上游阻擋建筑間距對(duì)街谷內(nèi)空氣環(huán)境的影響

陳曉萌,亢燕銘,楊 方,鐘 珂

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上游阻擋建筑間距對(duì)街谷內(nèi)空氣環(huán)境的影響

陳曉萌,亢燕銘,楊 方,鐘 珂*

(東華大學(xué)環(huán)境科學(xué)與工程學(xué)院,上海 201620)

城市中的大部分街谷都存在上游阻擋建筑.為考察阻擋建筑對(duì)街谷內(nèi)空氣環(huán)境的影響,通過數(shù)值計(jì)算方法研究分析了上游阻擋建筑對(duì)街谷內(nèi)空氣品質(zhì)的影響作用,結(jié)果表明,在常規(guī)建筑間距范圍內(nèi),街谷湍流強(qiáng)度、平均風(fēng)速和風(fēng)速波動(dòng)范圍均隨著上游阻擋建筑間距增大而減小,這將導(dǎo)致當(dāng)上游阻擋建筑與街谷建筑間距從15m增加到60m時(shí),街谷空間污染物平均濃度增大36%,近地空間增大41%.因此,實(shí)際設(shè)計(jì)中街谷上游阻擋建筑與臨街建筑間的距離不應(yīng)過大.

上游阻擋建筑；間距；街谷；風(fēng)速；湍流強(qiáng)度；污染物濃度

城市人口快速增長,使得城市用地緊張,進(jìn)而導(dǎo)致建筑密度大大增加;另一方面,隨著城市機(jī)動(dòng)車數(shù)量的持續(xù)增加,尾氣排放增多,也在某種程度上驅(qū)使城市區(qū)域大氣污染問題日益嚴(yán)重.街谷(street canyon)是城市大氣環(huán)境的基本結(jié)構(gòu)單元,街谷微環(huán)境中的空氣質(zhì)量直接影響著城市大氣環(huán)境.因此,在過去30年中,許多人對(duì)街谷環(huán)境的不同特征進(jìn)行了研究[1-5].然而,已有研究大多數(shù)都是針對(duì)孤立街谷進(jìn)行的,僅有少數(shù)研究針對(duì)街谷上游的阻擋建筑(以下簡稱”阻擋建筑”)對(duì)街谷內(nèi)部氣流和污染物分布特征的影響進(jìn)行了研究.朱強(qiáng)等[6]通過對(duì)比有無上游阻擋建筑的街谷內(nèi)部流場和濃度場特征,指出與臨街建筑并列對(duì)齊的上游建筑對(duì)街谷氣流速度和形態(tài)均有影響,同時(shí)會(huì)減小街谷內(nèi)平均濃度.然而以上研究立足于上游阻擋建筑存在與否對(duì)街谷污染物濃度的影響.由于城市中的大部分街谷都存在上游阻擋建筑,因此,研究并找到不同特征的上游阻擋建筑對(duì)街谷內(nèi)空氣品質(zhì)的影響,對(duì)減小交通污染物對(duì)街谷內(nèi)行人的影響,改善城市空氣質(zhì)量是非常必要的.

本文將采用數(shù)值流體力學(xué)方法,研究上游阻擋建筑物與街谷之間的距離對(duì)街谷內(nèi)部流場和污染物濃度場特征的影響,為更加準(zhǔn)確預(yù)測街谷微環(huán)境空氣質(zhì)量和合理的城市規(guī)劃提供參考依據(jù)和設(shè)計(jì)原則.

1 計(jì)算模型與方法

1.1 模型建立與計(jì)算方法

圖1給出了計(jì)算用的街谷平面布局.為保證結(jié)果的普遍性,本文以一般的多層建筑為研究對(duì)象,通過數(shù)值模擬的方法,來分析街谷兩側(cè)的建筑物高度同為20m的情況.如圖1所示,設(shè)所有建筑物均為長60m (),寬15m (),高20m (),街寬均為30m (),街谷同一側(cè)相鄰兩建筑的間距為10m (),阻擋建筑與街谷迎風(fēng)建筑的間距為.街谷兩側(cè)建筑物沿街谷軸線周期性排列.城市建筑布局中,阻擋建筑與街谷迎風(fēng)建筑的間距較常見的值通常在15~60m范圍內(nèi),因此,模擬計(jì)算時(shí),分別設(shè)為15、30、45和60m,以研究分析上游阻擋建筑與街谷的距離對(duì)交通污染物擴(kuò)散規(guī)律的影響.

風(fēng)向?qū)止葍?nèi)空氣流場的影響很大,并影響污染物的擴(kuò)散,其中風(fēng)向與街谷垂直時(shí),最不利于污染物擴(kuò)散.因此,本文將主要考慮風(fēng)向垂直于街谷的情形.設(shè)來流風(fēng)向與街谷縱長軸線垂直.此時(shí),街谷內(nèi)形成的流場分布也呈周期性分布.所以,采用鏡像法對(duì)建筑布局設(shè)置對(duì)稱面,僅計(jì)算圖1中灰色區(qū)域.

采用FLUENT-6.3.26作為基本應(yīng)用程序進(jìn)行數(shù)值模擬,對(duì)計(jì)算域內(nèi)的流場(包括流速、湍流強(qiáng)度)和污染物的濃度場進(jìn)行三維模擬.為盡量避免由計(jì)算區(qū)域有限造成的端部效應(yīng),模擬中做如下處理[7-8],上游阻擋建筑距求解區(qū)域上游邊界為5,街谷靠下游一側(cè)建筑距區(qū)域下游出口15,建筑頂端距區(qū)域上方自由邊界面4.由于是三維模擬,為保證模擬值的可靠性,根據(jù)以往的研究[9],采用標(biāo)準(zhǔn)-模型為湍流模型,有限容積法離散控制方程.為提高計(jì)算精度,采用二階迎風(fēng)格式以控制方程的離散,污染物擴(kuò)散方程的離散則采用QUICK格式.

離散化數(shù)值區(qū)域后,總網(wǎng)格數(shù)約為3.3′106個(gè).關(guān)于流動(dòng)及污染物輸運(yùn)的控制方程,其描述、網(wǎng)格穩(wěn)定性與可靠性分析方法以及其他模擬參數(shù)選取的細(xì)節(jié)見文獻(xiàn)[10].

模擬時(shí),計(jì)算域的入口條件設(shè)置為速度入口(Velocity inlet),采用自定義函數(shù)(UDF)設(shè)定速度廓線.出口流態(tài)視為充分發(fā)展湍流,故將出口條件設(shè)置為自由出流(Outflow),由于視建筑為對(duì)稱分布,故設(shè)置側(cè)面為對(duì)稱邊界條件(Symmetry).對(duì)于建筑壁面及計(jì)算域地面,釆用無滑移邊界,而對(duì)于計(jì)算域的頂面和側(cè)面采用滑移邊界條件.

風(fēng)的湍流特性和速度的垂直分布與地形、地面粗糙度密切相關(guān)[11].根據(jù)現(xiàn)有文獻(xiàn)[12-13],本研究采用的冪指數(shù)風(fēng)速廓線為

式中:為任意某高度,m;V為高度處的平均風(fēng)速,m/s;為地表粗糙度指數(shù),根據(jù)文獻(xiàn)[14],可取= 0.25;為標(biāo)準(zhǔn)參考高度,m,V為高度處所測的標(biāo)準(zhǔn)參考風(fēng)速,m/s,由于本研究中把建筑物模型高度設(shè)為20m,故將高度= 20m處的風(fēng)速定義為屋頂風(fēng)速V.

為模擬近地處大氣擴(kuò)散條件不利時(shí),街谷中污染物的分布,計(jì)算時(shí)設(shè)置來流屋頂風(fēng)速V= 2.0m/s,易估出計(jì)算域的Reynolds數(shù)Re的量級(jí)為105.

把街谷內(nèi)污染源看作連續(xù)發(fā)散的線源,污染物在一個(gè)高0.5m,寬10m,長度與計(jì)算域相同的區(qū)域均勻分布,且位于街谷地面正中.考慮到機(jī)動(dòng)車尾氣中主要成分是CO,因此模擬時(shí)污染物氣體設(shè)置為CO.本文為方便作比較,采用無量綱濃度表征污染物濃度:

式中:C為點(diǎn)處污染物的濃度, kg/m3;0為污染源發(fā)散強(qiáng)度, kg/s.

1.2 計(jì)算方法的可靠性驗(yàn)證

數(shù)值模擬計(jì)算前,首先需要對(duì)計(jì)算所建立的模型和相應(yīng)的計(jì)算方法進(jìn)行可靠性驗(yàn)證.本文以Li等[15]和Meroney等[16]的實(shí)驗(yàn)參數(shù)(包括建筑和街道的幾何參數(shù)、大氣流動(dòng)參數(shù)以及污染物參數(shù))為基準(zhǔn),利用本研究中采用的離散模式、劃分網(wǎng)格方法和控制方程等對(duì)上述文獻(xiàn)的實(shí)驗(yàn)進(jìn)行了數(shù)值再現(xiàn),并與本研究的數(shù)值方案進(jìn)行了比對(duì).

本文模擬結(jié)果與文獻(xiàn)[15]和[16]的實(shí)驗(yàn)結(jié)果吻合較好,詳細(xì)信息見文獻(xiàn)[6].表明本研究建立的模型及采用的計(jì)算模擬方案,能夠較好地分析出街谷內(nèi)的大氣流場和污染物濃度場,可以用于本文隨后的研究和分析.

2 模擬結(jié)果與分析

2.1 上游阻擋建筑間距對(duì)目標(biāo)街谷流場的影響

(a) AA’橫剖面上的流場

(b) EE’橫剖面上的流場

圖2 不同值時(shí)街谷橫剖面上速度矢量
Fig.2 Flow fields on plane AA’ (= 5m) and EE’ (= 25m) with different

圖2(a)和(b)分別給出了通過橫剖面AA’和EE’(圖1街谷模型)上的速度分布模擬結(jié)果.

由圖2可以看出,上游阻擋建筑間距對(duì)目標(biāo)街谷兩個(gè)剖面上的流場都有影響,但在接近建筑物端部的AA’剖面上的街谷流場受影響程度遠(yuǎn)大于靠近建筑物中心的EE’剖面上的街谷流場.隨著上游阻擋建筑間距增大,前者不僅渦流形態(tài)發(fā)生變化,街谷內(nèi)氣流速度也明顯減小.

為了更清晰地看出目標(biāo)街谷內(nèi)的氣流速度隨著上游阻擋建筑間距變化的規(guī)律,圖3分別給出了靠近建筑物中心和端部的位置p和q(圖1)處,氣流速度沿高度的變化曲線.

由圖3給出的速度廓線可知,在靠近建筑物端部的位置p處,隨著上游建筑間距增加,街谷近地面氣流速度減小而上方氣流速度增大.但在靠近建筑物中心的位置q處,則表現(xiàn)出相反的規(guī)律.顯然,上游阻擋建筑間距對(duì)街谷內(nèi)不同區(qū)域氣流的影響作用不同.

為得到阻擋建筑對(duì)街谷內(nèi)氣流和濃度分布影響的統(tǒng)計(jì)結(jié)果,在街谷圍成的高度分別為20m和2.5m的空間(全空間和人員空間)內(nèi)均勻設(shè)點(diǎn),自數(shù)值模擬結(jié)果中提取相應(yīng)的計(jì)算值.其中相鄰的取值點(diǎn)間距為1.0m,最邊緣處的點(diǎn)距建筑壁面或地面0.5m,取值點(diǎn)總數(shù)分別為21000個(gè)和2730個(gè),取值區(qū)域見圖4.設(shè)街谷內(nèi)靠近迎風(fēng)和背風(fēng)建筑的1.5m寬的區(qū)域分別為背風(fēng)區(qū)和迎風(fēng)區(qū),街谷中間27m寬的區(qū)域?yàn)橹行膮^(qū).

根據(jù)上述取值規(guī)則和數(shù)值模擬結(jié)果,可以得到每個(gè)觀測點(diǎn)的信息.圖5分別給出了上游阻擋建筑與街谷距離不同時(shí),街谷內(nèi)背風(fēng)區(qū)、中心區(qū)和迎風(fēng)區(qū)的風(fēng)速統(tǒng)計(jì)情況.

由圖5可以看出,隨著上游阻擋建筑遠(yuǎn)離街谷,3個(gè)區(qū)域內(nèi)的平均風(fēng)速和風(fēng)速變化范圍都逐步減小,但當(dāng)增大到45m后,速度不再發(fā)生明顯變化.

比較圖5(a)和圖5(b)還可以看出,迎風(fēng)區(qū)、中心區(qū)和背風(fēng)區(qū)內(nèi)的平均氣流速度在街谷全高度空間內(nèi)的統(tǒng)計(jì)平均值很接近,但在2.5m高度以下的人員空間內(nèi)統(tǒng)計(jì)結(jié)果相差很大,中心區(qū)的平均速度最高.同時(shí),人員空間的平均速度明顯小于全空間的值.

湍流強(qiáng)度也是影響污染物擴(kuò)散的主要因素之一,圖6給出了上游阻擋建筑與街谷距離不同時(shí),街谷內(nèi)背風(fēng)區(qū)、中心區(qū)和迎風(fēng)區(qū)的湍流強(qiáng)度的統(tǒng)計(jì)情況.

由圖6(b)可以看出,與風(fēng)速分布類似,隨著上游阻擋建筑遠(yuǎn)離街谷,背風(fēng)區(qū)和中心區(qū)內(nèi)的平均湍流強(qiáng)度逐步減小.比較圖6(a)和圖6(b)可知,上游阻擋建筑間距對(duì)湍流強(qiáng)度在全空間內(nèi)的統(tǒng)計(jì)平均值影響很小,但對(duì)2.5m以下人員活動(dòng)空間的統(tǒng)計(jì)平均值影響很大.另外,全空間街谷迎風(fēng)區(qū)的平均湍流強(qiáng)度明顯大于中心區(qū)和背風(fēng)區(qū),并且基本不受上游阻擋建筑距離的影響.這是因?yàn)榻止葍?nèi)湍動(dòng)能主要源于迎風(fēng)面對(duì)來流的阻擋作用,迎風(fēng)面附近的湍流特征主要受來流速度和迎風(fēng)面特征控制,但遠(yuǎn)離迎風(fēng)面的中心區(qū)和背風(fēng)區(qū)的湍流特征則不完全受控于迎風(fēng)面,因此上游阻擋建筑的影響作用較明顯.

上游阻擋建筑對(duì)街谷內(nèi)氣流速度和湍流強(qiáng)度的影響,將會(huì)影響到街谷內(nèi)機(jī)動(dòng)車污染源的擴(kuò)散特征.以下將對(duì)街谷內(nèi)濃度分布情況進(jìn)行分析.

2.2 上游阻擋建筑對(duì)街谷內(nèi)濃度分布的影響

圖7(a)和(b)分別給出了街谷典型橫剖面AA’和EE’(圖1街谷模型)上的濃度分布模擬結(jié)果.

(a) AA’橫剖面上的濃度場

(b) EE’橫剖面上的濃度場

圖7 不同值時(shí)街谷橫剖面濃度流線圖
Fig.7 Pollutant concentration distributions on plane AA’ plan (= 5m) and EE’ plan (= 25m) with different

由圖7(a)可以看出,當(dāng)上游阻擋建筑距離街谷較近時(shí),街谷內(nèi)高濃度僅出現(xiàn)在背風(fēng)區(qū)和地面附近,這與已有文獻(xiàn)[7-9]研究中給出的無上游建筑的街谷內(nèi)濃度分布特征類似.而圖7(b)表明,當(dāng)上游建筑與街谷距離增大到60m時(shí),由于渦流中心從靠近背風(fēng)區(qū)和地面的位置向迎風(fēng)區(qū)移動(dòng)[6],使更多的污染物向街谷中心擴(kuò)散,最終不僅背風(fēng)區(qū)和地面濃度很高,在街谷上方也出現(xiàn)了高濃度區(qū).

造成以上差別的原因可能是上游阻擋建筑距離街谷較近時(shí),上游阻擋建筑和街谷迎風(fēng)建筑對(duì)來流的阻擋作用可以近似視作一個(gè)厚度較大的建筑集合體的作用,因此,街谷內(nèi)流場和濃度分布與無上游阻擋建筑時(shí)接近,但當(dāng)上游阻擋建筑遠(yuǎn)離街谷時(shí),上游阻擋建筑不能再被視作街谷的附屬建筑.這時(shí),街谷內(nèi)氣流將更多地受上游阻擋建筑與街谷之間區(qū)域氣流的影響,而這個(gè)區(qū)域內(nèi)的流場幾乎完全受控于上游建筑和該區(qū)域的尺度,即上游阻擋建筑與街谷的間距.圖5和圖6表明,隨著上游建筑遠(yuǎn)離街谷,街谷內(nèi)氣流速度和湍流強(qiáng)度均逐步下降,這勢必減弱街谷對(duì)污染物的擴(kuò)散消除能力,進(jìn)而造成街谷內(nèi)污染物平均濃度上升.

由圖8(a)可見,在靠近建筑端部的位置p處,上游阻擋建筑間距影響作用很大.當(dāng)高度<5m時(shí),15m和30m間距下的濃度最高,但隨高度升高迅速下降;在5~15m的范圍內(nèi),濃度隨高度變化相對(duì)較平穩(wěn);當(dāng)> 15m時(shí),不同間距下的濃度比較接近,間距的影響減小.由圖8(b)可以看出,在靠近建筑物中心的位置q處,盡管與= 15m時(shí)相比,= 30m時(shí)污染物濃度僅略微增長,但總體上表現(xiàn)為隨著上游阻擋建筑間距增大,污染物濃度越高.

作為進(jìn)一步的比較和說明,圖9給出了街谷內(nèi)污染物濃度統(tǒng)計(jì)結(jié)果.

由圖9(a)的結(jié)果可以看出,全空間中心區(qū)和迎風(fēng)區(qū)的濃度平均值均隨著的增大而明顯升高,雖然在從15m增加到30m時(shí),背風(fēng)區(qū)的平均濃度變化不明顯,但總體變化規(guī)律與中心區(qū)和迎風(fēng)區(qū)一致.主要原因是平均氣流速度隨著增大而減小(圖5),氣流對(duì)污染物的稀釋和擴(kuò)散作用減弱.

圖9(b)則顯示,人員空間的濃度隨的變化特征與全空間不同,僅濃度變化范圍隨著增大而減小,濃度平均值并沒有明顯變化.因此,可以認(rèn)為,上游阻擋建筑間距對(duì)目標(biāo)街谷上部空間的平均濃度影響較大,對(duì)街谷下部空間的平均濃度影響不大.但是隨著的增大,街谷下部空間濃度的空間分布趨同性增強(qiáng).

為明確上游阻擋建筑間距對(duì)街谷內(nèi)污染物濃度的改變作用,定義街谷內(nèi)污染物濃度的改變率為

式中:為1或2,當(dāng)1時(shí)研究空間高度為20m,當(dāng)2時(shí)研究空間高度為2.5m;0i表示= 15m時(shí)的無量綱濃度值;C則表示分別為30,45,60m時(shí)的無量綱濃度值.

圖10給出了相對(duì)于=15m時(shí),上游阻擋建筑間距為=30,45,60m時(shí),街谷污染物濃度的改變率.

由圖10可以看出,增加使得街谷全空間內(nèi)的平均濃度增大7%~36%,并使近地面平均濃度降低了15%~41%.近地面濃度的下降顯然有利于改善街谷內(nèi)行人的呼吸環(huán)境,而全空間濃度升高將會(huì)對(duì)臨街建筑室內(nèi)空氣環(huán)境構(gòu)成較強(qiáng)的室外污染源.可見,增大上游阻擋建筑與街谷的間距利弊皆有.因此,在能夠滿足建筑日照要求的情況下,街谷臨街建筑與上游阻擋建筑的距離不必刻意增大,這同時(shí)也順應(yīng)了城市用地緊張的局面.

3 結(jié)論

3.1 在常規(guī)建筑間距范圍內(nèi),隨著上游阻擋建筑遠(yuǎn)離街谷,街谷湍流強(qiáng)度、平均風(fēng)速和風(fēng)速變化范圍都逐步減小.

3.2 當(dāng)上游阻擋建筑與街谷的距離較小時(shí),街谷中心污染物濃度分布規(guī)律與無上游建筑的情況相似,但隨著增加,不僅街谷背風(fēng)面和地面附近濃度高,在街谷上方也有較大高濃度區(qū).

3.3 在常規(guī)范圍內(nèi)增大上游阻擋建筑與街谷的距離對(duì)近地面行人所在空間的空氣品質(zhì)有改善作用;但會(huì)導(dǎo)致街谷空間平均濃度明顯增加,這將影響到臨街建筑室內(nèi)空氣環(huán)境.因此,建議街谷臨街建筑與上游阻擋建筑的距離不必過大.

Kastner-Klein P, Berkowicz R,Britter R. The influence of street architecture on flow and dispersion in street canyons [J]. Meteorology and Atmospheric Physics, 2004,87(1-3):121–131.

Zhang A, Gu M. Wind tunnel tests and numerical simulations of wind pressures on buildings in staggered arrangement [J]. J. of Wind Engineering and Industrial Aerodynamics, 2008,96(10/11): 2067-2079.

Gu Z, Zhang Y, Cheng Y, Lee S. Effect of uneven building layout on airflow and pollutant dispersion in non-uniform street canyon [J]. Building and Environment, 2011,46(12):2657-2665.

Yassin M F. Impact of height and shape of building roof on air quality in urban street canyons. Atmospheric Environment 2011, 45(29):5220-5229.

Vardoulakis S, Fisher B E A, Pericleous K, et al. Modeling air quality in street canyons: a review [J]. Atmospheric Environment, 2003,37(2):155-182.

朱 強(qiáng), 亢燕銘,楊 方,等.上游建筑對(duì)街道峽谷內(nèi)流場和污染物分布特征的影響 [J]. 中國環(huán)境科學(xué), 2015,35(1):45-54.

Liu C, Wong C C C. On the pollutant removal, dispersion, and entrainment over two-dimensional idealized street canyons [J]. Atmospheric Research, 2014,135-136:128-142.

Gromke C, Buccolieri R, Sabatino S D, et al. Dispersion study in a street canyon with tree planting by means of wind tunnel and numerical investigations – Evaluation of CFD data with experimental data [J]. Atmospheric Environment, 2008,42(37): 8640-8650.

Nazridoust K, Ahmadi G. Airflow and pollutant transport in street canyons [J]. Journal of Wind Engineering and Industrial Aerodynamics, 2006,94(6):491-522.

Wang Y, Zhong K, Zhang N, et al. Numerical analysis of solar radiation effects on the flow patterns in street canyons [J]. Engineering Applications of Computational Fluid Mechanics, 2014,8(2):252-262.

S. H. L. Yima, J. C. H. Fung, A. K. H. Lau a , et al. Air ventilation impacts of the ‘‘wall effect’’ resulting from the alignment of high-rise buildings. Atmospheric Environment, 43(2009):4982–4994.

Leung K K, Liu C H, Wong C C, et al. On the study of ventilation and pollutant removel over idealized two-dimensional urban street canyons [J]. Building Simulation, 2012,5(4):359-369.

Barratt R. Atmospheric Dispersion Modelling - An Introduction to Practical Applications [M]. London: Earthscan Publication, 2001.

Li X, Liu C, Leung D Y C. Large-eddy simulations of flow and pollutant dispersion in high-aspect-ratio urban street canyons with wall model [J]. Boundary-Layer Meteorology, 2008,129(2): 249-268.

Meroney R N, Pavageau M, Rafadalis S, et al. Study of line source characteristics for 2-D physical modelling of pollutant dispersion in street canyon [J]. Journal of Wind Engineering and Industrial Aerodynamics, 1996,62(1):37-56.

Liu C, Barth M C, Leung D Y C. Large-eddy simulation of flow and pollutant transport in street canyons of different building-height-to-street-width ratios [J]. Journal of Applied Meteorology, 2004,43(10):1410-1424.

* 責(zé)任作者, 教授, zhongkeyx@dhu.edu.cn

Impact of the distance between the upstream buildings and the street canyon on the air environment in the street canyons

CHEN Xiao-meng, KANG Yan-ming, YANG Fang, ZHONG Ke*

(School of Environmental Science and Engineering, Donghua University, Shanghai 201620, China)., 2016,36(7)：1967~1973

Urban street canyons are always blocked by upstream buildings. To evaluated the block effects on the air flow in a canyon, numerical simulations were conducted to investigate the impacts of the distances between the upstream building and the street canyon () on the air environment in the street canyons. In the range of the normal intervals between the buildings, the turbulence intensity, the averaged velocity and the fluctuation of the wind velocity in the street canyons would be decreased with increase of the value of, and this would lead to increments of the averaged pollutant concentration by 36% within the canyon and by 41% in the near ground region ifincreased from 15m to 60m. Therefore, large value ofis not necessary for building design in practice.

upstream buildings；distance；street canyon；wind speed；turbulence intensity；pollutant concentration

X51

A

1000-6923(2016)07–1967-07

陳曉萌(1991-),女,湖北十堰人,東華大學(xué)碩士研究生,主要從事城市大氣環(huán)境與室內(nèi)空氣品質(zhì)研究.

2015-12-10

國家自然科學(xué)基金(40975093,41275157);上海市教委科研創(chuàng)新重點(diǎn)項(xiàng)目(14ZZ073)