狀態使輸入激光的偏振方向與幅度調制器的偏振方向一致，提高了系統輸出的穩定性［9，10］.

大模場放大器輸出接準直器，將大模場光纖輸出的信號準直成直徑由1.5 mm的光束輸入釹玻璃放大器組和BBO晶體構成的倍頻光產生系統.由于大模場放大器已經將脈沖放大至10 μJ量級，已經不需要采用Nd∶YLF高增益放大器提供106級增益的放大［11］，而采用釹玻璃棒放大器組即可將脈沖放大至20 mJ.20 mJ的1053 nm脈沖經過BBO晶體構成的倍頻器倍頻產生10和3.2 mJ的527及351 nm激光脈沖，通過透鏡聚焦耦合進入芯徑為500 μm的石英光纖分束器傳輸5 m分別為4臺光學條紋相機和4臺X光條紋相機提供可見光和UV時標.

2.3.梳狀脈沖的產生

全光纖梳狀脈沖產生系統中脈沖堆積器是產生梳狀脈沖的關鍵.如圖3所示，150 ps的脈沖經過分束器并通過精確延時進入2個3路堆積模塊.在3路堆積模塊中，各路脈沖經過可變延時器延時(延時250 ps)和可變光衰減反射鏡后被反射再次通過可變延時器和分束器合成3路梳狀脈沖.反射的3路脈沖延時1.5 ns后經過分束器合成間隔500 ps的6路梳狀脈沖.梳狀脈沖由單個150 ps脈沖合成，其上升沿小于100 ps.單路脈沖幅度的可調諧精度由可編程光衰減反射鏡決定，為40 dB，而梳狀路脈沖間的間隔可由可編程光纖延遲線調整(精度達1 ps).因此，這種方法可提供幅度和間隔可變的梳狀脈沖，可以根據放大過程中增益飽和程度的不同修正梳狀脈沖的畸變，同時也可根據物理診斷的需要調節脈沖間的間隔.由于目前只需要5路梳狀脈沖，因此將最后一路脈沖衰減至零.

3.系統輸出及物理實驗結果

采用 LeCroyWavepro760Zi示波器(帶寬為 6 GHz，采樣率為40 GS/s)和 SD43光電轉換器(帶寬為8 GHz)測得的光纖系統輸出的梳狀脈沖如圖4所示.單脈沖寬度為150 ps，脈沖間隔為500 ps.由于光纖堆積器各路損耗不能控制一致，在衰減器為衰減零時，輸出的各路脈沖的幅度不一致.通過調節光纖堆積器中衰減器的衰減倍數，使各路脈沖幅度遞增以預補償后續放大過程中增益飽和帶來的畸變，使其倍頻后各路脈沖的幅度保持一致.圖中內插圖為基元脈沖，也是1053 nm基頻光時標.

圖4 光纖系統輸出的梳狀脈沖 插圖為150 ps基元脈沖

圖5(a)—(c)為神光Ⅲ原型裝置靶場X光條紋相機同一掃屏下測得的UV光時標信號及神光Ⅲ原型裝置主激光(脈寬為300 ps)與金球靶作用后發射的UV光脈沖，圖中縱坐標為光場分布，橫坐標為時間分布.從圖5(b)可以看出，經過500 μm石英光纖多模傳輸后，時標脈沖發生展寬，但間隔不變，仍為500 ps，而UV時標光近場分布接近于高斯分布，如圖5(b).在主脈沖寬度更寬時(如神光Ⅲ原型裝置的工作脈寬1和3 ns)，通過對比X光條紋相機同一掃屏下UV時標光脈沖波形與主脈沖波形，可以標定主脈沖與靶瓦作用時輻射的速率等.采用帶寬為12 GHz，采樣率為40 GS/s的示波器測量了時標脈沖與主激光脈沖的同步晃動:測得兩者間的峰-峰晃動為 40 ps(即 ±20 ps)，而 RMS值小于 6 ps，完全滿足精密物理實驗小于10 ps(RMS)晃動的要求.圖5(d)為可見光條紋相機同一掃屏下測得的527 nm的時標信號及神光Ⅲ原型裝置主激光與金球靶作用后發射的光脈沖，圖中縱坐標為時間分布，橫坐標為光譜.

4.結 論

研制了一種電光調制結合光學方法產生時標光脈沖的系統，可產生與主激光高精度同步的基頻、二倍頻及三倍頻時標脈沖，通過光纖分束傳輸與多臺示波器、X光條紋相機及可見光條紋相機連接，建立了激光驅動的慣性約束聚變物理實驗中測量所得各波段信號與主激光信號的絕對時間關系，實現了強場物理實驗的精密化.目前，該系統已成功應用于神光Ⅲ原型裝置，完成與主激光百余發次聯機發射實驗，實現了神光Ⅲ原型激光裝置物理實驗能力大的提升.

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［11］Luo Y M，Li M Z，Tang J，Wang J J，Fu X J，Jia W，Deng Q H 2005High Power Laser and Paticle Beams17(S0)45(in Chinese)［羅亦鳴、李明中、唐 軍、王建軍、傅學軍、賈偉、鄧青華2005強激光與粒子束17(S0)45］

PACS:52.57.－ z，42.60.By，42.55.Wd

Laser time fiducial for precise physical experiment in Shenguang-Ⅲprototype facility

Lin Hong-Huan?Jiang Dong-Bin Wang Jian-Jun Li Ming-Zhong Zhang Rui
Deng Ying Xu Dang-Peng Dang Zhao
(Research Center of Laser Fusion，China Academy of Engineering Physis，Mianyang 621900，China)
(Received 16 March 2009;revised manuscript received 24 March 2010)

Using comb laser pulses synchronized with the main pulse output by large laser facility as time fiducial to scale the reaction process between high power laser pulse and target is very important for the realization of precise measurement and simulation in the intense field experiment.We demonstrate a fiber multiharmonic time fiducial laser pulse generation system using optic-electric modulation and optical pulse stacking.A unit optical pulse with a width of 150 ps generated by modulation was stacked in a fiber stacker to form a 1053 nm comb pulse.The pulse was then amplified and frequencyconverted to generate green(527 nm)and UV(351 nm)fiducials.The system can stably provide Shenguang-Ⅲprototype facility with multi-frequency laser time fiducials which is essential for the precise physical experiment.In addition，the system is highly adaptive since it can generate fiducial signals with variable pulse intervals and amplitudes flexibly according to the requirements of different physical experiments.

laser fusion driver，time fiducial，fiber laser system