脈沖重復頻率對微秒脈沖滑動放電特性影響的實驗研究

牛宗濤　章　程　王瑞雪　陳根永 　邵　濤

(1.中國科學院電工研究所　北京　100190　2.鄭州大學電氣工程學院　鄭州　450001 3.中國科學院電力電子與電氣驅動重點實驗室　北京　100190)

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脈沖重復頻率對微秒脈沖滑動放電特性影響的實驗研究

牛宗濤1，2章程1，3王瑞雪1，3陳根永2邵濤1，3

(1.中國科學院電工研究所北京1001902.鄭州大學電氣工程學院鄭州450001 3.中國科學院電力電子與電氣驅動重點實驗室北京100190)

脈沖滑動放電能夠在大氣壓下產生高能量、高電子密度的低溫等離子體，在廢水處理、點火助燃、甲烷轉化等領域具有廣泛的應用前景。為了研究重復頻率微秒脈沖電源對滑動放電特性的影響，采用自主研制的重復頻率微秒脈沖電源，通過改變電源的脈沖重復頻率進行了實驗研究。結果表明在大氣壓空氣中滑動放電產生的火花通道能夠順著氣流的方向沿刀型電極刃面向上滑動，最大高度和長度可以達到29 mm和43 mm，各火花通道彼此分散。進一步分析脈沖重復頻率對滑動放電的影響規律可知，高頻時(500～1 500 Hz)，隨著脈沖重復頻率的增大，火花放電通道逐漸向上發展，發生火花放電的最高位置逐漸向刀型電極的刀尖處靠攏。滑動放電的擊穿電壓逐漸減小，工作電壓逐漸分散。這與駐留粒子的記憶效應和電極間隙的變化有關。低頻時(1～300 Hz)，由于氣流的作用，電極間隙內駐留的粒子較少，其記憶效應對滑動放電的影響較弱，火花通道不能沿刀型電極刃面向上滑動。

微秒脈沖滑動放電脈沖重復頻率記憶效應

0　引言

氣體放電是產生非平衡態低溫等離子體的有效方法，在工業、醫療、環境保護等國民經濟和社會生活領域有著廣泛的應用[1-5]。氣體放電的形式多種多樣，其中輝光放電和射頻放電通常在低氣壓下產生，但是昂貴的設備和復雜的真空系統不利于連續化工業生產[6，7],電暈放電、彌散放電和介質阻擋放電能夠在大氣壓下產生非平衡態低溫等離子體，但其活性粒子的種類、濃度和氧化性不能滿足一些特殊應用的需求[8-11]。滑動放電是一種電極最窄間隙處產生的火花通道在氣流的作用下，沿著氣流方向滑動的氣體放電形式[12-15]，通常能夠在大氣壓下產生高效的非平衡態低溫等離子體，具有活性粒子種類多、濃度高、加熱效率高和可操作性強等特點，因此在環境保護[13]、污水處理[14]和輔助燃燒[15]等方面有著廣泛的應用，引起了國內外研究人員的廣泛關注。

20世紀90年代之前，對于滑動放電的研究主要集中在基本電路和工業應用等方面，近年來滑動放電的動態特性引起了廣泛關注。文獻[16-20]研究了氣體流量和輸入功率對滑動放電的影響，利用高速攝影技術分析了滑動放電的物理特性，并將滑動放電應用于材料處理。文獻[21]在氬氣氛圍中構建了滑動放電的二維模型，通過計算可以得出滑動放電的電子密度可以達到1022m-3。文獻[22]對交流滑動放電的電學特性和光譜特征進行了測量。研究發現滑動放電可以分為引弧階段、滑動階段和消弧階段三個階段，并且不同階段的滑動放電表現出不同的特性。上述文獻中，大多數滑動放電的研究都是采用直流或高頻高壓交流電源作為激勵源。隨著脈沖功率技術的發展，具有快上升時間、窄脈沖、高電壓幅值和高瞬時功率等特點的脈沖功率電源引起了研究人員的廣泛關注[23，24]。文獻[25，26]采用納秒脈沖電源作用在針-針電極上，并將通過電極間隙內的空氣預熱到1 000 K，研究納秒脈沖等離子特性。實驗發現納秒脈沖針-針放電具有3種放電模式(電暈放電、彌散放電和火花放電)，并且提出放電電流等于位移電流和傳導電流之和。文獻[27，28]分別采用不同型號的納秒脈沖電源，在氣流的作用下，在針-針電極間隙內產生滑動放電。并研究了氣體流量、脈沖重復頻率、電極間隙等條件對滑動放電的影響。此外還對不同型號的納秒脈沖電源產生的滑動放電做出了對比。

滑動放電的特性與電源種類和電極結構密切相關。本課題組前期研究了微秒與納秒脈沖電源激勵針-針電極產生的滑動放電表現出不同的放電圖像[28]。為了深入研究微秒脈沖滑動放電的特性，本文采用微秒脈沖電源施加在刀型電極上激勵滑動放電，并研究脈沖重復頻率對滑動放電的影響。

1　實驗裝置與測量系統

實驗在大氣壓下敞開的空間內進行，實驗裝置和測量系統如圖1所示，由氣路、工作電路和測量系統三部分組成。氣路包括空氣壓縮機、浮子流量計和噴嘴。與文獻[29]中的氣路相似，氣體壓縮機產生的壓縮空氣經過浮子流量計的調節和控制，通過噴嘴進入電極間隙，且內徑為8 mm的噴嘴處于電極間隙中心位置正下方15 mm處。工作電路由本課題組自主研制的微秒脈沖電源(CMPC-40D)和刀型電極組成。微秒脈沖電源的參數為電壓幅值0～30 kV，脈沖寬度約8 μs，上升沿約0.5 μs，脈沖重復頻率(PRFs)1～3 000 Hz。刀型電極的材料為黃銅，高度為23 mm，底部間距可通過滑軌進行調節。測量系統可以分為電信號測量系統和光信號測量系統，與文獻[29]中測量系統相似，包括Tek高壓探頭(P6015)、Pearson電流線圈(4100)、示波器(Tek 2024B)和數碼照相機(Canon EOS500D)。其中，高壓探頭測量得到的電壓信號和電流線圈測量得到的電流信號通過3 m同軸電纜輸送到示波器中，并在示波器上實時顯示電壓和電流波形。放電圖像由數碼照相機和騰龍鏡頭(ModelA001)進行拍攝。相機拍照的方向與電極軸線方向垂直且與電極高度一致，相機放置在距離電極間隙1 m處，且放電區域完全處于其視野內，保證相機可以從水平方向拍攝到放電圖像。

圖1　實驗裝置示意圖Fig.1　Schematic view of the experimental set-up

2　實驗結果與討論

2.1重復頻率微秒脈沖滑動放電特性

圖2　典型的微秒脈沖滑動放電波形及其放電圖像Fig.2　Typical waveforms and discharge images in microsecond-pulse gliding discharges

圖2為典型的重復頻率微秒脈沖滑動放電的電壓、電流波形和放電圖像。對應的實驗條件為：保持氣體流量為10 L/min、刀型電極最窄間隙為5 mm、脈沖重復頻率保持1 500 Hz不變，調節微秒脈沖電源的外加電壓為17 kV，相機的曝光時間為1/80 s。從圖2a可以看出，在發生擊穿形成滑動放電通道的瞬間，電壓迅速減小，隨后，電壓幅值在較小范圍內振蕩衰減。而在電壓峰值對應的時刻，電流迅速增大，出現了一個小尖峰，約12 A，隨后電流幅值按照正弦規律振蕩衰減。此外，可以看出，擊穿發生時的工作電壓峰值為11.8 kV，小于電源施加的電壓(17 kV)。因此，為了保證能夠得到持續穩定的滑動放電，需要電源提供足夠的能量來維持滑動放電的發展。而電源提供的能量和電源施加的電壓具有正相關性，所以電源施加的電壓需要高于滑動放電的工作電壓。從圖2b中可以看出，在氣流的作用下，微秒脈沖滑動放電通道順著氣流的方向沿刀型電極刃面向上滑動，高度可以達到29 mm，長度可以達到43 mm，并且各條放電通道彼此分散。而文獻[18]采用高頻高壓交流電源在類刀型電極上產生的滑動放電通道高度可以達到10 cm，長度可以達到16 cm，這是由于電極結構不同造成的。由于脈沖重復頻率為1500 Hz，相機曝光時間為1/80 s，此時相機捕捉到的放電圖像由19個脈沖激勵的放電通道組成。通過觀察可以看出圖2b中有19條火花通道。因此可以認為一個脈沖能夠形成一條火花通道。此外，在刀型電極底部窄間隙處出現了一條與氣流方向相反的火花通道。這是由于電極底部拐角處曲率半徑較小，擊穿電壓較低，形成尖端放電。

2.2脈沖重復頻率的影響(500～1 500 Hz)

圖3　不同脈沖重復頻率的滑動放電圖像 (500～1 500 Hz，脈沖數量為20個)Fig.3　Images of the gliding-like discharge at different pulse repetition frequency (500～1 500 Hz，20 pulses)

實驗時，氣體流量為10 L/min、刀型電極最窄間隙為5 mm、保持微秒脈沖電源的外加電壓約為17 kV，通過觸發器調節脈沖重復頻率分別為500 Hz、800 Hz、1 000 Hz、1 200 Hz和1 500 Hz，得到一組放電圖像。不同脈沖重復頻率的滑動放電圖像如圖3所示。為了保證每次拍攝到的放電圖像的脈沖數量相同，在改變脈沖重復頻率的同時，調節相機的曝光時間，使得每個放電圖像為施加20個脈沖后的放電積分圖像。從圖3可以看出，在氣體流量的作用下，隨著脈沖重復頻率的增大，微秒脈沖滑動放電逐漸向上發展，發生火花通道的位置逐漸向刀型電極的刀尖處靠攏。并且火花通道的長度和高度逐漸增大，各條火花通道逐漸分散。當脈沖重復頻率為500 Hz時，火花通道僅在電極間隙最窄處附近出現，不能沿氣流向上滑動。最底端的火花通道直徑較大且明亮，有暈光層出現。當脈沖重復頻率為800 Hz時，火花通道向上有了一定的發展，火花放電通道之間有交叉現象。當脈沖重復頻率大于等于1 000 Hz時，火花通道能夠達到較大的高度，各條火花通道在電極間隙內逐漸均勻分布。而文獻[17]采用了35 kHz的交流電源驅動滑動放電，產生的火花通道能夠達到較大的高度，但是在單個滑動周期內火花通道數目較多，且密集分布，不能觀察到各條火花通道彼此均勻分布的特征。

當氣體流量為10 L/min、刀型電極最窄間隙為5 mm、調節脈沖重復頻率為500～1 500 Hz，每處測得10組擊穿電壓，求其平均值和方差，做出脈沖重復頻率對滑動放電擊穿電壓的影響曲線，如圖4所示。

圖4　脈沖重復頻率對擊穿電壓的影響(500～1 500 Hz)Fig.4　Effect of the pulse repetition frequency on breakdown voltage(500～1 500 Hz)

本文中擊穿電壓的定義與文獻[30]中的擊穿電壓的定義相似：保持某一電壓不變，重復測量10次，有5次以上能夠發生擊穿。從圖4中可以看出，當脈沖重復頻率為500～1 500 Hz時，隨著脈沖重復頻率的增大，微秒脈沖滑動放電的擊穿電壓從16.8 kV減小到14.6 kV，減小了13%。當脈沖重復頻率大于800 Hz時，擊穿電壓減小的速率逐漸變緩。這是由于當脈沖重復頻率大于800 Hz時，火花通道所能達到的高度已經接近最大值。因此相應擊穿電壓的減小速率逐漸變緩。而文獻[25]采用納秒脈沖電源作用在預熱到1 000 K的針-針電極結構中，也得出了隨著脈沖重復頻率的增大，擊穿電壓逐漸減小的結論。

圖5給出了脈沖重復頻率對工作電壓影響的散點圖。圖中每一列點代表滑動放電在該頻率下連續測量得到的10組工作電壓值，工作電壓是指擊穿發生后維持滑動放電持續工作的電壓值。實驗條件與圖3的實驗條件相同。從圖5中可以看出，隨著脈沖重復頻率的增大，微秒脈沖滑動放電的工作電壓逐漸分散，工作電壓的變化范圍逐漸增大。當脈沖重復頻率為500 Hz時，工作電壓在12.1～14.7 kV內變化。而當脈沖重復頻率為1 500 Hz時，工作電壓在6 ～13.6 kV內變化。出現這一現象是由于當脈沖重復頻率為500 Hz時，滑動放電通道主要集中在電極窄間隙處，且電極間隙距離和火花通道長度變化范圍均不大，因此，施加在火花通道上的電壓變化范圍較小。并且，由于火花通道周圍沒有或者有少量的活性粒子輔助火花通道的形成和維持，因此其工作電壓較高。當脈沖重復頻率超過800 Hz時，由于駐留粒子記憶效應的影響，前一次放電產生的活性粒子沿氣流移動的距離較小，會輔助火花放電通道的產生和維持[31]。駐留粒子是指前一次放電產生的，由于未復合和擴散作用而停留在放電間隙內的活性粒子。駐留粒子能夠輔助下一次放電的發生，具有一定的記憶效應。在駐留粒子作用下，相應火花通道的工作電壓減小。并且脈沖重復頻率越高，駐留粒子的記憶效應對工作電壓的影響越顯著。因此，脈沖重復頻率越高，其工作電壓變化范圍越大且越分散。

圖5　脈沖重復頻率對工作電壓的影響(500～1 500 Hz)Fig.5　Effect of the pulse repetition frequency on working voltage(500～1 500 Hz)

2.3脈沖重復頻率的影響(1～300 Hz)

當氣體流量為10 L/min、刀型電極最窄間隙為5 mm，調節脈沖重復頻率分別為1 Hz、10 Hz、50 Hz、100 Hz、200 Hz和300 Hz，得到一組放電圖像，如圖6所示。為了進行對比，保證每次拍攝到的放電圖像的脈沖數量相同，在改變脈沖重復頻率的同時，調節相機的曝光時間，使得每個放電圖像為施加10個脈沖后的放電積分圖像。從圖6中可以看出，當脈沖重復頻率不超過100 Hz時，在刀型電極間隙僅有一條放電通道，并且該條放電通道直徑較大且明亮，存在于刀型電極底部尖端附近。此時隨著脈沖重復頻率的增大，火花通道形成的暈光層的高度逐漸增大，這是由于隨著脈沖重復頻率的增大，為了保證得到相同脈沖數量的放電圖像，相機的曝光時間逐漸減小，火花通道的熱量積累效應逐漸增加。當脈沖重復頻率大于等于200 Hz時，在電極間隙內存在多條放電通道。如圖6f所示，當脈沖重復頻率為300 Hz時，在電極間隙內出現了3條放電通道，底部的火花通道直徑較大，可以認為是多條火花通道相互疊加的結果。當脈沖重復頻率從1 Hz增大到300 Hz時，隨著脈沖重復頻率的增大，底部火花通道的直徑逐漸變小，火花通道向上有了一定的發展。如圖6e和圖6f底端的火花通道較圖6a～圖6d中的火花通道直徑小，且圖6e中出現了兩條火花通道。此時可以說明當脈沖重復頻率為200 Hz時，駐留粒子的記憶效應已經對滑動放電產生了影響，滑動放電產生的活性粒子沿氣流方向移動距離合適，能夠輔助其他位置形成火花通道。此外，通過對比不同頻率的放電圖像可以得出，火花通道優先在刀型電極底部尖端處產生。

圖7給出了脈沖重復頻率為1～300 Hz時，脈沖重復頻率對擊穿電壓的影響曲線。實驗條件和測量方法與圖4相似。從圖7中可以看出，當脈沖重復頻率為1～300 Hz時，隨著脈沖重復頻率的增大，微秒脈沖滑動放電的擊穿電壓從24.2 kV到16.2 kV逐漸減小，減小了33%。而擊穿電壓的減小主要集中在1～100 Hz。當脈沖重復頻率大于等于100 Hz時，擊穿電壓基本保持不變，約為16.2 kV。這是由于火花通道集中在相同區域。

圖7　脈沖重復頻率對擊穿電壓的影響(1～300 Hz)Fig.7　Effect of the pulse repetition frequency on breakdown voltage(1～300 Hz)

圖8　脈沖重復頻率對工作電壓的影響(1～300 Hz)Fig.8　Effect of the pulse repetition frequency on working voltage(1～300 Hz)

圖8給出了脈沖重復頻率為1～300 Hz時，脈沖重復頻率對滑動放電工作電壓影響的散點圖。實驗條件和測量方法與圖5相似。從圖8中可以看出，當脈沖重復頻率大于等于50 Hz時，微秒脈沖滑動放電的工作電壓基本保持不變，為14.4 kV。這是由于放電通道位置基本一致，且記憶效應影響甚微，因此其工作電壓基本保持不變。當脈沖重復頻率小于50 Hz時，隨著脈沖重復頻率的減小，微秒脈沖滑動放電工作電壓的變化范圍逐漸增大。脈沖重復頻率為25 Hz時工作電壓的變化范圍為14.2 ～15.4 kV，而1 Hz時工作電壓的變化范圍為20～24 kV。

2.4討論

脈沖重復頻率對微秒脈沖滑動放電影響顯著，通過調節脈沖重復頻率，可以改變相鄰兩個脈沖之間的時間間隔，從而改變駐留粒子記憶效應的影響[31]。當脈沖重復頻率不超過500 Hz時，微秒脈沖滑動放電在單位時間內的火花通道較少，放電較弱。放電通道主要集中在電極間隙最窄處和刀型電極底部尖端處，并且火花通道的長度基本相同。這是由于相比駐留粒子記憶效應的影響，氣體流量的影響占主導。脈沖重復頻率較低時，相鄰兩個脈沖之間的時間間隔較長，在氣流的作用下，放電產生的活性粒子沿氣流方向擴散距離較大，在下一個脈沖來臨時，電極間隙內駐留的活性粒子較少，大多數活性粒子可能已經擴散到刀型電極間隙之外或刀型電極間隙較寬處。因此，即使在少量駐留粒子的輔助下，較寬間隙處的擊穿電壓也大于最窄間隙的擊穿電壓，所以，在下一個脈沖來臨時，火花放電通道仍然在電極間隙最窄處附近產生。通過對比不同脈沖重復頻率的放電圖像可以得出，火花通道優先在刀型電極底部尖端處產生。這是由于在相同的距離時，尖端的擊穿電壓低于其他位置的擊穿電壓。當脈沖重復頻率小于等于100 Hz時，僅存在一條火花通道。而當脈沖重復頻率超過100 Hz時，在刀型電極底部尖端處的放電通道較其他位置的放電通道的直徑大。這是由于電極底部的放電通道是由多條放電通道之間相互疊加造成的。并且隨著脈沖重復頻率的增大，該條放電通道的直徑逐漸減小。這是因為在氣流的作用下，活性粒子向上移動，一部分駐留在其他較窄間隙處，在駐留粒子的輔助作用下，該位置的擊穿電壓低于電極底部的擊穿電壓，當下一個脈沖來臨時，火花通道將在此位置形成。放電圖像是一定脈沖數量形成的火花通道的積分。因此，頻率越大，電極底部火花通道直徑越小。當脈沖重復頻率為200 Hz時，在電極間隙內出現了兩條火花通道。這一現象可以說明，當脈沖重復頻率為200 Hz時，駐留粒子的記憶效應已經開始對滑動放電產生了影響。這一結論與文獻[32]中相應結果相似。與本文不同的是，文獻[32]對線-板電極正流注進行了研究，發現當脈沖重復頻率達到400 Hz時，記憶效應開始作用，脈沖重復頻率對正流注產生影響。本文中放電為滑動放電，電壓工作范圍比文獻[32]的高，因此記憶效應起作用的頻率要低。

當脈沖重復頻率為800～1 500 Hz時，相鄰兩個脈沖之間的時間間隔與氣體流量基本匹配，此時駐留粒子的記憶效應和氣體流量共同主導放電過程。在氣流的作用下，前一次放電產生的活性粒子在相鄰兩個脈沖的時間間隔內擴散，在下一個脈沖來臨時，活性粒子沿氣流方向擴散距離較小且合適，它們將會輔助其所在間隙處火花通道的形成。隨著滑動放電通道向上發展，聚集的活性粒子的數量逐漸增多，這種輔助作用也逐漸增強。此外，活性粒子的增多引起擊穿電壓的減小和電極間隙的增大引起擊穿電壓的增大之間存在一個極值。在這兩個因素的共同作用下，滑動放電不能一直向上發展，使得火花通道有一個最大高度。因此，可以觀察到火花通道沿電極向上滑動。由于相機拍攝到的放電圖像是20個脈沖形成的火花通道的積分，因此，此時火花通道按照上述原理向上滑動達到最大高度。隨著脈沖重復頻率的增大，單位時間內電極間隙中駐留的活性粒子數量逐漸增多，駐留粒子的記憶效應逐漸增強，火花通道能夠達到的高度逐漸增大。

3　結論

本文采用微秒脈沖電源作用在刀型電極上，產生滑動放電，并對微秒脈沖滑動放電的特性進行了研究。結果表明在發生擊穿形成滑動放電通道的瞬間，電壓迅速減小，電流迅速增大，并在電壓峰值對應的時刻，出現了一個小尖峰，約12 A。而文獻[16]中采用交流電源驅動滑動放電，在形成滑動放電的瞬間也出現了電壓迅速減小，電流具有一個小尖峰的現象。進一步說明電壓、電流的變化規律與放電形式有關。滑動放電通道順著氣流的方向沿刀型電極刃面向上滑動，高度可以達到29 mm，長度可以達到43 mm，并且各條放電通道彼此分散。此外，本文分別從高脈沖重復頻率(500～1 500 Hz)和低脈沖重復頻率(1～300 Hz)兩個方面研究脈沖重復頻率對微秒脈沖滑動放電的影響。通過分析不同脈沖重復頻率的放電圖像、擊穿電壓和工作電壓，得出脈沖重復頻率對滑動放電的影響規律。當脈沖重復頻率較高(500～1 500 Hz)時，隨著脈沖重復頻率的增大，微秒脈沖滑動放電逐漸向上發展，發生火花放電的最高位置逐漸向刀型電極的刀尖處靠攏。并且火花通道的長度和高度逐漸增大，各條火花通道逐漸分散。微秒脈沖滑動放電的擊穿電壓逐漸減小，工作電壓逐漸分散，工作電壓變化范圍逐漸增大。這與駐留粒子的記憶效應和電極間隙的變化有關。當脈沖重復頻率較低(1～300 Hz)時，由于氣流的作用，電極間隙內駐留的粒子較少，其記憶效應對滑動放電的影響較弱，火花通道不能沿刀型電極刃面向上滑動。

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Experimental Study on the Effect of the Pulse Repetition Frequency on the Characteristics of Microsecond-Pulse Gliding Discharges

Niu Zongtao1，2Zhang Cheng1，3Wang Ruixue1，3Chen Genyong2Shao Tao1，3

(1.Institute of Electrical EngineeringChinese Academy of SciencesBeijing100190China 2.School of Electrical EngineeringZhengzhou UniversityZhengzhou450001China 3.Key Laboratory of Power Electronics and Electric DriveChinese Academy of SciencesBeijing100190China)

Pulsed gliding discharges can generate non-thermal plasmas with high-energy and high electron density at atmospheric pressure，which have widely application prospects in the fields of effluent treatment，ignition and combustion，and methane conversion.In this paper，in order to investigate the characteristics of the microsecond-pulse gliding discharges，experimental studies of the gliding discharges at different pulse repetition frequencies (PRFs) are carried out by using a lab-made microsecond-pulse generator.The experimental results show that spark channels moved along the blade of the sword electrodes in a fast air flow and in the flow direction at atmospheric pressure.The highest altitude of the spark channel reaches 29 mm and the longest length of the spark channel is 43 mm.Moreover，the spark channels dispersed with each other.Furthermore，the results of the effect of the PRF on the characteristics of microsecond-pulse gliding discharges show that，in the case of high PRF (500～1 500 Hz)，the spark channels gradually moves upwards with the increase of the PRF，and the highest altitude of the spark channel moves towards the tool nose.As the PRF increased，the breakdown voltage is decreased and the working voltage is dispersed.Such variation is closely related to the memory effect of the residual particles and the change of the electrode distance.In the case of low PRF (1～300 Hz)，because the memory effect of the residual particles has less effect on the gliding discharges in air flow，spark channels cannot move upwards along the blade of the sword electrodes.

Microsecond-pulse，gliding discharges，pulse repetition frequencies，memory effect

國家自然科學基金(51222701，51477164)和新能源電力系統國家重點實驗室開放課題(LAPS16013)資助項目。

2015-07-05改稿日期2015-08-03

TM89；TM213

牛宗濤男，1989年生，碩士研究生，研究方向為高電壓脈沖等離子體應用。

E-mail：niuzongtao@mail.iee.ac.cn

邵濤男，1977年生，博士，研究員，博士生導師，研究方向為高電壓技術、脈沖功率技術和放電等離子體應用。

E-mail：st@mail.iee.ac.cn(通信作者)