一種改進的差分吸收光譜煙氣中NO濃度測量方法

李 舒 陳皓宇 許傳龍

(1.南京市計量監督檢測院，南京 210037；2.東南大學能源與環境學院，南京 210096)

我國煤炭資源豐富，在今后相當長的時間內，我國的能源消費結構仍將以煤炭為主。然而，煤炭燃燒過程中生成的SO2及NOx等物質會對環境產生嚴重的污染。近些年來，火電廠、化工廠及水泥廠等這些固定污染源排放也越來越受到人們的關注[1]。為此，國家在“十二五”期間明確提出，對SO2及NOx等4種主要污染物實施排放總量的控制[2,3]，要清潔高效地發展火電，建設清潔高效燃煤機組和節能環保電廠[4]。由此可見，對于大氣環境的保護與固定污染源排放監測在我國已刻不容緩。

煙氣中NO的測量方法主要有兩種——化學和光譜學方法[5]。光譜法相對于化學法具有以下優點：可以實現連續在線監測；能夠實現多組分同時測量；靈敏度高，操作簡單，維護方便。在光譜法中，又可分為紅外、紫外吸收法及差分吸收光譜法(DOAS)等[6]。其中差分吸收光譜法是近幾年發展起來的具有代表性的一種方法，以其簡單的結構、較高的精度和快速的響應速度受到了國內外的廣泛關注。但是，利用差分吸收光譜法測量煙氣中的NO還存在諸多問題，比如：煙氣中的水蒸氣、煙塵對光的吸收和散射會造成光譜儀接收到的信號信噪比降低，影響NO的測量精度；另外，NO的線性吸收區域相對于其他污染氣體而言很窄，Mellqvist J和Rosen A的研究表明，NO線性吸收區域在常溫常壓下僅為6mg/m2[7]。當煙氣中的NO濃度過高時，NO的非線性吸收對其濃度的反演有很大的影響，若不進行有效的修正，NO的反演濃度會低于其實際濃度。此外，煙氣中含有的SO2也會對NO濃度的測量產生干擾，嚴重時高濃度的SO2會完全掩蓋NO的吸收峰，造成NO的反演精度大幅下降。

針對上述問題，筆者對現有的NO反演算法進行了改進，并對非線性區域的NO進行了修正，最后討論了SO2氣體的存在對NO濃度反演的影響，并提出了校正方法。

差分吸收光譜法是一種在吸收光譜法的基礎上發展起來的方法，能對被測氣體濃度進行較準確的定量分析。它利用被測氣體在所選波段具有明顯的差分吸收結構，消除其他干擾氣體和粉塵的影響，從而準確檢測出被測氣體的濃度，其理論基礎是Beer-Lambert定律[8]：

(1)

式中c——待測氣體濃度；

I(λ)——探測器接收到的透射光強；

I0(λ)——光源原始光強；

L——光程；

σ(λ)——待測氣體的吸收截面。

在實際現場測量的過程中，由于煙氣中的水蒸氣和其他組分氣體的吸收、煙塵顆粒的吸收和散射、光學系統的透過率及煙氣本身的Raileigh散射等，無法直接運用Beer-Lambert定律進行混合氣體的濃度反演。DOAS方法將吸收截面分成了兩部分：隨波長快速變化的窄帶吸收截面和隨波長緩慢變化的寬帶吸收截面，并將各種散射過程及水蒸氣的吸收等歸結為寬帶部分，而將待測氣體分子的窄帶吸收特性歸結于強度譜中的窄帶特性。通過濾波將其中的低頻部分，即寬帶部分濾除，獲得差分吸收光譜，根據已經測得的差分吸收截面和光程L，通過數值算法，得到在其他氣體和煙塵干擾下的待測氣體濃度。由此式(1)可更改為[9]：

εR(λ)]A(λ)

(2)

式中A(λ)——光學系統對波長λ的依賴性；

ci——第i種氣體在光程L內的平均濃度；

εM(λ)——Mie散射；

εR(λ)——Raileigh散射；

σi(λ,T,p)——依賴于溫度T和壓力p的第i種氣體在波長λ處的吸收截面。

2 實驗系統

實驗裝置如圖1所示，該裝置主要由氘燈光源、光學準直系統、樣品池、光譜儀、信號采集系統及計算機等組成。光源采用德國Heraeus DX227型氘燈，能夠發出穩定且有足夠能量的紫外-可見連續光譜。光譜儀采用Avantes-2048 USB1型光譜儀，所測量的光譜范圍為188～760nm，光譜分辨率為0.3nm。實驗裝置工作過程如下：標準氣11經過配氣裝置12后被送入測量室，氘燈光源1發出的光經過透鏡3準直后進入測量室內，穿過測量室內的氣體后經透鏡7聚焦送入光纖光譜儀8，光譜儀將光信號轉換成電信號傳輸進計算機進行數據處理。

圖1 差分吸收光譜法煙氣濃度測量實驗裝置示意圖

3 實驗結果與分析

3.1 NO濃度測量及其非線性修正

首先對NO進行吸收截面的標定，實驗利用53μmol/mol的NO測量。在測得吸收截面后，需利用多項式濾波去除吸收截面中的寬帶部分[10]。圖2為利用三階多項式濾波得到的NO差分吸收截面，可見NO在200～230nm具有3個明顯的吸收峰，分別位于200～205nm、210～215nm和223～226nm。一般的反演算法是利用第三個峰約225nm處的單個或幾個波長點，代入式(2)進行濃度反演，在煙塵和其他氣體干擾下反演誤差較大，最大可達到16%[11]。筆者利用第三個峰所有波長點進行濃度反演，反演精度可以得到有效的提高。實驗中對0～517μmol/mol中若干不同濃度的NO進行了測量，結果見表1。由表1可以看出，在100μmol/mol以下，NO的反演精度較高，而100μmol/mol以上，反演精度明顯下降，并隨著濃度的不斷增大，誤差也有越來越大的趨勢。這說明100μmol/mol以上NO已經進入了非線性區域，需要進行非線性修正。非線性修正通常采用多項式擬合的方式進行，圖3為采用3階多項式擬合的結果，擬合多項式為：

c′=3.7970×10-5c3-2.3327×10-2c2+5.8682c-308.4137

(3)

式中c——反演結果；

c′——修正值。

圖2 NO差分吸收截面

實際濃度μmol·mol-1反演濃度μmol·mol-1誤差%13.012.82-1.3420.019.11-4.4424.524.13-1.5031.030.43-1.8535.034.82-0.5040.039.47-1.3344.042.44-3.5453.053.000.0075.076.021.33135.0123.85-8.26149.0132.31-11.20184.0161.99-11.96214.0182.39-14.77289.0240.62-16.74304.0255.13-16.07342.0283.78-17.02410.0318.57-22.30517.0349.63-32.37

圖3 NO非線性吸收擬合補償曲線

表2為修正后的結果，由表中可以看出，在進行非線性修正后，100μmol/mol以上的反演精度大為提高。

表2 非線性修正后100μmol/mol以上

3.2 SO2對NO濃度反演的影響

煙氣中往往含有大量的SO2，SO2不僅僅在290～310nm有明顯的差分吸收特性，在NO的吸收波段200～230nm同樣有很強的吸收特性，并且在該波段SO2和NO的吸收截面具有相同的數量級(10-18)。這對于NO的濃度測量有一定的干擾，因此在測量煙氣中NO的濃度時，須考慮去除SO2的影響。

圖4是SO2在200～230nm波段的吸收截面和差分吸收截面。從圖4可見，在200～222nm波段SO2具有明顯的差分吸收結構，而在222～230nm波段差分吸收結構趨于平緩，數量級也小于200～222nm波段。由此可見，存在SO2干擾的情況下，利用225nm左右波段反演NO濃度能夠有效減小誤差。

圖4 SO2吸收截面和差分吸收截面

在NO和SO2共存時，氣體吸收方程為：

I(λ)=I0′(λ)exp[-Lσ1′(λ,T，p)c1-Lσ2′(λ,T,p)c2]

(4)

其中c1、c2分別為NO和SO2的濃度，σ1′(λ,T,p)和σ2′(λ,T,p)分別為NO和SO2的差分吸收截面。令I1′(λ)=I0′(λ)exp[-Lσ2′(λ,T,p)·c2]，可將式(4)變換為：

I(λ)=I1′(λ)exp[-Lσ1′(λ,T,p)c1]

(5)

則NO的濃度為：

(6)

圖5為不同濃度的NO和SO2配比時所得的吸光度。可以看出，當較低濃度的NO和較高濃度的SO2(24μmol/molNO和217μmol/molSO2)進行配比時，強度譜中幾乎反映不出NO的吸收結構，而完全被SO2的吸收所遮蓋(圖5b)，這種情況下，NO的反演誤差最大。而從圖5a、c、d中可以看出，雖然SO2對NO的吸收有所干擾，但是仍然可以分辨出NO的吸收結構，對NO濃度反演的影響較小。

圖5 不同濃度的NO和SO2進行配比時所得的吸光度

表3為不同濃度的NO和SO2進行配比時所得的濃度反演值。從表中可以看出，在修正前，較高濃度的SO2和NO進行配比時，濃度值誤差較大，分別達到了-15.06%、10.82%、-9.06%和-8.29%(表3第3、4、7、8行)，說明高濃度SO2對NO的測量有較大干擾作用，并且兩者差值越大，干擾越強烈。而經過修正后，相對誤差均減小到7%以內。

表3 不同濃度的NO和SO2進行配比時所得的濃度反演值

4 結束語

通過研究NO在紫外區的吸收特性，對NO的反演算法進行了改進。在NO的非線性區域和存在SO2氣體干擾時，分別提出了NO濃度反演的修正算法，并進行了實驗研究。實驗結果表明，NO氣體的非線性區間較小，0.2m光程下線性區域的下限約為100μmol/mol(常溫常壓下對應25mg/m2)，高濃度SO2的非線性吸收對測量的影響較大。經非線性修正后，對單組分NO氣體進行濃度測量時，其反演誤差可以達到5%以內。在高濃度SO2干擾下進行NO濃度反演，文中最大誤差達15%，經修正后測量誤差控制在7%以內。

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