納米光學輻射傳熱: 從熱輻射增強理論到輻射制冷應用*

劉揚 潘登 陳文 王文強 沈昊 4) 徐紅星2)?

1) (武漢大學物理科學與技術學院, 武漢 430072)

2) (武漢大學高等研究院, 武漢 430072)

3) (巴塞羅那科技與技術學院, 西班牙光子科學研究所, 巴塞羅那 08860)

4) (西安交通大學理學院, 西安 710049)

熱輻射作為一種無處不在的物理現象, 對于科學研究和工程應用都具有重要意義.傳統上對熱輻射的理解主要是基于普朗克定律, 它描述了物體通過輻射交換能量的能力.而近年來的研究表明, 由于微納光學材料在尺寸上遠小于熱輻射峰值波長, 它們的熱輻射性質往往很大程度上有別于傳統黑體輻射理論所描述的宏觀物體.更重要的是, 微納光學材料的熱輻射性質可以通過改變它們的幾何尺寸和微觀構型進行定量的優化設計與精確調控.納米光學材料與輻射制冷效應的結合, 給熱輻射效應在能源和環境等相關領域的應用提供了極具前景的應用價值.本文首先從熱輻射的基本原理和規律出發, 介紹納米結構熱輻射增強的發展進程和最新進展, 包括二維材料間的近場熱輻射機理以及尺寸效應導致的遠場熱輻射增強; 其次, 介紹了近年來納米光學材料在輻射制冷應用中的重大進展, 包括可以實現高效日間輻射制冷的各種納米光學材料設計; 最后, 進一步介紹了日間輻射制冷的各種實際應用, 包括建筑物制冷、冷凝水收集、舒適衣物與太陽能電池降溫等.此外, 展望了納米光學材料的輻射制冷技術在推動荒漠生態環境的治理與改造方面的廣闊未來.

特邀綜述

1 引 言

熱的傳遞機制主要包括固體中的直接熱傳導,氣體液體的熱對流以及物體間通過電磁波交換能量的熱輻射傳遞.地球上人類賴以生存的能量主要來自于太陽的熱輻射傳遞.熱輻射理論發展于19世紀末.德國物理學家基爾霍夫于1859年提出熱輻射定律, 指出, 在熱平衡狀態下, 任何物體的熱輻射系數與電磁波吸收系數直接相關, 其比值僅僅與波長和溫度有關, 而與物體的材料特性無關,并由此產生了理想黑體的假設, 即對所有波長的吸收系數都為1的理想物體, 其輻射譜僅是波長與溫度的函數.然而, 之后關于黑體輻射譜理論的建立,歷史上卻并非一帆風順.瑞利和金斯先后獨立按照經典熱力學的能量均分定理進行研究, 可是, 瑞利?金斯公式僅能在黑體輻射譜的低頻區域與實驗結果符合, 而在高頻區域顯示出發散特性, 這與實驗得到的高頻(紫外頻段)趨近于零的結果嚴重背離,這種在紫外頻譜與當時理論的差異被稱為紫外災難.與之對應, 維恩利用熱力學定理, 從實驗數據出發, 推導出半經典能量分布曲線, 卻在低頻長波段與實驗數據無法符合.最終, 普朗克通過能量量子化的假設, 提出普朗克公式, 才終于完整地揭示了黑體輻射譜的物理圖像.對黑體輻射譜進行理論解釋的成功, 也從此奠定了量子力學蓬勃發展的基礎.

在此之后, 黑體輻射理論一直被視作解釋物體與自由空間以及物體之間熱輻射傳熱的基本理論[1].值得注意的是, 黑體輻射理論是基于傳統的宏觀的光學體系建立的, 然而, 當物體的體積縮小到微觀的納米尺度, 或者輻射體之間的距離小于熱輻射峰值電磁波對應的波長時, 卻會出現不同于普朗克理論預期的現象[2], 對此, 通常需要借助特定的理論方法進行修正, 而這些理論往往涉及復雜的數學公式和計算模擬.如今, 隨著技術手段的不斷進步,科研人員不僅僅可以在實驗中直接測量物體在納米尺度間隔下的熱輻射過程, 甚至可以通過優化設計特定的微納結構, 實現自然材料中所不具有的特殊的熱輻射性質[3].

關于納米光學層面的熱輻射特性可以從近場和遠場兩方面進行研究.在近場方面, 相互靠近的物體因為其增強的近場耦合效應, 導致熱傳遞的渠道增加, 所以表現為增強的近場輻射熱傳遞[4].這種輻射熱傳遞, 是納米科學中非常有特色的基本現象.這種熱傳遞方式還會影響光學材料的自身屬性, 從而影響結構的整體光學特性[5].近場輻射傳導存在于多種應用領域, 例如集成電路中, 器件的散熱問題是影響其工作的一個重要因素, 增強的近場輻射不但有助于器件散熱, 而且有利于實現更高效的熱電轉換[6].

對于遠場熱輻射, 近期的熱點研究方向主要集中在輻射制冷等方面.輻射制冷是指, 物體的熱量通過大氣的紅外窗口, 以電磁波的方式傳送到低溫的宇宙中, 從而實現被動降溫, 達到節約能源的目的[7].有別于生活中常見的主動降溫的方式(例如空調制冷), 被動降溫不需要消耗大量的電能等額外的能源.因此, 輻射制冷還存在非常多的潛在的應用.例如, 利用輻射制冷生產冷凝水, 可以補充城市飲用水的供給, 而輻射制冷原理可以有效地增強冷凝效率, 為工業化大規模制造冷凝水提供了一種可能的解決方案.在土地沙漠化治理方面, 可以利用輻射制冷得到的內外溫差收集冷凝水, 增加沙漠中植物種植的成活率.此外, 輻射制冷也同樣可以集成到太陽能設備中, 進一步提高太陽能電池的轉換效率以及壽命等.

本文從基本原理出發, 對納米結構熱輻射理論做直觀的介紹, 并以此為出發點, 進一步介紹納米材料和納米結構熱輻射在多個方面的研究進展和應用前景.本文的內容既對熱輻射理論進行基本概念的介紹, 同時也結合最新的科研進展, 介紹納米光學材料以及納米光學結構熱輻射相關的技術和應用.在文章的最后部分, 針對我國國情, 關于光伏應用、沙漠化治理、開源節流等卡脖子技術, 對于如果利用納米光學熱輻射技術, 展望了我們的預期方案, 并同時對方案進行了簡要的可行性論證.

本文的內容安排如下：首先, 介紹熱輻射在納米尺度下的原理和基本規律, 這里從一個基本納米顆粒出發, 介紹其與自由空間進行熱交換的規律,并進一步推廣到納米顆粒在具體結構中的熱輻射,以及兩個納米顆粒間的熱輻射情形, 由于納米顆粒的熱輻射速率與光學共振性質和它所處環境的光學態密度密切相關, 我們會詳細闡述利用納米光學的增強效應來增強熱輻射速率的增強黑體輻射的相關原理.其次, 介紹納米結構近場熱輻射增強的研究歷史和進展, 包括近場熱輻射在二維材料中的研究工作, 以及遠場情況下納米結構尺寸效應導致的熱輻射增強.再次, 介紹輻射制冷的研究進展,包括各種可以實現高效輻射制冷的納米光學結構和材料.最后, 介紹輻射制冷的各種可能的應用,包括集水、熱機冷卻、建筑物降溫以及荒漠治理等.

2 黑體熱輻射簡介

圖1(a)展示了黑體向自由空間輻射的情況.考慮該黑體溫度為T時, 其單位表面積向單位立體角Ω內輻射能量的速率.按照黑體輻射的普朗克公式, 該情況下能量輻射速率的頻譜表示為

其中, 玻色?愛因斯坦統計分布n(ω,T)(n(ω,T)=(e?ω/kBT-1)-1)在 ω = 0處的奇點被 ω3抵消, 使得輻射譜存在極大值, 該極大值對應的波長稱為維恩波長, 該波長僅隨溫度的變化被稱為維恩位移定理.對(1)式中的頻率進行積分, 可以得到單位面積對自由空間單位立體角輻射能量的速率為

如圖1(a)所示, 黑體的單位表面積 dA 向外側輻射能量時, 法向方向上(θ = 0o)所看到的面積為 dA ,所以這個方向上能量的輻射速率最強, 若輻射方向與法向的夾角為θ, 則這個方向上看到的黑體面積為 dAcosθ , 所以黑體能量輻射的角分布為 c osθ .通過對 I?(ω,T)cosθ 在物體外半球方位角積分, 可以得到單位面積對自由空間輻射能量的頻譜為

圖1 (a) 黑體向自由空間的熱輻射; (b)兩個黑體間的熱輻射Fig.1.(a) Free space radiation of black body; (b) the thermal radiation between two neighboring black bodies.

進一步對 I (ω,T) 中的頻率進行積分, 可以得到黑體單位表面積對自由空間輻射的總能量速率為

該公式被稱為斯特藩?玻爾茲曼定律.

利用斯特藩?玻爾茲曼定律, 可以計算兩個宏觀黑體相距較遠時的輻射熱傳遞.考慮如圖1(b)所示的兩個黑體.按照(1)式中討論的 I?(T) 的表達形式, 黑體1上的一個面積元 dA1向自由空間單位立體角內輻射的能量為考慮到輻射的角向分布為cosθ1, 和黑體2上的面積元 dA2對應的立體角為通過對兩個物體表面積積分, 得到黑體1向黑體2輻射能量速率為其中類似地, 可以寫出黑體2向黑體1輻射能量的速率為最后, 黑體1向黑體2熱輻射能量的凈速率可以表示為[8]

3 納米結構熱輻射

在納米結構的熱輻射中, 以上公式的假設有兩點不會被滿足：1)納米顆粒自身不是黑體, 并且納米顆粒在特定波長的吸收截面可以遠大于其幾何截面; 2)以上對宏觀物體的討論基于傳統光學, 主要考慮遠場的貢獻, 但是當兩個納米顆粒相距亞波長尺度時, 結構間的近場耦合會增強熱輻射過程.目前, 針對納米結構的熱輻射理論的基礎, 主要是漲落?耗散定理[9,10].在該理論基礎上, 近年來一些研究發展出了各種數值計算的方法, 甚至可以解決復雜納米結構中的熱輻射計算模型等問題[11].物體熱輻射的微觀機制的關鍵在于物體中電流在特定溫度下的漲落, 該漲落電流會向自由空間輻射電磁波, 即電磁熱輻射.按照漲落?耗散理論, 電流的漲落與物體材料的內部耗散相聯系, 該耗散一般由材料光學參數的虛部表示.因為不同空間位置處的漲落電流不存在相位關聯性, 所以熱輻射電磁波一般不具有相干性.本節主要介紹基于圖1中所示的納米顆粒的熱輻射行為.這些介紹可以幫助我們理解后文中詳述的研究進展.

3.1 黑體納米顆粒對自由空間的熱輻射

考慮一個溫度為T1的球型黑體顆粒與自由空間(溫度為T0)的熱交換過程, 如圖2(a)所示.球型顆粒的半徑為R, 則其表面積為4πR2.該球型黑體向自由空間輻射能量的頻譜分布為

其中C = πR2為該球型黑體的幾何截面.對該頻譜分布在頻率域積分, 可以得到斯特藩?玻爾茲曼定律對應的總輻射功率 P (T)=4πR2σT4.從這里開始, 我們用 n (ω,Ti)=ni(ω) 表示對應溫度Ti的玻色?愛因斯坦分布.黑體一般是對宏觀物體的定義, 其熱輻射的傳播一般按照幾何光學描述.但是,在亞波長尺度, 例如當顆粒的尺寸小于顆粒對應溫度的維恩波長時, 幾何光學描述不再適用.這里,為了與后文中的真實納米顆粒做比較, 我們依然將亞波長尺度的黑體顆粒理解為：一個可以吸收所有投射在其幾何截面上光子的亞波長球體.黑體顆粒的輻射依然遵循黑體輻射曲線, 如圖2(b)黑色虛線所示.

黑體的輻射為黑體吸收的逆過程.在周圍溫度為T0時, 環境中還充滿著準平衡態的光子.自由空間態密度為 ρ0(ω)= ω2/3π2c3, 各光子態上的光子數分布由 n (ω,T0) 決定, 則單位體積內的光子數可表示為 ρ0(ω)n0(ω) .單位時間內投射在顆粒上的光場體積為C.黑體顆粒在3個垂直方向自由度的貢獻相等, 可以直接寫出黑體顆粒對環境光場中光子能量的吸收速率：

圖2 (a) 納米顆粒與環境的熱交換; (b)黑體輻射曲線(黑色虛線)和真實顆粒的輻射曲線(紅色實線); (c)顆粒在一個襯底表面的熱輻射; (d)兩個顆粒間的熱輻射能量交換Fig.2.(a) Thermal transfer between nanoparticle and sur?rounding media; (b) radiation spectrum of black body(black dashed line) and of true nanoparticles (red solid line); (c) thermal radiation of nanoparticle on the certain substrate; (d) thermal radiation enabled energy transfer between two nanoparticles.

由以上討論結合(4)式, 黑體顆粒對自由空間的凈輻射速率為

3.2 真實納米顆粒的熱輻射

真實的納米顆粒并不是黑體, 其對電磁波的吸收和輻射具有選擇性.例如, 在金屬納米顆粒中,由于表面等離激元共振的發生, 顆粒會較大概率地吸收滿足共振頻率的光子, 產生具有高度局域化的若干數量級的場增強[12,13].這種效應已經產生多種重要的應用, 例如單分子拉曼光譜[14]以及超靈敏光學傳感器[15].納米顆粒這種對光吸收的選擇性可以用光學定理描述, 當顆粒尺寸為亞波長時, 顆粒的吸收截面為 Cabs=4πc-1ωIm{α(ω)} .其中, 顆粒的吸收正比于顆粒極化率的虛部 I m{α(ω)} , 即顆粒在共振位置存在更高的吸收.以顆粒的吸收截面Cabs替換(5)式中的幾何截面C, 就可以得到真實顆粒的熱輻射速率：

所以, 一個真實納米顆粒在絕對零度T0= 0 K時的自由空間的熱輻射曲線受到其極化率虛部的調制.真實納米顆粒的輻射曲線如圖2(b)紅色實線所示.當納米顆粒的光學共振頻率處存在最高的熱輻射速率時, 由于表面等離激元共振的影響, 納米顆粒的吸收截面Cabs可以大于其幾何截面C.此時, 顆粒的輻射速率可以超越對應黑體顆粒的輻射曲線(黑色虛線).

從(5)式中看到顆粒熱輻射的速率決定于環境光場的態密度 ρ0(ω) , 這一點與自發輻射過程類似.對于一般情況, 例如圖2(c)所示的顆粒在一個襯底表面的熱輻射, 環境光場的態密度可以表示為(假設z方向垂直于襯底表面)：

其中 Gii(r0,r0,ω) 為顆粒位置r0處的格林函數,其意義為偶極子 pi(r0) 與自身位置處產生的電場Ei(r0)的 關 系 Ei(r0)=Gii(r0,r0)pi(r0) .以 ρ(ω)替換(5)式中的 ρ0(ω) , 可以得到顆粒的吸收速率.對(4)式進行類似修改, 最終可以得到顆粒在一般環境中的輻射速率：

在自由空間中, 顆粒的熱輻射可以展開為一系列光學平面波, 每一個平面波對應一個自由空間的光學態, 由這些光學平面波的疊加可以得到自由空間態密度 ρ0(ω) .在近場中, 如圖2(c)所示的介電材料表面附近, 由于結構表面存在特殊的光學近場模式, 此時光學態密度 ρ (ω) 高于自由空間態密度ρ0(ω).態密度的增加, 意味著顆粒的熱輻射有更多的輻射通道, 所熱輻射速率也隨著增高.從另一個角度講, 偶極子產生的電場被表面散射作用在其自身上, 從而加快其自發輻射速率, 這種輻射速率增強也稱為Purcell效應[16].對于圖2(c)中的情況,當顆粒與襯底間距較遠小于熱輻射的維恩波長時,可以采用靜電近似.假設襯底的介電常數為 ε (ω) ,則靜電近似下格林函數可以表示為

其中d為顆粒與襯底的間距.所以, 顆粒的熱輻射速率隨d減小而迅速增加.

3.3 納米結構間的熱輻射

接下來考慮圖2(d)所示的兩個納米顆粒間的輻射熱傳遞過程.假設兩個顆粒的極化率分別為α1(ω)和 α2(ω), 共振頻率分別為 ω1和 ω2, 并且顆粒1和顆粒2的溫度為T1和T2.設定兩個顆粒位于x軸上, 坐標分別為x1和x2.顆粒1上的偶極子產生的電場作用在顆粒2上產生偶極子該偶極子會反作用在顆粒1上, 產生電場.按照此過程, 當顆粒間距較小時, 忽略顆粒間的多次反射過程, 顆粒1處的格林函數由為 Gii(x1,x2,ω)α2(ω)Gii(x2,x1,ω) .在靜電近似下,Gii(x1,x2,ω)=Gii(x2,x1,ω)=Gii為實數, 具體形式為：Gxx=Gyy=-d-3和Gzz=2d-3.同理, 可以得到顆粒2處的格林函數為α1(ω)|Gii|2.類比(8)式, 可以得到從顆粒1向顆粒2輻射能量的近似凈速率：

由此可以看出, 當兩個顆粒相距較近時, 熱輻射的速率隨間距的減小按照 1 /d6比率增加.

4 納米結構中的輻射增強

4.1 近場熱輻射增強

圖1(b)中描述的是兩個物體在遠場時的輻射熱傳遞, 這種傳導由空間中自由傳輸的電磁波實現.當物體間距小于熱輻射電磁波的波長時, 物體表面的倏逝電磁波會對輻射熱傳遞有顯著貢獻, 這種情況被稱為近場輻射熱傳遞.考慮兩個無線大的平行板, 當兩者間距較大時, 平板間的輻射熱傳遞速率由(3)式中的黑體間熱輻射速率確定.假設兩個平行板的溫度分別為T1和T2, 每個平行板單位面積的輻射速率按照斯特藩?玻爾茲曼定律確定,該輻射能量會被彼此全部吸收, 所以單位面積熱交換速率為即對應(3)式中F = 1的情況.這里, 物體間的熱交換由自由傳輸的電磁波實現.平行板表面同時還存在隨著遠離表面距離呈指數衰減的光學近場.當平行板距離較大時, 光學近場對熱輻射沒有貢獻.當物體相距較近時, 例如小于平行板溫度對應的維恩波長時, 物體表面的近場相互重疊, 如前文所述, 由于增加了熱傳輸的通道, 平板間的輻射熱傳遞也隨之增高.所以, 近場輻射熱傳遞可以超過(3)式中由斯特藩?玻爾茲曼定律確定的熱傳導速率.這種兩個物體熱傳導速率隨著間距縮小到微納尺度下而迅速增加的現象, 是一種普遍現象.這種現象可以從(8)和(9)式及其討論中看出：襯底附近顆粒的熱輻射和兩個納米顆粒間的熱輻射速率隨著距離縮小在迅速增高.

圖3 平行板實驗中在(a)室溫[17]和(b)低溫[18]條件下測得的熱導率隨間距的變化關系Fig.3.Distance dependent thermal conductivity of parallel plates, in the condition of (a) room temperature[17] and (b) low temperature[18].

這種熱傳輸的近場增強, 在1969年由Har?greaves[17]首先在平行板結構中在室溫條件下觀測到, 實驗結果如圖3(a)所示.在該實驗中, 兩個鍍鉻的平行板被置于真空腔中, 平行板的平行度可以通過平行板不同位置的光學干涉實驗和電學電容測量確認.通過測量電導率, 可以確保平行板沒有直接接觸.兩個平行板分別作為發熱體(323 K)和熱接收體(306 K), 在達到熱穩態分布時, 通過測量維持發熱體溫度的輸入熱量就可以確定兩個平板間的輻射熱導率.實驗中測量了平行板間距為1—5.8 μm時的熱導率, 發現隨著間距縮小至2.5 μm,熱導率開始顯著增加.之后, Domoto等[18]又在真空和低溫(4.2 K)條件下對類似的體系進行了重新測量, 結果如圖3(b)所示.其中, 熱接收體的溫度固定為環境溫度, 圖3(b)表示了不同發射體溫度條件下, 熱傳遞速率隨距離的變化關系.實驗結果明確反映了不同情況下熱導率隨距離縮小而增高的現象.之后, Polder和van Hove[2]提出理論解釋,理論結果趨勢上與實驗結果相符.直到2000年之后, 隨著納米技術的興起, 一些研究開始對不同材料組成的平行板結構的近場輻射熱導率進行測量.2008年, Hue等[19]在平行玻璃板結構中測量了熱導率, 發現玻璃材料可以獲得比金屬材料更高的近場增強, 這是因為玻璃材料支持表面聲子極化激元模式, 這種模式的激發可以產生更高的近場態密度.之后, 又有研究對藍寶石平行板和多層平行板結構進行測量[20,21], 得到了近場輻射熱導率隨平行板間距變化的關系, 實驗結果均與理論結果符合.在以上實驗中, 由于平行板的平行度和平整度都有極高的要求, 因此實驗中可以達到的最小間距僅為 1 μm.

20世紀80年代, 隨著掃描隧道顯微鏡(STM)和原子力顯微鏡的誕生, Williams和Wickrama?singhe[22]設計了熱輪廓掃描技術, 如圖4(a)所示.該技術通過在針尖上設計熱電偶, 測量加熱真尖和樣品間的熱電流, 進而對樣品輪廓進行成像, 可以獲得小于3 nm的垂直分辨率.在這樣高的垂直分辨率下, 針尖和樣品間的近場輻射熱導率對針尖和樣品間距變化會十分敏感[23].與平行板結構相比,這種方法可以將針尖與樣品的間距精確控制到1 nm, 但是這種結構中有效傳熱面積較小, 需要更加靈敏的技術手段來測量溫度差導致的熱電流.針對這個問題, 有實驗嘗試使用球型的針尖從而提高有效傳輸面積[24], 如圖4(b)所示.對于針尖樣品結構, 從對圖2(c)的討論和(7)式中可以看到, 當針尖可以看作偶極子時, 其近場熱輻射的速率正比于樣品表面的電磁場態密度.這個原理, 本質上與STM類似, 不同的是：STM中的隧道電流表示的是樣品中局域電子態密度, 而非光子態密度.在此啟發之下, 2006年de Wilde等[25]類比STM設計了熱輻射掃描隧道顯微鏡, 其功能與近場光學掃描顯微鏡(NSOM)類似, 可以用來對樣品的光學近場成像.當然, 當針尖樣品間距十分小時, 針尖不能僅僅理解為偶極子, 需要考慮具體形貌.另一方面, 輻射熱傳遞理論基于漲落?耗散理論, 其假設是材料中不同空間位置的漲落沒有關聯.2005年Kittle等[26]在實驗工作中發現, 針尖到襯底的熱輻射偏離了漲落?耗散理論, 如圖4(c)所示; 只有同時考慮材料的非局域效應, 理論結果才能與實驗結果相符.2015年, Reddy研究組[27]結合帶有靈敏溫控系統的定制掃描探針與微器件, 測量了間距小到2 nm尺度的輻射傳熱, 如圖4(d)所示.他們通過結合最先進的數值模擬, 得到了理論與實驗良好符合的結果, 證明了理論的有效性.

圖4 (a)熱輪廓掃描儀示意圖[22]; (b)測量近場熱輻射的球型針尖示意圖[24]; (c)針尖熱輻射測量中的非局域效應[26]; (d)集成化微器件中的熱輻射速率測量[27]Fig.4.(a) Setup schematic of near?field thermal scanning microscopy[22]; (b) schematic of spherical tips for near?field thermal scan?ning[24]; (c) tips enabled nonlocal effect in thermal radiation[26]; (d) thermal radiation speed of micro integration device[27].

另一方面, 二維材料中的近場熱輻射增強也是目前研究關注的方向.例如, 石墨烯因為支持表面等離激元且其表面等離激元波長遠遠小于對應頻率的真空波長, 所以在近場中具有極高的光學態密度.2012年Ilic等[28]在理論中發現, 當兩個平行的石墨烯間隔在10—100 nm時, 輻射熱傳遞的速率最大值為Stefan?Boltzmann公式的1000倍.因為石墨烯中的等離激元共振可以由外加電極進行控制, 所以同時可以實現對輻射熱傳遞速率的電調控.如圖5(a)所示, 當共振頻率重合時, 兩個顆粒間的耦合達到最大.類似地, 當兩層石墨烯具有相同的化學勢時, 其中的耦合最強, 使得熱傳導速率最快.2017年, Polini研究組[29]在理論發現, 這種超越普朗克熱輻射的現象, 在兩層六方氮化硼包裹石墨烯的堆疊結構中同樣存在, 如圖5(b)所示.這個工作針對這種堆疊結構進行研究, 是因為該結構可以實現石墨烯等離激元的低損耗傳輸[30,31].而這種結構一直被用來研究石墨烯中的傳輸表面等離激元.緊接著, Koppens研究組[32]在實驗中利用類似的方法, 驗證了這種超越普朗克行為的超快熱傳導.當石墨烯為有限尺寸時, 例如石墨烯圓盤, 可以支持局域化的表面等離激元共振, 從而進一步提高光學近場態密度.2017年, de Abajo研究組[33]在理論中發現, 在兩個石墨烯圓盤間可以實現飛秒量級的輻射熱傳遞, 如圖5(c)所示.甚至對石墨烯條帶或者圓盤進行電壓調制, 還可以調制輻射熱傳遞的速率[34].

4.2 亞波長尺寸效應增強遠場輻射熱傳遞

以上討論了物體間距小于熱輻射波長時, 近場輻射熱傳遞超越黑體輻射公式的情況.另一方面,(3)式基于幾何光學, 當兩個物體相距較遠時, 如果物體自身在某個方向上尺寸小于熱輻射波長時,(3)式也不適用.考慮如圖2(c)所示的兩個納米顆粒相距較大距離時的熱傳導.因為納米顆粒在共振處(ω0)的散射截面大于其幾何截面, 如圖2(b)所示, 所以顆粒在頻率ω0處的熱輻射和熱吸收的速率大于相同尺寸黑體顆粒.但是, 計算總體的熱輻射速率時, 需要對不同頻率的貢獻進行積分.例如,在圖2(b)中偏離共振處很大范圍內, 顆粒的熱輻射曲線低于對應黑體顆粒的輻射曲線.所以, 兩個納米顆粒遠距離時的熱輻射速率并不一定高于(3)式確定的輻射熱傳遞速率[35].

圖5 (a)兩層平行石墨烯間的近場熱輻射傳導[28]; (b)氮化硼?石墨烯?氮化硼結構中的近場增強熱輻射[29]; (c)兩個石墨烯圓盤中的超快熱輻射[33]Fig.5.(a) Near?field thermal radiation between parallel graphene[28]; (b) near?field enhanced thermal radiation in boron nitride?graphene?boron nitride structure[29]; (c) superfast thermal radiation between parallel graphene disc[33].

2018 年, Fernández?Hurtado 等[36]對不同納米結構的遠場輻射熱傳遞進行了研究, 發現對于一般金屬顆粒和非金屬顆粒, 當間距大于20 μm左右時, 熱傳導效率一般不會高于(3)式中的輻射熱傳遞效率.但是對于圖6(a)所示的平行并列放置的納米厚度的平板, 理論結果表明熱傳導效率可以遠大于黑體輻射傳導效率, 如圖6(b)所示.該比值隨著平板厚度的減小而增高, 厚度減小為100 nm時該比值達到103.熱傳導效率可以遠大于黑體輻射傳導效率的原因如下：一方面, 平板結構中只有平行相對的兩個表面對(3)式中的黑體輻射有貢獻,當平板厚度縮減至納米尺度時, 黑體輻射熱傳遞的計算值也隨之減小; 另一方面, 平板中支持沿著平板傳輸的包括倏逝場的模式, 兩平板中該模式的耦合不會隨平板厚度縮減而迅速降低.隨后, Reddy研究組[37]在實驗中驗證了這種現象, 如圖6(c)和圖6(d)所示.他們使用了帶有嵌入式溫度計的定制量熱納米結構進行測試, 實驗和理論發現亞波長尺寸的平面薄膜之間的輻射熱傳遞可以高出遠場黑體輻射極限兩個多數量級.

5 微納結構在輻射制冷方面的應用

5.1 輻射制冷原理

前文簡明介紹了納米結構近場以及遠場熱傳導的相關研究.納米材料和納米結構向自由空間的熱輻射的相關理論已經日趨完善.在相關應用領域, 利用大氣紅外輻射窗口進行被動降溫的輻射制冷研究, 由于成本低廉、實用性高等特點, 近年來成為熱輻射領域廣受關注的熱門課題.輻射制冷的工作原理如圖7(a)所示.其基本原理是：通過在密閉區域覆蓋具有增強效應的紅外輻射材料, 將該區域的熱量以熱輻射的形式釋放到低溫的宇宙空間.地球大氣層是包括N2, O2, CO2, 水蒸氣等在內的多種氣體的混合, 可以吸收、散射和發射電磁波,在天空明凈的情況下(沒有云/霧阻擋), 地球大氣擁有一個透明的輻射窗口, 如圖7(b)所示, 窗口的波長范圍覆蓋8—13 μm[7].處于此波長范圍內的電磁波可以直接穿透大氣層到達宇宙空間, 只有很少一部分會被吸收.為了使得制冷區域的能量可以通過該窗口傳遞釋放到宇宙之中, 需要保證制冷器件的輻射光譜主要處于這個大氣窗口中.按照前文圖2(a)以及(6)式的討論, 我們知道熱輻射的波長主要取決于輻射體的溫度和材料的共振頻率.因此輻射制冷材料就是熱輻射波長被調制到大氣窗口波段的光學材料.另一方面, 被制冷的物體還會通過其他途徑從外部輸入熱量, 例如, 太陽光的直接照射可導致被照射區域內的溫度升高.所以, 輻射制冷材料還需要在太陽光光譜的主要能量分布范圍內具有盡量高的反射率(嚴格說, 是盡量低的吸收率).圖7(a)中系統總熱量流出的功率Ptot按照圖所示過程可以表示為如下形式[7,38]：

圖6 兩個并列納米平板間的遠場熱輻射增強示意圖(a)和計算結果(b)[36]; 平行板熱輻射結構(c)和實驗結果(d)[37]Fig.6.Schematic (a) and theoretical simulation result (b) of enhanced far?field thermal radiation between parallel nanoplate[36].Architecture (c) and experimental result (d) of thermal radiation between parallel plate[37].

圖7 (a)輻射制冷中的熱量轉移過程示意圖; (b)大氣的輻射波段和對應黑體輻射強度的對比[7]Fig.7.(a) Energy transfer schematic of radiative cooling; (b) radiation windows of atmosphere and the corresponding black body radiation[7].

其中Prad為制冷區域表面向外的輻射功率(紅色箭頭), 其輻射譜由其表面溫度Ts決定; Patm為制冷區域從溫度為Ta的大氣中吸收輻射的能量的功率(橙色箭頭); Psolar為制冷區域吸收的太陽輻射的功率; 此外, 制冷區域還會通過熱傳導和熱對流交換直接從環境中吸取熱量, 其功率為Pc.當Ptot= 0時, 整個系統形成溫度穩態分布, 制冷區域和外太空之間通過熱輻射達到動態平衡狀態, 此時制冷區域達到最低溫度.為了達到最佳制冷效果, 通常還需要盡量降低各種能引起溫度上升的能量流入功率.

5.2 輻射制冷進展

早在幾個世紀前, 熱帶亞熱帶地區已經能夠合理利用夜間的輻射制冷, 為建筑物降溫和對水進行結冰脫鹽.在學術研究方面, 早期的輻射制冷器件主要使用自然存在或者化學合成的材料, 如白色顏料[39,40]、高聚物薄膜[41]、氧化硅(SiO)薄膜和其他固體材料[35,42]等.這些制冷器件雖然可以在大氣窗口波段表現出一定的輻射特性, 但是輻射率不高, 限制了實際的性能.并且由于缺少對光譜反射和吸收能力的精確設計和調制, 輻射器件在大氣窗口波段之外也有明顯的吸收, 因而早期[40]的輻射器件不能達到穩定的顯著低于環境溫度的制冷效果[41,43,44].所以, 這些器件一般只能工作在夜間, 需要避開太陽輻射帶來的能量流入.

以光子晶體和超材料為代表的納米光學材料的出現, 給應用于輻射制冷的光學性質設計帶來新的思路[45?49].經過設計的納米光學材料可以克服自然材料的原有問題, 可以同時具有可見光波段高反射和大氣窗口波段高吸收(輻射)的光學特點.2013年, 斯坦福大學Fan研究組[46]通過仿真設計出了在可見光波段高反射率和紅外波段的高輻射率的光子晶體結構, 如圖8(a)所示.該光子晶體為具有周期孔洞的多層膜微納結構, 在可見光波段有很高的反射率, 可以有效地避免日光照射帶來的熱量, 并在大氣窗口波段有很強的輻射效果, 可以高效地將熱量輻射到宇宙中.計算表明, 這種多層膜結構可以實現日間制冷, 且功率超過100 W/m2.由于表面微結構加工復雜, 為了簡化制作, Fan 研究組[47]2014年簡化了多層膜結構, 制作了由SiO2,HfO2和銀膜組成的光子晶體, 結構如圖8(b)所示.這種多層膜結構使用銀膜做襯底, 能夠反射97%的太陽光, 同時在大氣窗口波段能夠較強地選擇性地輻射電磁波.該結構實現了太陽直接照射情況下低于環境溫度的輻射制冷器件, 其工作效果如圖8(c)所示.當環境溫度為20 ℃時, 在功率850 W/m2的太陽光下, 該制冷器件達到了低于環境溫度5 ℃的制冷效果, 室溫下的平均制冷功率達到40.1 W/m2.

圖8 (a)可實現日間輻射制冷的周期孔洞多層膜微納結構(上圖)及其吸收和輻射譜(下圖)[46]; (b)多層膜結構細節[47]; (c)輻射制冷薄膜和其他薄膜對照物的溫度變化曲線[47]Fig.8.(a) Multi?layered hole array structure (top), of which the radiative cooling could work in the daytime, and the correspond?ing absorption and radiation spectra (bottom)[46]; (b) detail of layered structure[47]; (c) temperature comparison between the radiat?ive cooling film and the other films[47].

上述多層膜結構針對紅外和可將光波段的光譜特性進行了優化設計, 能夠實現較好的光譜選擇性反射和吸收特性, 同時在實驗中實現了較好的制冷效果.然而, 通常情況下這些器件需要微納加工手段來制作, 加工難度和成本問題嚴重限制了這類器件的大規模應用和推廣.針對上述問題, 2017 年美國科羅拉多大學的Yin和Yang團隊[50], 設計了一種嵌入平均直徑為8 μm的SiO2小球的聚4?甲基戊烯(methyl pentene copolymer, PMP)薄膜,實現了可見光波段高透射, 大氣窗口波段高發射(＞ 93%)的輻射制冷效果, 如圖9(a)所示.這種制冷器件利用PMP和SiO2在可見光波段無吸收,且SiO2小球在紅外波段有聲子增強共振吸收的特點, 滿足了輻射制冷器件的光譜性能需求, 日間制冷功率達到93 W/m2.該方案的突出優點是：在實現了良好輻射制冷效果的同時, 材料廉價易得, 加工簡單方便, 易于大規模制作.

圖9 低成本納米結構輻射制冷材料 (a)二氧化硅小球摻雜的高聚物薄膜[50], (i)結構示意圖, (ii)連續三天的溫度變化;(b) 涂布聚合物多孔薄膜[51], (i)結構電子顯微鏡圖及分子結構示意圖, (ii)不同輻射制冷材料覆蓋膜的照片, (iii)在中午時的能量變化以及輻射制冷降溫效果曲線Fig.9.Low?cost radiative cooling materials：(a) SiO2 beads embedded polymer film[50], in panel (a), (i) structure schematic, and (ii)temperature changing in 3?days?nonstopping measurements; (b) coated porous polymer film[51], in panel (b), (i) scanning electron microscope imaging and molecular structure schematic, (ii) camera picture of variously coated film, (iii) energy changing during noon time, and the corresponding radiative cooling efficiency.

2018年哥倫比亞大學的Yang和Yu研究團隊[51]制作了一種可涂布的聚合物混合材料(圖9(b)).將丙酮、水和聚偏氟乙烯?六氟丙烯(poly (vinylidene fluoride?co?hexafluoropropylene), P(VDF?HFP))三者混合, 由于這種高聚物溶于丙酮, 并具有很強的疏水性, 所以這三者的混合溶液中水會被P(VDF?HFP)排斥形成一個個大小不一的小液滴,當丙酮和水逐步揮發以后, P(VDF?HFP)內部會形成網狀的空氣空洞.這些微米到納米尺度的空洞在可見光波段可以達到96%的高反射率, 可以較好地反射太陽光在可見光波段的能量從而大幅抑制物體溫度的升高.同時在紅外窗口波段, 網狀空洞的出現, 進一步加強了高聚物的發射率, 因此大氣窗口最高輻射效率可以達到97%.在740 W/m2的太陽光照射下, 這種材料的制冷功率大約為96 W/m2.達到比環境溫度低5 ℃的制冷效果.在圖9(b)中的(ii)圖可以看到, 這種材料可以涂布于多種物體表面, 使用方便, 并且它可以通過摻入一些染料來改變顏色和制冷性能.相比于在高聚物中嵌入SiO2小球的輻射制冷材料, 這篇文章提到的新型材料, 其制作難度進一步降低, 為輻射制冷的應用開拓了更廣闊的空間.

5.3 輻射制冷——日間建筑物冷卻

2016年建筑物制冷系統消耗了全球室內用電總量的20%, 同時制造了全球溫室氣體排放總量的10%, 預計到2050年, 人類對制冷的需求會增長3倍[52].所以, 提高制冷系統的效率, 是21世紀應對的能源挑戰的重要部分.空調需要降低的溫度每減少1 ℃, 其電力消耗就會降低3%—5%[53].被動降溫制冷系統由于不需要額外的能量消耗就可以實現數攝氏度的溫度降低, 因而可以很好地輔助空調降溫, 有著巨大的應用前景[7,54].

Ezekwe[55]在1990年嘗試將輻射制冷器件和熱管陣列、冷水儲藏箱結合, 將經過輻射制冷器冷卻的水輸送到水箱.這套系統可以實現每晚628 kJ/m2的制冷量, 但限于其輻射制冷器件無法同時調整可見光和大氣窗口波段的電磁波吸收, 該方案只能應用于夜晚.2017年, Fan研究組[54]將可在日間工作的輻射制冷薄膜和水循環系統結合起來, 研制出了流體制冷面板(fluid cooling panels),裝置原理圖見圖10(a).該設備首先利用輻射制冷將作為冷媒的水的溫度降低到室溫以下, 再將水循環至建筑物各處, 達到為建筑物降溫的目的.這套系統沒有液體的蒸發損耗, 無需特殊維護, 并且只消耗很少的電能.在水的流量為 0.2 lm—2·min—1, 輻射功率大約70 W/m2的情況下, 該裝置實現了將循環水的溫度降低到低于環境溫度5 ℃的制冷效果.以一棟位于炎熱干燥氣候下的美國拉斯維加斯的兩層建筑為例, 假如將這套流體制冷面板集成在該建筑上, 那么一個夏天用于制冷的電力消耗將降低21%, 可以節約能量14.3 MW·h.美國科羅拉多大學的 Yang 團隊[56]同樣將輻射制冷和水循環系統結合, 利用13.5 m2的輻射制冷表面, 實現在正午時刻607 W (45 W/m2)的制冷功率, 達到低于環境溫度10.6 ℃的制冷效果, 如圖10(b)所示.這些實驗展示了輻射制冷在建筑降溫上的實際效果,也同時預示了輻射制冷作為主動降溫體系的輔助系統的巨大的應用前景.

5.4 輻射制冷——舒適衣物

古人夏天喜歡穿著蠶絲制作的衣服, 因為蠶絲天然地具有可見光高反射、紅外光高輻射的特性,這與輻射制冷材料類似.因此, 蠶絲是一種天然的穿戴用的自動降溫的織物, 夏天穿著蠶絲制作的衣服會感覺十分涼爽.而利用現代納米技術設計制造的超材料紡織物可以達到超越蠶絲的輻射制冷效果[57?60], 特別適合用于制作舒適衣物, 其概念如圖11(a)所示[59].一般的傳統布料在阻擋可見光的同時也會阻止紅外輻射透過, 而這種新型結構可以較好地反射太陽光, 同時在紅外波段吸收人體產生的熱輻射.2016年, 斯坦福大學的研究人員研發了一種超級“涼爽”的納米多孔聚乙烯(NanoPE)布料[58], 該布料結構的電子顯微鏡圖見圖11(b).這種新型布料在達到與傳統衣料相當的透氣性和耐穿性的同時, 還能讓人們在夏天保持更舒適的體表溫度.如圖11(c)[59]和圖11(d)[58]所示, 在模擬實驗中這種新材料顯示出了優異的散熱性能：在模擬皮膚發熱的裝置上覆蓋NanoPE材料之后, 表面溫度只會上升0.8 ℃; 而同樣條件下, 單面針織的棉布則會令溫度增加3.5 ℃, 另外一種高密度聚乙烯纖維制成的無紡布材料也同樣會使溫度增加2.9 ℃.最近, 研究人員還通過將氧化鋅納米顆粒嵌入聚乙烯, 來構筑新型光譜選擇性納米復合材料, 并用于人體室外活動的輻射冷卻[59]穿戴材料.通過反射90%以上的太陽輻照度并且有選擇地透過人體的熱輻射, 這種紡織品可以使模擬皮膚在高峰日光條件下比普通棉織物減少5—13 ℃的熱量.類似的概念還被應用于各種各樣的可穿戴設備的降溫[45,61].我們相信, 未來這種散熱極佳的材料不僅可以用作衣料來加工各種衣物, 還可以應用在野外的帳篷, 以及露天停放的車輛遮陽罩, 甚至可以用在啤酒大棚等戶外設施等情境中.

圖10 (a) Fan團隊制作的輻射制冷系統工作原理圖及制冷效果[54], 平均制冷功率超過40 W/m2; (b) Yang 團隊搭建的建筑輻射制冷系統[56]Fig.10.(a) General radiative cooling system, delivered by Fan’s group[54], and the corresponding cooling result, of which the aver?age cooling power is over 40 W/m2; (b) buildings used radiative cooling system, delivered by Yang’s group[56].

5.5 輻射制冷——收集冷凝水

地球上水資源分布極不均衡, 存在大量水資源嚴重匱乏的沙漠干旱地區.例如, 中東海灣地區,各國所擁有的天然飲用水非常有限, 相當部分的飲用水需要通過海水淡化得到, 以色列甚至40%的飲用水都要從海水淡化獲得[62].海水淡化過程要消耗大量的能源, 因此, 能源問題和水資源問題常常相互交織.即使在海水資源豐富的地方, 也往往不一定有足夠的能源來將其凈化以供使用[63,64].在這種情況下, 幾乎不需要額外消耗能源的被動式冷凝水收集技術引起了人們的極大興趣.

圖11 (a)輻射降溫衣物的工作原理[59]; (b)輻射降溫織物的照片及掃描電子顯微鏡圖[58]; (c)皮膚溫度降溫效果[59]; (d)降溫織物在可見及紅外波段的輻射譜[58]Fig.11.(a) Principle of radiative cooling cloth[59]; (b) camera picture and scanning electron microscope imaging of radiative cooling textiles[58]; (c) cooling effect on human skin[59]; (d) radiation spectrum of radiative cooling textiles, ranging from visible to infrared frequency[58].

有不少理論和實驗工作研究了影響冷凝水收集效率的因素, 包括氣候、濕度、風速、環境溫度、云層覆蓋情況、冷凝器朝向角度等, 而其中水蒸氣凝結所必須的溫度差是最重要的影響因素之一[65?69].因此輻射制冷器件的制冷效率就成為冷凝效率的關鍵之一.限于材料和加工技術手段, 絕大多數早期的輻射制冷露水收集系統只能在夜間工作.而近幾年日間輻射制冷技術的實驗驗證為全天候輻射制冷冷凝水收集鋪平了道路.

斯坦福大學的Yu團隊[70]在2018年設計了一種多層膜器件, 利用輻射制冷降溫效應實現了更高的露水收集效率, 如圖12(a)所示.這種器件以鋁膜為基底并覆蓋了150 nm的銀反射層和100 μm的PDMS輻射層(圖12(b)).其輻射譜如圖12(c)所示, 這套冷凝裝置實現了0.3—4 μm波段的高反射和4—16 μm的高輻射效果[70], 在白天可以達到低于環境溫度8 ℃的效果.在相同條件下, 這種輻射制冷器比商業的冷凝器有更高的冷凝速率和更長的有效工作時間.這種冷凝器可以在24 h內實現兩倍于商業制冷器的冷凝水效率, 如圖12(d)所示.

5.6 輻射制冷——太陽能電池降溫

太陽能電池在工作時會吸收絕大部分的太陽輻射能量, 但只有部分能夠轉化為電能.其他能量都轉為廢熱并導致太陽能電池的升溫.而高溫環境對太陽能電池的性能和壽命明顯不利[71?73].如何給太陽能電池降溫是困擾業界多年的問題.

圖12 (a)輻射制冷薄膜增加冷凝水量的工作原理[70]; (b)多層膜冷凝水收集設備[70]; (c)輻射制冷薄膜的發射譜以及(d)冷凝水增量效果[70]Fig.12.(a) Principle of radiative cooling effect enabled condensate water[70]; (b) multi?layered radiative cooling system for condens?ate water[70]; emissivity spectrum (c) of multi?layered radiative cooling system, and (d) the dramatically increased condensate water[70].

圖13 (a) I為商業太陽能電池照片, II為實驗制作的銀線電極及鋁背電極的太陽能電池, 右圖為太陽能電池覆蓋上制冷薄膜的照片及其截面示意圖[73]; (b)各個器件的吸收譜, 分別為I圖中太陽能電池板有無制冷薄膜下的吸收光譜和II圖中器件的吸收光譜[73]; (c)對應器件在大氣窗口的輻射譜[73]Fig.13.(a) Commercial solar cell unit (I) and the lab developed unit with silver wire electrode and alumina back electrode (II); the right figure shows the corresponding camera picture with coated cooling film and the detailed cross?section of the film[73]; (b) absorp?tion spectra comparison between commercial solar cells unit (Fig.13(a) I) with or without radiative cooling film, and lab made sol?ar cell unit (Fig.13(a) II)[73]; (c) radiation spectra of corresponding solar cell unit, in the frequency region of atmospherically radiat?ive window[73].

2014年, 斯坦福大學的Shanhui Fan等[71]首先提出利用輻射制冷薄膜, 可以實現對太陽能電池的降溫.他們在2017年測試了輻射制冷器件對業界普遍使用的單晶硅太陽能電池的降溫效果, 將多層膜堆疊組成的輻射制冷結構和單晶硅太陽能電池結合起來進行測試[73], 如圖13(a)所示.這種多層膜結構可以反射不參與產生光電流的太陽光譜部分, 同時最大化大氣窗口波段的熱輻射.他們首先測量了對應器件在可見光和紅外波段的相應吸收數據, 如圖13(b)和圖13(c)所示, 將實驗測得數據代入模型計算后, 發現這種結構理想情況下可以給太陽能電池降溫約5.7 ℃, 提高0.56%的太陽能轉化效率.但是, 值得注意的是, Gentle和Smith[74]在一篇工作中指出, 在實際情況下, 其他熱傳遞通道對太陽能電池的溫度影響更大.他們認為在正常工作狀態下, 要用輻射制冷方式使太陽能電池比目前的工作溫度低1.5 ℃在實際操作中有比較大的困難.如果能夠有效提高輻射制冷的降溫速度, 使輻射降溫的速度接近甚至達到熱傳導和熱對流的速度, 我們相信輻射制冷對提高太陽能電池發電效率會產生本質的提升.

6 總結和展望

本文首先從納米尺度下的熱輻射基本原理出發, 介紹了納米光學材料和結構以及二維材料的近場與遠場增強熱輻射效應.接著, 對遠場熱輻射理論的一個重要的應用——納米光學材料和納米光學結構的輻射制冷效應—進行了原理上的闡釋,同時, 對于不同應用場景也逐一一進行了簡明扼要的介紹.經過精確的微納設計, 研究人員可以將物體自發輻射的波段調整在對應的大氣窗口波段, 將物體的熱能直接輻射到宇宙中, 從而達到對物體制冷的目的.在過去的10年中, 輻射制冷已經成功地從只能在夜間工作的簡單材料, 進化為可以在白天也有良好制冷效果的納米光學材料.而輻射制冷的應用場景也有了很大的拓展, 包括建筑制冷、增強冷凝水收集效率、舒適衣物與可穿戴設備、太陽能電池降溫、發動機降溫等.但是另一方面, 自發輻射制冷應用技術也仍然處于開發階段, 雖然在制作成本以及對環境條件的高度依賴性等問題上, 已經獲得了極大成功, 但是, 自發輻射制冷的制冷功率弱也使得它目前很難完全替代主動制冷方式.

在可預見的未來, 輻射制冷有很大潛力作為傳統制冷方式的最佳搭檔, 有效地降低主動制冷所需要的能耗.此外, 輻射制冷由于具備無排放、無需特殊維護、對環境很友好的優點, 十分適合各種戶外應用場景, 例如戶外活動板房的直接降溫、干旱地區的冷凝水收集等維護成本較高, 難以使用傳統制冷方法的場景.盡管輻射制冷在環境依賴性、材料穩定性等方面還有很長的路要走, 但是天地廣闊、未來可期.