等效法處理重力場和電場的復合場問題

趙鵬飛

物體僅在重力場中的運動是最常見、最基本的運動，但是對處在勻強電場中的帶電物體而言，它的周圍不僅有重力場，還有勻強電場，同時研究這兩種場對物體運動的影響，問題就會變得復雜一些.此時，若能將重力場與電場合二為一，用一個全新的“復合場”（可形象稱之為“等效重力場”）來代替，不僅能得到“柳暗花明”的效果，同時也是一種思想的體現.那么，如何實現這一思想方法呢？

一、概念的全面類比

為了方便后續處理方法的遷移，必須首先搞清“等效重力場”中的部分概念與之前的相關概念之間關系.具體對應如下：

等效重力場是重力場、電場疊加而成的復合場

等效重力是重力、電場力的合力

等效重力加速度等于等效重力與物體質量的比值

等效“最低點”是物體自由時能處于穩定平衡狀態的位置

等效“最高點”是物體圓周運動時與等效“最低點”關于圓心對稱的位置

等效重力勢能等于等效重力大小與物體沿等效重力場方向“高度”的乘積

二、等效重力場中的典型模型

1.類平拋運動

例1如圖1所示，傾角α=37°的光滑絕緣斜面處于水平向右的勻強電場中，電場強度E=103N/C，有一個質量為m=3×10-3kg的帶電小球，以速度v=1 m/s沿斜面勻速下滑，求：（1）小球帶何種電荷？電荷量為多少？（2）在小球勻速下滑的某一時刻突然撤去斜面，此后經t=0.2 s小球的位移是多大？（g取10 m/s2）

解析（1）由于小球勻速運動，所受重力與電場力的合力和斜面對小球的支持力平衡，如圖2可知，小球必帶正電，且tanα=Eqmg，所以； q=mgtanαE=2.25×10-5C.

從“等效重力場”觀點看，實際上就是小球所受等效重力與斜面對小球的支持力平衡，故等效重力大小、等效重力加速度大小可分別表示為G′=mg′=mgcosα、g′=gcosα.

（2）撤去斜面后，小球僅受等效重力作用，且具有與等效重力方向垂直的初速度，所以小球做類平拋運動，處理的基本方法是運動的分解.

如圖3，小球在x軸方向做勻速直線運動，在y軸方向做“自由落體運動”，則有x=vt

y=12g′t2，其中v=1 m/s， t=0.2 s， g′=gcosα=1045m/s2=12.5 m/s2.

解得y=0.25 m，所以t=0.2 s內的總位移大小為s=x2+y2=0.32 m.

考慮到分析習慣，實際處理時可將上述示意圖順時針轉過α角，讓小球的運動和重力場中的平拋運動更接近.

2.單擺類問題

例2如圖4所示，一條長為L的細線，上端固定，下段拴一質量為m的帶電小球，將它置于一勻強電場中，電場強度大小為E，方向水平向右.已知當細線偏離豎直位置的夾角為α時，小球處于平衡狀態，如果使細線的偏轉角由α增大到φ，然后將小球由靜止開始釋放，則：（1）φ應為多大，才能使細線到達豎直位置時小球的速度恰好為零？（2）若α≤5°，那么（1）問中帶電小球由靜止釋放至到達豎直位置需要多少時間？

解析（1）從“等效重力場”觀點看，小球原來的平衡位置是它的等效“最低點”，初始釋放點M和幾何最低點N是小球在等效“最低點”兩側做機械振動的兩個端點，如圖4所示，它們應該關于等效“最低點”對稱，所以φ=2α；

（2）α≤5°時，小球的振動可近似看成簡諧運動，由靜止釋放至到達豎直位置需要的時間為周期的一半，即

t=T2=2πLg′2=πLg′

其中g′=G′m=mgcosαm=gcosα，所以小球從釋放至第一次到達豎直位置的時間為t=πLcosαg.

與傳統的處理方法相比較，等效重力場法回避了復雜的數學表達式化簡和三角函數變換的過程，達到了事半功倍的效果.

3.豎直平面內圓周運動

例3光滑絕緣的圓形軌道豎直放置，半徑為R，在其最低點A處放一質量為m的帶電小球，整個空間存在勻強電場，小球受到的的電場力大小為33mg，方向水平向右，現給小球一個水平向右的初速度v0，使小球沿軌道向上運動，若小球剛好能做完整的圓周運動，求v0大小.

解析小球同時受到重力和電場力作用，可認為小球處在等效重力場中.小球所受的等效重力大小為

G′=mg′=（mg）2+（33mg）2=233mg，

其中g′=233g，且如圖5又有tanθ=33mgmg=33，即θ=30°，也就是等效重力的方向與豎直方向成30°.

故圖6中B為等效“最低點”，C為等效“最高點”.小球能做完整圓周運動的臨界條件是恰能通過等效“最高點”C，在C點等效重力提供向心力，即Fn=G′=mv2cR，可得vc=g′R=233gR，對小球從A運動到C的過程應用動能定理

-mg′（R+Rcosθ）=12mv2c-12mv20.

代入相關物理量解得 v0=2（3+1）gR

此處，借助等效重力勢能的概念使用等效機械能守恒定律也可以求解，不過需要準確理解等效重力場中“參考面”和“高度”的含義.

物體僅在重力場中的運動是最常見、最基本的運動，但是對處在勻強電場中的帶電物體而言，它的周圍不僅有重力場，還有勻強電場，同時研究這兩種場對物體運動的影響，問題就會變得復雜一些.此時，若能將重力場與電場合二為一，用一個全新的“復合場”（可形象稱之為“等效重力場”）來代替，不僅能得到“柳暗花明”的效果，同時也是一種思想的體現.那么，如何實現這一思想方法呢？

一、概念的全面類比

為了方便后續處理方法的遷移，必須首先搞清“等效重力場”中的部分概念與之前的相關概念之間關系.具體對應如下：

等效重力場是重力場、電場疊加而成的復合場

等效重力是重力、電場力的合力

等效重力加速度等于等效重力與物體質量的比值

等效“最低點”是物體自由時能處于穩定平衡狀態的位置

等效“最高點”是物體圓周運動時與等效“最低點”關于圓心對稱的位置

等效重力勢能等于等效重力大小與物體沿等效重力場方向“高度”的乘積

二、等效重力場中的典型模型

1.類平拋運動

例1如圖1所示，傾角α=37°的光滑絕緣斜面處于水平向右的勻強電場中，電場強度E=103N/C，有一個質量為m=3×10-3kg的帶電小球，以速度v=1 m/s沿斜面勻速下滑，求：（1）小球帶何種電荷？電荷量為多少？（2）在小球勻速下滑的某一時刻突然撤去斜面，此后經t=0.2 s小球的位移是多大？（g取10 m/s2）

解析（1）由于小球勻速運動，所受重力與電場力的合力和斜面對小球的支持力平衡，如圖2可知，小球必帶正電，且tanα=Eqmg，所以； q=mgtanαE=2.25×10-5C.

從“等效重力場”觀點看，實際上就是小球所受等效重力與斜面對小球的支持力平衡，故等效重力大小、等效重力加速度大小可分別表示為G′=mg′=mgcosα、g′=gcosα.

（2）撤去斜面后，小球僅受等效重力作用，且具有與等效重力方向垂直的初速度，所以小球做類平拋運動，處理的基本方法是運動的分解.

如圖3，小球在x軸方向做勻速直線運動，在y軸方向做“自由落體運動”，則有x=vt

y=12g′t2，其中v=1 m/s， t=0.2 s， g′=gcosα=1045m/s2=12.5 m/s2.

解得y=0.25 m，所以t=0.2 s內的總位移大小為s=x2+y2=0.32 m.

考慮到分析習慣，實際處理時可將上述示意圖順時針轉過α角，讓小球的運動和重力場中的平拋運動更接近.

2.單擺類問題

例2如圖4所示，一條長為L的細線，上端固定，下段拴一質量為m的帶電小球，將它置于一勻強電場中，電場強度大小為E，方向水平向右.已知當細線偏離豎直位置的夾角為α時，小球處于平衡狀態，如果使細線的偏轉角由α增大到φ，然后將小球由靜止開始釋放，則：（1）φ應為多大，才能使細線到達豎直位置時小球的速度恰好為零？（2）若α≤5°，那么（1）問中帶電小球由靜止釋放至到達豎直位置需要多少時間？

解析（1）從“等效重力場”觀點看，小球原來的平衡位置是它的等效“最低點”，初始釋放點M和幾何最低點N是小球在等效“最低點”兩側做機械振動的兩個端點，如圖4所示，它們應該關于等效“最低點”對稱，所以φ=2α；

（2）α≤5°時，小球的振動可近似看成簡諧運動，由靜止釋放至到達豎直位置需要的時間為周期的一半，即

t=T2=2πLg′2=πLg′

其中g′=G′m=mgcosαm=gcosα，所以小球從釋放至第一次到達豎直位置的時間為t=πLcosαg.

與傳統的處理方法相比較，等效重力場法回避了復雜的數學表達式化簡和三角函數變換的過程，達到了事半功倍的效果.

3.豎直平面內圓周運動

例3光滑絕緣的圓形軌道豎直放置，半徑為R，在其最低點A處放一質量為m的帶電小球，整個空間存在勻強電場，小球受到的的電場力大小為33mg，方向水平向右，現給小球一個水平向右的初速度v0，使小球沿軌道向上運動，若小球剛好能做完整的圓周運動，求v0大小.

解析小球同時受到重力和電場力作用，可認為小球處在等效重力場中.小球所受的等效重力大小為

G′=mg′=（mg）2+（33mg）2=233mg，

其中g′=233g，且如圖5又有tanθ=33mgmg=33，即θ=30°，也就是等效重力的方向與豎直方向成30°.

故圖6中B為等效“最低點”，C為等效“最高點”.小球能做完整圓周運動的臨界條件是恰能通過等效“最高點”C，在C點等效重力提供向心力，即Fn=G′=mv2cR，可得vc=g′R=233gR，對小球從A運動到C的過程應用動能定理

-mg′（R+Rcosθ）=12mv2c-12mv20.

代入相關物理量解得 v0=2（3+1）gR

此處，借助等效重力勢能的概念使用等效機械能守恒定律也可以求解，不過需要準確理解等效重力場中“參考面”和“高度”的含義.

物體僅在重力場中的運動是最常見、最基本的運動，但是對處在勻強電場中的帶電物體而言，它的周圍不僅有重力場，還有勻強電場，同時研究這兩種場對物體運動的影響，問題就會變得復雜一些.此時，若能將重力場與電場合二為一，用一個全新的“復合場”（可形象稱之為“等效重力場”）來代替，不僅能得到“柳暗花明”的效果，同時也是一種思想的體現.那么，如何實現這一思想方法呢？

一、概念的全面類比

為了方便后續處理方法的遷移，必須首先搞清“等效重力場”中的部分概念與之前的相關概念之間關系.具體對應如下：

等效重力場是重力場、電場疊加而成的復合場

等效重力是重力、電場力的合力

等效重力加速度等于等效重力與物體質量的比值

等效“最低點”是物體自由時能處于穩定平衡狀態的位置

等效“最高點”是物體圓周運動時與等效“最低點”關于圓心對稱的位置

等效重力勢能等于等效重力大小與物體沿等效重力場方向“高度”的乘積

二、等效重力場中的典型模型

1.類平拋運動

例1如圖1所示，傾角α=37°的光滑絕緣斜面處于水平向右的勻強電場中，電場強度E=103N/C，有一個質量為m=3×10-3kg的帶電小球，以速度v=1 m/s沿斜面勻速下滑，求：（1）小球帶何種電荷？電荷量為多少？（2）在小球勻速下滑的某一時刻突然撤去斜面，此后經t=0.2 s小球的位移是多大？（g取10 m/s2）

解析（1）由于小球勻速運動，所受重力與電場力的合力和斜面對小球的支持力平衡，如圖2可知，小球必帶正電，且tanα=Eqmg，所以； q=mgtanαE=2.25×10-5C.

從“等效重力場”觀點看，實際上就是小球所受等效重力與斜面對小球的支持力平衡，故等效重力大小、等效重力加速度大小可分別表示為G′=mg′=mgcosα、g′=gcosα.

（2）撤去斜面后，小球僅受等效重力作用，且具有與等效重力方向垂直的初速度，所以小球做類平拋運動，處理的基本方法是運動的分解.

如圖3，小球在x軸方向做勻速直線運動，在y軸方向做“自由落體運動”，則有x=vt

y=12g′t2，其中v=1 m/s， t=0.2 s， g′=gcosα=1045m/s2=12.5 m/s2.

解得y=0.25 m，所以t=0.2 s內的總位移大小為s=x2+y2=0.32 m.

考慮到分析習慣，實際處理時可將上述示意圖順時針轉過α角，讓小球的運動和重力場中的平拋運動更接近.

2.單擺類問題

例2如圖4所示，一條長為L的細線，上端固定，下段拴一質量為m的帶電小球，將它置于一勻強電場中，電場強度大小為E，方向水平向右.已知當細線偏離豎直位置的夾角為α時，小球處于平衡狀態，如果使細線的偏轉角由α增大到φ，然后將小球由靜止開始釋放，則：（1）φ應為多大，才能使細線到達豎直位置時小球的速度恰好為零？（2）若α≤5°，那么（1）問中帶電小球由靜止釋放至到達豎直位置需要多少時間？

解析（1）從“等效重力場”觀點看，小球原來的平衡位置是它的等效“最低點”，初始釋放點M和幾何最低點N是小球在等效“最低點”兩側做機械振動的兩個端點，如圖4所示，它們應該關于等效“最低點”對稱，所以φ=2α；

（2）α≤5°時，小球的振動可近似看成簡諧運動，由靜止釋放至到達豎直位置需要的時間為周期的一半，即

t=T2=2πLg′2=πLg′

其中g′=G′m=mgcosαm=gcosα，所以小球從釋放至第一次到達豎直位置的時間為t=πLcosαg.

與傳統的處理方法相比較，等效重力場法回避了復雜的數學表達式化簡和三角函數變換的過程，達到了事半功倍的效果.

3.豎直平面內圓周運動

例3光滑絕緣的圓形軌道豎直放置，半徑為R，在其最低點A處放一質量為m的帶電小球，整個空間存在勻強電場，小球受到的的電場力大小為33mg，方向水平向右，現給小球一個水平向右的初速度v0，使小球沿軌道向上運動，若小球剛好能做完整的圓周運動，求v0大小.

解析小球同時受到重力和電場力作用，可認為小球處在等效重力場中.小球所受的等效重力大小為

G′=mg′=（mg）2+（33mg）2=233mg，

其中g′=233g，且如圖5又有tanθ=33mgmg=33，即θ=30°，也就是等效重力的方向與豎直方向成30°.

故圖6中B為等效“最低點”，C為等效“最高點”.小球能做完整圓周運動的臨界條件是恰能通過等效“最高點”C，在C點等效重力提供向心力，即Fn=G′=mv2cR，可得vc=g′R=233gR，對小球從A運動到C的過程應用動能定理

-mg′（R+Rcosθ）=12mv2c-12mv20.

代入相關物理量解得 v0=2（3+1）gR

此處，借助等效重力勢能的概念使用等效機械能守恒定律也可以求解，不過需要準確理解等效重力場中“參考面”和“高度”的含義.