基于恒流充放電測量的鋰離子電池內(nèi)阻估計

楊 燕， 張 弛

(1. 廣州城市職業(yè)學(xué)院，廣東 廣州 510405; 2. 中國科學(xué)院電子學(xué)研究所，北京 100190)

0 引 言

鋰離子電池在日常生活中的應(yīng)用已十分廣泛，手機、照像機、攝像機、筆記本電腦和電動車等都是由其提供電能。判斷鋰離子電池性能的高低是依據(jù)電池的容量，容量越高，性能越好，同一種電池，當(dāng)容量較高時，電池內(nèi)阻也較低，因此根據(jù)電池的內(nèi)阻值可以在一定程度上確定電池的性能。另外，當(dāng)單個鋰離子電池通過串并聯(lián)組合成電池組時，要求內(nèi)阻必須嚴(yán)格相同才能組合成電池組。可見，準(zhǔn)確測量鋰離子電池內(nèi)阻具有重要的意義。

目前鋰電池內(nèi)阻常用測量方法是按標(biāo)準(zhǔn)要求，在電池正負(fù)兩端施加一頻率為1 kHz、小幅值的交流恒流信號，通過測量電池兩端交流電壓來達到測量內(nèi)阻的目的[1-3]。該方法沒有考慮電池的電容效應(yīng)，忽略了測量的交流電壓與流過的交流電流不同相的問題，因此計算出的內(nèi)阻值是不準(zhǔn)確的。其他方法，如用單片機測量內(nèi)阻、基于參數(shù)自適應(yīng)模型的內(nèi)阻估計等，實現(xiàn)起來似比較困難[4-6]。

本文針對準(zhǔn)確測量鋰離子電池內(nèi)阻的要求，提出一種基于恒流充放電測量的內(nèi)阻估計方法，并通過Altium Designer軟件仿真和實測數(shù)據(jù)測量驗證了該方法的有效性。

1 鋰電池物理模型分析

在眾多的鋰電池物理模型[7-10]中，Thevenin模型能很好地表征鋰電池靜態(tài)和動態(tài)特性，應(yīng)用最為廣泛，本文以圖1（a）所示的Thevenin模型為研究目標(biāo)。該模型是一種RC網(wǎng)絡(luò)等效模型，其中E0為電池的開路電壓，R?為歐姆內(nèi)阻，由正負(fù)電極材料中的隔膜及其他部分的材料電阻所組成，Rp是正極與負(fù)極在進行電化學(xué)反應(yīng)時極化所引起的極化電阻，Cp是 正負(fù)極間的極化電容，與Rp一起構(gòu)成阻容回路。

標(biāo)準(zhǔn)的內(nèi)阻測量方案如圖1（a）所示，當(dāng)交變的恒流I流過被測的電池時，測量電池的交流響應(yīng)電壓U，內(nèi)阻計算公式為:

式（1）簡化了鋰電池物理模型，忽略了電池的電容效應(yīng)。由于真實的電流I與電壓U是不同相的，其相位關(guān)系如圖1（b）所示，因此式（1）直接計算出的電池內(nèi)阻R顯然是不準(zhǔn)確的。

由于模型中未知的參數(shù)包括歐姆內(nèi)阻R?、極化內(nèi)阻Rp和極化電容Cp， 即使精確測量出I和U的相位關(guān)系，也無法準(zhǔn)確估計出模型中的3個變量。

圖1 鋰電池物理模型

2 恒流充放電測量系統(tǒng)設(shè)計

1）觀察圖2所示的電路模型可知，Rp和Cp構(gòu)成阻容回路，歐姆內(nèi)阻R?與阻容回路串聯(lián)連接。由于電容Cp具有能量儲存功能，阻容回路兩端電壓不能發(fā)生突變。當(dāng)方波恒流源電流輸出狀態(tài)切換時，鋰電池兩端的電壓跳變?nèi)鐖D3（d）所示，由歐姆內(nèi)阻R?和激勵電流Ic決定，與阻容回路無關(guān)。根據(jù)這一特性，測量狀態(tài)切換產(chǎn)生的電壓突變可估計出R?。

2）觀察圖2中的阻容回路可知，如果激勵端的電流為0，阻容回路處于自然放電狀態(tài)，根據(jù)電路常識可知，放電電壓變化趨勢是時間常數(shù)為τp(τp=RpCp)的負(fù)指數(shù)曲線，變化趨勢如圖3（b）放電部分所示。測量負(fù)指數(shù)曲線的衰減特性，能夠準(zhǔn)確估計出τp；如果激勵端電流為固定值Ic，阻容回路處于充電狀態(tài)，充電電壓也是一條時間常數(shù)為τp的指數(shù)曲線，變化趨勢如圖3（b）充電部分所示。該曲線以狀態(tài)切換瞬間的電容電壓為初始值，隨充電時間的推移無限接近IcRp，利用充電電壓曲線這一遞增特性能夠估計出Rp和Cp。

綜合上述2點分析可知，圖3（d）所示的電壓輸出響應(yīng)是由激勵波形、歐姆內(nèi)阻、阻容回路共同決定的，通過測量瞬態(tài)輸出響應(yīng)來估計模型參數(shù)在理論上是可行的。

圖2 測量系統(tǒng)方案

圖3 鋰電池模型電壓響應(yīng)示意圖

2.1 模型瞬態(tài)響應(yīng)分析

用方波恒流源I(t)激勵鋰電池，激勵電流可表示為

在電池充電周期，阻容回路充電過程如圖4所示。電流和電壓關(guān)系如下：

圖4 阻容回路充電過程電壓示意圖

聯(lián)立式（3）～式（5）可得

假設(shè)充電初始時刻為t0，電容初始電壓為u+(t0)，解式（6）可得充電周期的阻容回路瞬時電壓為

同理，圖5所示的放電過程中，阻容回路電流和電壓關(guān)系為

圖5 阻容回路放電過程電壓示意圖

聯(lián)立式（8）～式（10）可得

令放電初始時刻t0的電容初始電壓為u?(t0)，解式（11）可得放電周期阻容回路瞬時電壓為

歐姆內(nèi)阻沒有充放電特性，電壓響應(yīng)為

電池兩端電壓輸出可表示為

其中，E0是電池開路電壓，可以通過靜態(tài)測量獲得；造成U(t)的電壓跳變；uRp(t)隨充放電狀態(tài)切換而連續(xù)變化。

假設(shè)電容初始時刻電壓為uR?(0)=0，由式（7）和式（12）可知t=τ和t=2τ時刻阻容回路兩端端電壓為

綜合式（7）、（12）、（15）、（16），可得任意時刻回路電壓和電池輸出電壓U(t)。

2.2 模型參數(shù)估計

整理2.1節(jié)給出的模型分析，圖6所示的充電周期鋰電池端電壓為

放電周期鋰電池端電壓為

假設(shè)圖6中充電放電瞬間的電池兩端的電壓跳變?yōu)棣，可得歐姆內(nèi)阻

圖6 充、放電過程電池電壓響應(yīng)示意圖

為消除常數(shù)誤差和系統(tǒng)噪聲對參數(shù)估計的影響，對單調(diào)下降的式（18）進行后向差分，可得

其中Δt是后向差分的時間步長。

對式（20）進行泰勒展開，只保留一階，得到

將式（21）取對數(shù)可得

觀察式（22）可知，函數(shù)f(t)是一個典型的線性曲線。通過對函數(shù)進行后向差分和取對數(shù)，無需知道放電階段的初始電壓u?(t0)，通過線性曲線擬合，就能精確估計出放電時間常數(shù)

同理，對單調(diào)上升的式（17）前向差分，整理可得

對式（23）進行泰勒展開，只保留一階，得到

將式（24）取對數(shù)可得

3 仿真與實測數(shù)據(jù)分析

3.1 仿真實驗

為驗證所提方法的有效性，在Alitum Desinger軟件平臺建立如圖7所示的信號仿真模型。仿真元件選擇系統(tǒng)自帶仿真模型的電阻、電容、電源器件，仿真模型各元件的配置參數(shù)為：極化內(nèi)阻 Ω，極化電容50 μF，歐姆內(nèi)阻 Ω，電池V0開路電壓4.3 V，恒流源I0輸出頻率1 kHz、幅度 50 mA的方波電流，電壓輸出波形的采樣頻率為500 kHz，瞬態(tài)分析的仿真輸出電壓波形如圖8所示。Rp=1Cp=R0=1

圖7 Altium Desinger信號仿真模型

由圖8（a）可見，歐姆內(nèi)阻R0的端電壓在充放電瞬間，電壓跳變值為50 mV，與式（19）計算的結(jié)果一致；圖8（b）中阻容回路的端電壓變化趨勢與圖3（b）相同；圖8（c）中電池端電壓響應(yīng)也與圖3（d）吻合。由此可知，仿真實驗結(jié)果與本文理論分析預(yù)期的結(jié)果是一致的，驗證了本文思路的可行性。

圖8 仿真模型輸出電壓曲線

在Alitum Desinger軟件平臺將電池端電壓響應(yīng)Vout的曲線采樣點取出，用Matlab軟件對仿真數(shù)據(jù)進行分析和處理，分析結(jié)果如圖9所示。圖9（a）、（d）所示為仿真輸出的曲線整體和充放電部分、跳變部分的對比，圖中電壓跳變部分、充電部分、放電部分用不同的標(biāo)識標(biāo)出，由圖中的電壓跳變值ΔU即可得到電池歐姆內(nèi)阻R0的估計值圖9（b）所示為樣本放電曲線的放大效果，圖9（c）所示為樣本放電曲線差分取對數(shù)后曲線擬合的結(jié)果對比，由圖9（c）可見曲線擬合的效果很好，由式（22）可得到時間常數(shù)τp的估計值圖9（e）所示為樣本充電曲線的放大效果，圖9（f）所示為該樣本放電曲線差分取對數(shù)后曲線擬合的結(jié)果對比，由式（25）可得到極化內(nèi)阻Rp的估計值極化電容Cp的 估計值仿真實驗的參數(shù)估計結(jié)果如表1所示。

由表1所示的估計結(jié)果可見，由本文算法估計的歐姆內(nèi)阻R0、極化內(nèi)阻Rp、極化電容Cp與真實值是非常接近的，實驗達到了預(yù)期的參數(shù)估計效果，仿真實驗結(jié)果驗證了本文算法的有效性。

3.2 實測數(shù)據(jù)分析

圖9 本文算法對仿真數(shù)據(jù)的分析結(jié)果

表1 仿真實驗結(jié)果

在軟件仿真驗證的基礎(chǔ)上，采用本文方法對某品牌的鋰離子電池模型參數(shù)進行估計。該品牌電池部分參數(shù)為：開路電壓E0為4.3 V，方波恒流源輸出頻率為1 kHz、幅度為2 A的脈沖電流，采用安捷倫示波器采集電池輸出電壓波形，采樣頻率為1 MHz。由于示波器采集的信號波形疊加了隨機的噪聲信號，為提高參數(shù)估計的準(zhǔn)確程度，本文采用平滑濾波的辦法對波形進行預(yù)處理，預(yù)處理前后的輸出電壓曲線如圖10所示。由圖10可見，實測的輸出電壓波形與圖8（a）所示的仿真波形比較接近，平滑濾波后波形光滑連續(xù)，充電、放電、跳變部分的波形清晰可見。

采用與3.1節(jié)類似的方法，用Matlab軟件對平滑后的波形進行分析和處理，處理結(jié)果如圖11所示。圖11（a）、（d）所示為實測的輸出電壓曲線，圖中電壓跳變部分、充電部分、放電部分用不同的標(biāo)識標(biāo)出，由電壓跳變值ΔU可估計出電池歐姆內(nèi)阻R?，圖11（b）、（e）所示為樣本放電、充電曲線的放大效果，圖11（c）、（f）所示為放電、充電曲線差分取對數(shù)后曲線擬合的結(jié)果對比，由式（22）和式（25）即可從圖11（c）和（f）的曲線中估計出時間常數(shù)τp、極化電容Cp、 極化內(nèi)阻Rp。

圖10 實測數(shù)據(jù)曲線預(yù)處理結(jié)果

表2給出了本文方法與直接測量法的實測數(shù)據(jù)對比結(jié)果。分析實驗結(jié)果可知，直接測量法沒有考慮極化電容對輸出響應(yīng)的影響，測量結(jié)果近似等于歐姆內(nèi)阻和極化電阻的和值，與真實的鋰電池物理模型存在較大的偏差，不能反映鋰離子電池的物理特性；采用本文方法能夠?qū)︿囯姵貧W姆內(nèi)阻、極化內(nèi)阻和極化電容進行精確估計。

圖11 本文算法對實測數(shù)據(jù)的分析結(jié)果

表2 樣品實測實驗結(jié)果對比

4 結(jié)束語

準(zhǔn)確測量鋰離子電池歐姆內(nèi)阻、極化內(nèi)阻和極化電容，對監(jiān)測鋰離子電池的工作狀態(tài)和性能具有重要意義。針對現(xiàn)有測量手段的不足，本文提出一種基于恒流充放電測量的內(nèi)阻估計方法。該方法在兼容現(xiàn)有測量方案的基礎(chǔ)上，將鋰電池歐姆內(nèi)阻、極化內(nèi)阻和極化電容作為估計變量，用方波恒流源激勵鋰電池獲得充放電輸出響應(yīng)，利用充放電狀態(tài)切換引起的電壓跳變估計歐姆內(nèi)阻，再對輸出電壓曲線做差分和取對數(shù)變換，通過求解簡單的直線擬合問題估計出阻容回路參數(shù)。軟件仿真實驗和樣品實測實驗的結(jié)果驗證了該方法的有效性。與現(xiàn)有測量方法相比，本方法能有效消除單頻點測量引起的不同相問題，具有測量準(zhǔn)確、簡單可靠的優(yōu)點，在實際測量中獲得較好的使用效果。