基于射電觀測的日冕物質拋射驅動激波的統(tǒng)計特征研究*

周坤論 丁留貫2)? 王智偉 封莉

1)(南京信息工程大學空間天氣研究所,南京 210044)

2)(南京信息工程大學濱江學院,南京 210044)

3)(中國科學院暗物質與空間天文重點實驗室,南京 210008)

1 引 言

日冕物質拋射(coronal mass ejection,CME)是太陽活動的重要形式,能在短時間內將巨大的磁化等離子體和磁通量拋射到太陽風中,是太陽大氣中尺度最大的爆發(fā)現(xiàn)象.典型的 CME 爆發(fā)期間所釋放的能量約1029—1032爾格,伴隨多個波段電磁輻射增強,同時會加速產生大量的太陽高能粒子(solar energetic particle,SEP),如質子、電子和重離子,能對地球空間環(huán)境造成強烈的擾動和危害,嚴重威脅航空航天安全.

在太陽爆發(fā)過程中當物質運動速度超過背景Alfvén速度時,就會在運動物質前沿產生激波(快模激波)[1?4].此時,在射電波段出現(xiàn)劇烈而且短促的流量增強的現(xiàn)象叫做太陽射電暴,如II型射電暴,主要是由于激波加速的電子在局地等離子體頻率處產生的輻射所引起的,是用來判斷爆發(fā)活動是否產生激波的重要依據(jù)[5,6].II型射電暴與日冕激波之間不是充分必要關系.通常認為,II型射電暴的發(fā)生表征著存在日冕激波,但是反之不一定,這是由于II型射電暴的產生相對于日冕激波需要更苛刻的物理條件,比如需要大的壓縮比和馬赫數(shù)[7].

研究表明,日冕激波常伴隨米波II型射電暴而行星際激波常伴隨十米百米(deca-hectometric,DH)波II型射電暴[8,9].耀斑或其他源可以在低日冕驅動激波并加速電子[10,11].Reiner等對17個富射電(radio-rich)事件進行分析研究表明,由DH波段 II 型射電暴頻率漂移計算的激波速度與CME速度呈正相關,而由米波II型射電暴計算的激波速度與CME速度無明顯相關[12].II型射電暴大部分產生于CME驅動激波的前沿,也有部分事件中II型射電暴產生于CME激波的側翼與冕流相互作用區(qū)域.Maia等利用Nancy射電成像儀(NRH)觀測分析表明,米波II型射電暴的源靠近CME 前沿,且射電源與 CME 具有相同的速度[13].同時,他們也指出米波射電頻移通常較弱,不易被射電頻譜儀觀測到.Bain利用射電成像及頻譜觀測研究表明,II型射電暴源處于等離子體團熱核的前沿,但結果顯示激波速度大于等離子體團的拋射速度[14].Reiner 等發(fā)現(xiàn),II型射電暴并不總是產生于激波頂部,也有可能在激波掃過的高密度冕流區(qū)產生[15].Cho 等人的統(tǒng)計工作和Feng 等人的事例分析都證實了這一點[16?18].冕流除了影響 II 型射電暴的產生,在激波傳播過程中也能影響II型射電暴在動態(tài)頻譜中的形態(tài)[18,19].由于射電源空間位置不同,由II型射電頻譜反演得到的激波表觀速度與其驅動源(如CME)的前沿速度會顯示出較大差異[17].

快速 CME 和慢速 CME 之間發(fā)生相互作用會導致II型射電暴的射電增強現(xiàn)象[20].Gopalswamy等人的研究都顯示,在CME相互作用過程中,II型射電暴增強可作為富太陽高能粒子(SEP-rich)和貧太陽高能粒子(SEP-poor)的重要信號[21].Ding等人的最新統(tǒng)計結果也進一步應驗了Gopalswamy等人的結論.最近,Al-Hamadani等人對射電增強成因做了比較詳細的觀測研究,發(fā)現(xiàn)射電增強可分為5類,他們認為當II型射電暴與CME高度相符時射電增強主要原因是 CME 與先前 CME 或其殘留物質發(fā)生相互作用,而II型射電暴高度明顯低于 CME 前沿高度情況下的射電增強則是由于CME 與冕流相互作用形成的[22].

激波是緩變型 SEP 事件產生的必要條件,研究高能粒子與激波或CME 屬性的關系則是SEP研究的關鍵問題之一.太陽高能粒子事件的能量粒子峰值通量與CME的投影速度存在較強的正相關,但分布比較分散[23].此研究中假設CME速度與激波速度相等,由于激波產生的位置不唯一,所以與CME速度比一定都相等.是否產生SEP事件也不能僅依據(jù)CME速度.例如,Shen等人研究就表明,由于日冕環(huán)境差異,快速CME僅產生較弱的激波且沒有產生SEP事件,伴隨較弱持續(xù)時間短的II型射電暴; 而另一個慢速CME產生了較強的激波并且產生了SEP 事件,伴隨持續(xù)時間較長的較強II型射電暴[24].這也顯示,相比CME速度而言,II型射電暴特性可更好地用來判斷SEP事件的產生與否.Gopalswamy等人的統(tǒng)計結果顯示絕大部分伴隨跨越米波-百米波的II型射電暴與SEP事件相關,而少部分無SEP事件伴隨的事件可能和源區(qū)與地球磁聯(lián)接不好有關[25].Winter等人研究也表明所有峰值大于15 pfu的大SEP事件全部伴隨DH II型射電暴[26].此外,有研究表明,存在少數(shù)較小的SEP事件觀測不到明顯的II型射電暴伴隨[27].由于源區(qū)位置的原因,多衛(wèi)星多經度聯(lián)合SEP觀測和射電觀測可在一定程度上降低由于磁聯(lián)接不好而造成的事件遺漏情況.

本文主要對2007年至2015年期間的77個DH II型射電暴的頻譜結構進行擬合,結合II型射電暴增強,分析激波與CME、SEP等相關參數(shù)的關聯(lián),從而探索II型射電暴及射電增強信號在研究激波加速高能粒子過程中的作用.

2 數(shù)據(jù)處理

2.1 數(shù)據(jù)源

本文基于CDAW數(shù)據(jù)庫(https://cdaw.gsfc.nasa.gov/CME_list/radio/waves_type2.html)Wind/WAVES DH II型射電暴列表,根據(jù)II型射電暴頻譜強度及持續(xù)時間,結合Wind/WAVES和STEREO/SWAVES頻譜觀測圖像,根據(jù)可清晰辨別出II型射電暴頻譜形態(tài)結構為標準篩選出第24太陽活動周以來(2007年至2015年)的81個DH II型射電暴候選事件.事件對應CME速度、質量、動能、耀斑等級等相關參數(shù)均取自CDAW數(shù)據(jù)庫.

本文中太陽高能粒子數(shù)據(jù)主要采用25—60MeV的高能質子數(shù)據(jù),數(shù)據(jù)來源于SOHO/COSTEP EPHIN[28]和STEREO-A(B)/HET[29].在處理SEP事件強度時,我們采用文獻[21]和文獻[30]中的方法進行處理,修正后的SOHO EPHIN通量峰值與STEREO-A(B)HET通量峰值中取最大值作為SEP事件的強度,并選擇0.0114(cm2·s·sr·MeV)–1作為SEP事件的判斷標準.

2.2 II型射電暴處理方法

根據(jù)II型射電暴頻譜結構,基于不同日冕密度模型,對所有II型射電暴進行擬合,反演得到II型射電暴對應驅動源激波的速度.本文主要采用文獻[31] Vr?nak和文獻[32] SPM兩種密度模型進行擬合.如基頻和諧頻同時出現(xiàn),選取基頻作為擬合對象.根據(jù)II型射電暴的起始時間和太陽爆發(fā)時間,確定與射電暴發(fā)對應的CME及耀斑.通過選擇不同密度模型和不同密度倍數(shù),確定與CME速度最為匹配的激波速度[33?35].

圖1為典型的II型射電暴事例.圖1(a)、(c)分別為2013年10月25日和2014年08月28日觀測到的II型射電暴頻譜,基于Vr?nak密度模型和SPM密度模型及頻率與日冕密度關系,分別對事例中的頻譜漂移進行擬合,假定在擬合高度內激波速度為常數(shù)(即線性擬合),圖中白色虛線為最佳擬合結果.圖1(b)、(d)為基于密度模型假設擬合得到的激波高度-時間變化曲線,紅色點為與激波對應的CME前沿高度-時間數(shù)據(jù),黑色實線為其線性擬合.圖1(b)中綠色實線為選取2倍Vr?nak密度模型擬合的結果,圖1(d)中藍色實線為選取2倍SPM密度模型擬合的結果,可以看出此時擬合的激波速度和其對應CME速度符合較好.而這兩個事例采用另外一種密度模型則得不到較合理的結果,即激波高度時間曲線和CME高度時間曲線有交叉,或激波高度遠小于CME高度.對于正常產生于激波前端的II型射電暴而言,考慮到頻率寬度和擬合誤差等因素,激波高度應該和CME前沿高度差不多或略高一點較為合理.對于少部分產生于激波側翼的II型射電暴而言,擬合的激波高度則整體比CME前沿高度低; 在利用不同密度模型擬合時,得不到與CME速度和高度符合的擬合結果或只能得到較低的激波徑向擬合速度.對于這部分事例另外分析,本文不做討論.

圖1 典型II型射電暴頻譜圖及所采用不同密度模型擬合激波高度-時間變化圖Fig.1.Spectrum diagram of a typical type-II radio burst and the linear fitting results of spectrum with different coronal density model.

在判別II型射電暴有無射電增強方面,我們參照文獻[20]和文獻[21]的射電增強事例,采用人工識別方法判斷II型射電暴有無明顯射電增強,并結合在此增強時間內有無相鄰CME相互作用進行甄別.如圖1(c)中顯示II型射電暴在持續(xù)時間內射電暴頻譜有明顯增強現(xiàn)象.

2.3 事件篩選

如一個II型射電暴在Wind/WAVES和STEREO/SWAVES同時被觀測到,我們選取擬合速度與CME速度最接近的那一個作為此事例的激波速度.所有81個候選事件的擬合激波速度與相應CME速度的關系如圖2.圖2(a)為所有候選事件擬合激波速度與CME速度之間的關系.從所有事件的分布來看,有4個事件的擬合速度明顯低于CME速度(異常事件),而絕大部分事件的擬合速度基本等于或大于CME速度(正常事件).我們對速度符合較好的事件進行線性擬合,相關系數(shù)為0.99,線性擬合(藍色實線)斜率為0.99,整體略高于1: 1線(黑色虛線),符合激波速度接近CME速度而激波前沿高度略高于CME前沿速度的事實.如考慮4個異常事件,則相關系數(shù)降為0.93,線性擬合線與1: 1線交叉.圖2(b)為II型射電暴持續(xù)時間內擬合激波速度與CME速度差的分布圖,4個異常事件和正常事件均值分別為–662.75 km/s和47.7 km/s,表明本研究中正常事件的激波速度平均比CME速度快約48 km/s.

一般而言,II型射電暴的起始頻率平均為99 MHz,起始高度平均在1.8 Rs左右(以起始時刻CME高度計算)[25].Mittal等對DH II型射電暴的起始頻率統(tǒng)計,其中85%的事件起始頻率處于1—14 MHz之間,平均約為11 MHz,起始高度2.2—4.5 Rs[36].本文所選研究對象為DH波段的II型射電暴,起始頻率最高只能識別到16 MHz,對于部分起始于米波波段的事例可能存在起始時刻偏晚或起始頻率偏低的情況.參考Mittal等的統(tǒng)計結果,這部分事例最多占15%左右,對本文的統(tǒng)計分析不會產生很大的影響.本文中選擇II型射電暴在DH波段的開始時刻作為該射電暴的起始時刻.

圖2 (a)81個候選事件擬合激波速度與CME速度之間的關系.藍色圈代表激波速度與CME速度相符事件,紅色三角代表擬合激波速度遠小于CME速度事件,黑色實線是所有事件的線性擬合,藍色實線是所有相符事件的線性擬合;(b)擬合激波速度與CME速度之差的統(tǒng)計直方圖Fig.2.(a)Scatter plot of fitting shock speed and CME speed for all 81 candidate events.The blue circle represents the shock speed coincides with the CME speed event,the red triangle represents the events that the fitting shock speed is much smaller than the CME speed,the black solid line is the linear fit of all events,and the blue solid line is the linear fit of all 77 coincident or normal events.(b)Distribution of the speed difference between shock speed and CME speed.

圖3(a)為所有事件II型射電暴起始時刻激波高度隨CME高度變化關系,相關系數(shù)為0.81.藍色圈是正常事件,紅色三角圈是異常事件.若只考慮正常事件,相關系數(shù)為0.92.從線性擬合來看,擬合線非常接近于1:1線,表明激波高度與CME高度相當,這一結果與文獻[21]的研究結果一致.由圖3(b)可以看出,正常事件中激波平均起始高度略高于CME高度(0.43 Rs),此結論符合CME鼻區(qū)前沿驅動激波的物理圖像,此高度差即為激波脫體距離(standoff distance).而異常事件的平均高度差為–3.5 Rs,也就是說激波產生II型射電暴的高度低于CME前沿高度,這種情況通常在激波與冕流相互作用時發(fā)生[16?17].結合擬合激波速度和起始高度與CME速度和高度的差異,我們后面的分析中暫不考慮異常事件.

根據(jù)以上方法我們選取了共77個擬合激波速度、起始高度與CME相符的事例作為以下統(tǒng)計研究的樣本事件.其中,伴隨射電增強的事件有34個,無射電增強的事件有43個; 產生SEP事件的有54個,無SEP事件伴隨的有23個.下面我們主要基于這些樣本事例分析射電增強與否對激波屬性與CME的關聯(lián)、激波加速SEP等的影響.

圖3 所有候選事件DH II型射電暴起始時刻激波高度與CME高度之間的關系.(a)藍色圈是正常事件,紅色三角是異常事件,黑色實線是所有事件的擬合線,藍色實線是正常事件起始高度的擬合線,黑色虛線斜率為1.(b)DH II型射電暴起始時刻激波高度與CME高度差的直方圖,藍色條為正常事件,紅色條為異常事件Fig.3.Scatter plot of shock height and CME height at the onset of type IIs radio burst for all 81 candidate events.(a)The blue circle is a normal event,the red triangle is an abnormal event,the black solid line is the fitted line for all events,the blue solid line is the fitted line for the normal event start height,and the black dotted line slope is 1.(b)histogram of the difference between the shock height and the CME height at the start of the type IIs radio burst.The blue bar is a normal event and the red bar is an abnormal event.

3 統(tǒng)計結果

3.1 激波速度與CME參數(shù)的關系

圖4(a)顯示激波速度和CME速度的關聯(lián),可以看到射電增強與否對于這兩者之間的相關性無明顯的影響.射電增強與無射電增強事例的激波-CME速度相關系數(shù)分別為0.993和0.986,相關性非常高,且擬合直線的斜率分別為0.95和1.04.這個關系說明CME驅動激波主要是由于CME速度和周圍等離子的Alfvén波速度確定的,且激波速度基本與CME速度基本相當; 而射電增強表明激波強度增加,這與周圍等離子體環(huán)境有關,產生射電輻射的源增強,不影響激波的速度.圖4(b)顯示了射電增強事件與無射電增強事件的CME速度差異.射電增強事件的CME平均速度為1316.47 km/s,而無射電增強事件的CME平均速度為919.02 km/s,兩者表現(xiàn)出明顯的差異.結果表明,在有II型射電暴產生的CME中,有射電增強的CME速度通常大于無射電增強的CME,或速度快的CME更容易產生II型射電暴增強,這與文獻[21]的研究結果一致.

圖5顯示了DH II型射電暴起始時刻激波高度和CME前沿高度的分布.可以看到開始產生II型射電暴的高度主要分布在10 Rs以下.有射電增強事件的激波起始高度平均為5.09 Rs,而無射電增強事件的激波起始高度平均為3.81 Rs.DH II型射電暴起始時刻,有射電增強的CME前沿高度均值為4.41 Rs,而無射電增強為3.58 Rs,與Mittal等的統(tǒng)計結果2.2—4.5 Rs相符[36].CME高度低于激波高度,符合CME驅動激波在鼻區(qū)產生II型射電輻射的圖像.結果顯示,有無射電增強情況加,激波起始高度存在表達差異,射電增強事件的激波起始高度通常大于無射電增強事件.

激波面至CME前沿之間的區(qū)域為鞘層,它們之間的距離稱之為激波脫體距離[33],如圖3中的Hshock–HCME可用來表示這個距離.為了進一步研究激波脫體距離隨CME高度變化關系,我們選取了五個CME高度3.5 Rs、4.0 Rs、5.0 Rs、10 Rs、15 Rs,分析這幾個高度上激波脫體距離的變化規(guī)律.其中,激波高度和CME高度均根據(jù)高度時間擬合線計算得到.圖6(a)顯示了不同速度區(qū)間內平均脫體距離的分布.結果顯示,在每個CME速度區(qū)間內,激波脫體距離基本隨CME高度變大而變大.但激波脫體距離隨CME速度變化關系則在低高度和高高度上出現(xiàn)截然相反的變化規(guī)律,在較小的CME高度上(如3.5 Rs、4 Rs、5 Rs),CME速度越大,脫體距離越大; 而當CME到達較大高度時(如10 Rs、15 Rs),速度較慢的CME對應的激波脫體距離反而越小,這與Mujiber Rahman等對行星際1 AU處的激波脫體距離的研究結果一致[37].當然,激波脫體距離不僅跟CME的速度有關,還跟激波的壓縮比、馬赫數(shù)、等離子體比熱等有關.圖6(b)顯示了不同CME高度上激波脫體距離的變化.可以看出,隨著CME高度越高,激波脫體距離越大,當?shù)竭_行星際1 AU附近時,這個平均距離可達到29 Rs左右[37].

圖4 有無射電增強對激波速度與CME速度關系的影響Fig.4.Difference between groups of radio enhancement and of no radio enhancement on shock speed and CME speed for normal events.

圖5 DH II型射電暴起始時刻(a)激波高度和(b)CME前沿高度的統(tǒng)計直方圖.藍色為有射電增強的事件,紅色為無射電增強的事件Fig.5.Statistical histogram of the shock height and the CME leading edge height at the start time of DH type II radio bursts for normal events.Blue is an event with radio enhancement,and red is an event with no radio enhancement.

圖7(a)為DH II型射電暴對應激波速度與CME質量的相關關系.激波速度和CME質量呈正相關,相關系數(shù)為0.65; 其中對于射電增強事件,相關系數(shù)明顯高于無射電增強事件(0.74 > 0.51).圖7(b)為DH II型射電暴對應激波速度與CME動能的相關關系.激波速度與CME動能之間存在很強的正相關,相關系數(shù)達到0.9.對于有射電增強的事件,其相關系數(shù)略高于無射電增強的事件(0.91 > 0.85).從統(tǒng)計結果可以看出,激波速度與CME質量、動能之間都存在明顯的正相關關系,但與動能的相關性明顯高于質量.也就是說,CME質量和動能兩者中,CME動能更能決定其驅動激波的速度.總體而言,CME質量越大、動能越大就越容易產生速度快的日冕激波.此外,有射電增強事件中的激波速度與CME質量、動能的相關性都明顯高于無射電增強的事件.

圖6 激波脫體距離隨CME高度變化統(tǒng)計圖Fig.6.The histogram of the standoff distances as a function of CME heights.

圖7 (a)激波速度與CME質量的相關性,(b)激波速度與CME動能的關系.藍色圈為有射電增強的事件,紅色圈為無射電增強的事件,黑色虛線為所有事件的擬合線,藍色虛線為有射電增強事件的線性擬合,紅色虛線為無射電增強事件的線性擬合Fig.7.Scatter plot of shock speed and CME mass、kinetic energy for normal events.The blue circle is an event with enhanced radio enhancement,the red circle is an event with no radio enhancement,the black dotted line is the fitted line for all events,the blue dashed line is a linear fit result for radio-enhanced events,and the red dashed line is a linear fit result for no radio-enhanced events.

圖8顯示了激波速度與耀斑等級的相關性.所有事件激波速度和耀斑等級的相關系數(shù)為0.47,有射電增強的為0.49,無射電增強的為0.32.可以看出,激波速度與對應CME爆發(fā)伴隨耀斑的等級之間呈現(xiàn)弱相關,明顯低于與CME速度、質量、動能的相關性.這也從另一個方面顯示了本文所分析II型射電暴對應的激波都是由CME驅動的.

3.2 DH II型射電暴持續(xù)時間分析

圖8 激波速度與耀斑等級的相關性,藍色圈為有射電增強的事件,紅色圈為無射電增強的事件,黑色虛線為所有事件的線性擬合,藍色虛線為有射電增強事件的線性擬合,紅色虛線為無射電增強的線性擬合.Fig.8.Scatter plot between shock speed and flare class for normal events,blue circle for radio-enhanced events,red circle for no radio-enhanced events,black dashed line for linear fitting of all events,and blue dashed line is a linear fit for radio-enhanced events,the red dashed line is a linear fit for no radio enhancement events.

圖9顯示了II型射電暴在DH波段內的持續(xù)時間與CME速度、質量、能量的關系,其中持續(xù)時間是指在DH波段內II型射電暴從開始到最后結束的時間間隔.需要說明的是,如果II型射電暴開始于米波波段,則本文中持續(xù)時間將比II型射電暴的實際持續(xù)時間要短一些.從圖9中可以看出,射電暴持續(xù)時間與CME的三個參數(shù)之間無明顯的相關性,相關系數(shù)僅為0.41、0.39、0.33.這與Mittal等的統(tǒng)計結果類似[36],但若按有無射電增強對事件進行分類,則相關關系呈現(xiàn)明顯的差異.有射電增強的事件II型射電暴持續(xù)時間與CME速度、質量、能量呈弱的負相關或無明顯相關,而無射電增強的事件的II型射電暴持續(xù)時間與CME速度、質量、能量之間呈現(xiàn)正相關,相關系數(shù)分別為0.50、0.44和0.55.一般而言,CME速度越快、質量越大、動能越大,其驅動激波所激發(fā)的II型射電暴的持續(xù)時間也就越長,正如圖中無射電增強事件顯示的關系.而若存在射電增強,則由射電增強的機理可知在CME傳播的過程中存在與其他CME相互作用的可能[21].由于與其他CME的相互作用,從而改變了射電持續(xù)時間與CME速度、質量、動能的關系,變得無明顯相關.

圖9 DH II型射電暴持續(xù)時間與CME速度(a)、質量(b)和動能(c)的相關性,藍色圈為有射電增強的事件,紅色圈為無射電增強的事件.黑色虛線為所有事件的線性擬合,藍色虛線為有射電增強事件的線性擬合,紅色虛線為無射電增強的線性擬合Fig.9.Scatter plot of DH type II radio burst duration and CME speed(a),CME mass(b)and CME kinetic energy(c)for normal events.The blue circle is an event with radio enhancement,and the red circle is an event with no radio enhancement.The black dashed line is a linear fit for all events,the blue dashed line is a linear fit for radio-enhanced events,and the red dashed line is a linear fit for no radio-enhancement events.

3.3 太陽高能粒子分析

為驗證射電增強是否與SEP事件有關,我們對有無射電增強情況下SEP事件的伴隨情況進行了統(tǒng)計,如圖10.圖10(a)為34個有射電增強的事件,其中大SEP事件占67.60%,小SEP事件占5.90%,無SEP事件伴隨的占26.50%.圖10(b)為43個無射電增強的事件,其中大SEP事件占37.20%,小SEP事件占30.2%,無SEP事件占32.6%.統(tǒng)計結果顯示,不管是有射電增強還是無射電增強,有II型射電暴的伴隨的CME產生SEP事件的比例都達到60%以上.這可以理解為,II型射電暴的發(fā)生反映有激波產生,CME一旦驅動形成激波就很容易加速粒子產生SEP事件.單從產生SEP的角度看,有射電增強和無射電增強無明顯差別.但是,如果看大SEP時間的產生比例,則有射電增強的事件中產生大SEP事件的比例約為無射電增強事件的兩倍.這一結果表明,有射電增強的II型射電暴事件更容易有大SEP事件伴隨,其驅動的激波更容易加速產生大的SEP事件,這一結論與文獻[13]的一致.這可以理解為,伴隨射電增強的事件其驅動的激波更強,且射電增強經常在與其他CME(如先行CME)相互作用時產生,具有更多的種子粒子,自然也就更容易加速產生大SEP事件.

圖11(a)為SEP事件通量峰值與激波速度的相關關系,兩者呈現(xiàn)正相關.所有事件、有無射電增強事件的相關系數(shù)分別為0.65、0.68、0.47.圖11(b)為有無SEP事件的激波速度分布情況,產生SEP事件的激波平均速度(1234.13 km/s)明顯大于未產生SEP事件的激波速度(926.43 km/s).這一結論表明,有II型射電暴伴隨的CME爆發(fā),其驅動的激波速度越快,就越容易產生SEP事件.

圖10 (a)有射電增強和(b)無射電增強的事件中大SEP、小SEP和無SEP事件所占百分比.藍、綠、紅分別代表大SEP、小SEP和無SEP事件Fig.10.Percentage of large SEP,small SEP,and no SEP events with(a)or without(b)radio-enhancement for normal events.Blue,green,and red respectively represent large SEP,small SEP,and no SEP events.

4 結果與討論

本文結合多衛(wèi)星觀測資料,主要分析了第24太陽活動周2007年1月至2015年12月能在射電頻譜觀測上清晰識別出II型射電暴的77個事件.采用Vr?nak和SPM密度模型對II型射電暴進行擬合,計算其對應激波速度.通過分析激波參數(shù)與CME、SEP參數(shù)的相關關系,探討射電增強對他們的影響.主要得到以下結論:

1)由DH波段II型射電暴計算的激波速度與CME速度強相關,此結果與Reiner等的一致[12],但相關系數(shù)更高.激波速度比CME速度略快.在II型射電暴起始時刻,激波高度比CME前沿高度略高一點,此時激波脫體距離約0.4 Rs.激波脫體距離在低日冕和高日冕、行星際呈現(xiàn)截然相反的規(guī)律: 在低高度范圍,激波脫體距離基本隨CME速度增加而增大; 而當CME傳播到較高范圍時,激波脫體距離反而是在CME速度越較慢時較大,此結論與Mujiber Rahman等人1 AU附近的研究規(guī)律一致.此外,結果顯示激波脫體距離隨CME高度增加而增加.

圖11 (a)SEP事件峰值與激波速度的相關關系,黑色虛線為所有事件的線性擬合,藍色虛線為有射電增強事件的線性擬合,紅色虛線為無射電增強的線性擬合.(b)有無SEP事件的激波速度的統(tǒng)計直方圖Fig.11.(a)Scatter plot between SEP event peak and shock speed for normal events.black dashed line is a linear fit for all events,blue dashed line is a linear fit for radio enhanced events,and red dashed line is a linear fit for no radio enhancement.(b)Statistical histogram of shock speed associated with or without SEP events for normal events.

2)射電增強事件對應激波的速度和起始高度明顯高于無射電增強事件; 射電增強事件的激波速度與CME質量、動能的相關關系明顯好于無射電增強伴隨的事件.

3)相比射電增強事件,無射電增強事件的II射電暴持續(xù)時間與CME速度、質量、動能之間呈現(xiàn)正相關.這可能與射電增強因素(如CME相互作用等)的干擾有關.

4)統(tǒng)計結果顯示II型射電暴事件產生SEP事件的比例達到60%以上; 其中,射電增強伴隨的II型射電暴(激波)事件更容易產生大SEP事件.表明,射電增強信號反映出實例中的激波更強,其加速粒子的能力更強,與其相互作用的CME可提供更多的種子粒子,自然粒子加速效率更高,更容易產生大SEP事件.這與文獻[21]的結論一致.結論表明,II型射電暴的射電增強可作為其驅動源激波大概率產生大SEP事件的一個信號.

感謝CDAW數(shù)據(jù)庫(https://cdaw.gsfc.nasa.gov/CME_list/radio/waves_type2.html)提供了DH II型射電暴、CME和耀斑的相關數(shù)據(jù),https://cdaweb.sci.gsfc.nasa.gov/index.html/網站提供了Wind/WAVES、STEREO/SWAVES頻譜觀測圖像和STEREO/HET儀器數(shù)據(jù),http://www.ieap.uni-kiel.de/et/ag-heber/costep/data.php網站提供了SOHO/EPHIN儀器數(shù)據(jù).