電磁誘導光透明過程中兩原子的自旋極化特性

2015-03-23 05:05:18李敏,鄭麗,付靜

原子與分子物理學報 2015年5期

關鍵詞：信息

李敏, 鄭麗, 付靜

(1. 集美大學誠毅學院, 廈門 351100; 2. 大連工業大學信息科學與工程學院, 大連 116034; 3.吉林建筑大學城建學院，長春 130111)

李敏1, 鄭麗2, 付靜3

(1. 集美大學誠毅學院, 廈門 351100; 2. 大連工業大學信息科學與工程學院, 大連 116034; 3.吉林建筑大學城建學院，長春 130111)

本文研究了電磁誘導光透明過程中兩原子的自旋極化矢量.對于數態探測場，在光信息轉移過程中，兩原子自旋極化矢量始終固定在z方向，大小變化非常明顯，兩原子一般處于混合態；對于相干態探測場，自旋極化矢量大小變化很微弱，兩量子比特基本處于純態，這有利于改善系綜內原子之間的相干性，但自旋極化矢量的方向在x-z平面內.

電磁誘導光透明; 自旋極化矢量; 平均自旋; 相干性

1 引言

在研究自旋壓縮的時候，為了能找到最小的自旋漲落度量壓縮，必須先確定自旋極化矢量[1-3]，大小和方向都是依賴于自旋的三分量的平均值[4-6].對于單個量子比特，自旋極化矢量的大小不僅僅是其狀態混合程度的度量，也是其信息量的度量[7]；在多粒子自旋體系中，一般地，粒子之間的線性相互作用，不會引起極化矢量大小的變化，體系是不產生自旋壓縮的，從而使體系始終保持在自旋相干態上；但如果粒子之間有非線性相互作用，那么，體系極化矢量大小和方向都可能會發生變化，從而產生自旋的壓縮和量子糾纏.

在量子信息領域中，光場是非常好的信息載體，通過與原子系綜的相互作用，利用電磁誘導光透明(EIT)機制[8-10]，可以絕熱地將探測場的光信息存儲在原子系綜內，也可以將其再釋放出來.從量子態的觀點來看，就是利用暗態的概念，再結合控制光，讓探測光-原子系綜復合系統在兩個量子態之間絕熱地轉換.物理上，當兩束光強度形成鮮明的對比的情況下，微弱的探測場不能讓系綜內的原子激發，強度弱的探測光則會暢通無阻的漏過介質[11-14]，實現介質對探測光的透明現象.當然，通過絕熱地調節控制光，提升探測場的強度，探測場會與原子發生相互作用，光子消失，激發原子，從而實現光信息向原子系綜的存儲.

本文中，針對上述的量子信息存儲方案，在量子信息轉換的過程中，對不同的探測場，討論控制光場變化時，原子系綜雙原子自旋極化矢量的變化.

2 電磁誘導光透明過程

(1)

其中，a是量子場的湮滅算符，g為耦合強度，如果滿足大N極限與低激發條件，那么，只有少數的原子占據|a>或|c>，通過計算，該哈密頓量有一個本征值為零的退化家族[14-16].

圖1 λ型三能級原子與量子場和經典場耦合Fig.1 λ-type three-level atom coupling with quantum field and classical field

為了實現量子記憶過程的描述，引入暗態極化子的概念[14]，

|dn>=(n!)-1/2D+n|0>

(2)

(3)

3 兩原子自旋極化矢量的計算

(4)

其中sin[θ(t)]=-gN1/2/[g2N+Ω(t)2]1/2，cosθ(t)=Ω(t)/[g2N+Ω(t)2]1/2，通過求跡運算，可以得到原子系綜的狀態，通常，該態是混合態，即

(5)

在四個基底|00>，|01>，|10>和|11>下，兩原子的狀態可以由下列密度矩陣給出

(6)

各個矩陣元可表示為[15,16]

式中Jz，J+是描述N個原子的集體自旋算符，考慮到兩原子的集體自旋算符

通過計算可得到三個算符的期望值

那么，自旋極化矢量大小可以表示為

而方向，則可以用三個方向余弦來表示

(13)

4 兩原子自旋極化矢量的討論

4.1 數態探測場信息轉移過程中兩原子自旋極化矢量

通過計算，很容易得到量子態ρA和ρij可變為

ρA=trF(|ψ(θ)><ψ(θ)|)=

(14)

進一步可得到期待值

=0, =0, =v+-v-

(16)

4.2 相干態探測場信息轉移過程中兩原子自旋極化矢量

圖2 光子數n取8時，自旋極化矢量p及自旋平均值在信息轉移過程中隨角度θ的變化Fig.2 The spin polarization and the expectation value of spin as functions of θ when photon number equals to 8

如果相干態|α>作為探測場，為方便起見，平均光子數在這里記為|α|2，我們同樣考察了自旋極化矢量隨角度的變化.比較于數態光場的情況，發現自旋極化矢量只是細微地發生變化，如圖3(a)和圖2(a)中相應曲線比較所示.這表明在探測場信息向原子系綜轉移的過程中，兩原子之間的相干性有了本質的改善，在比值|α|2/N比較大的情況下，它們的狀態非常接近純態.從物理上來看，原子間的相干性得到了很好的保持，這得益于探測場是相干場，光信息轉移時，原子系綜只是從自旋極化矢量在z方向的自旋相干態，變化到另一個相干態.進一步，我們考察了兩原子三個自旋分量的平均值，發現這時的平均自旋在x-z平面內.比值|α|2/N越小，原子系綜最后的自旋極化矢量越接近x方向；反之，比值越大，自旋極化矢量越接近z方向，如圖3(b)兩分量比較所示.另外，在|α|2/N一定的情況下，平均光子數對自旋極化矢量也有影響，|α|2越大，自旋極化矢量變化越明顯，這與數態探測場情況下自旋極化矢量的行為是不同的，如圖3(c)中三線比較所示.這表明，探測場越強，在完成信息轉移時，要保持系綜內原子自旋之間的相干性，需要更多的原子數目.

圖3 自旋極化矢量p及自旋分量平均值在不同條件下隨角度θ的變化Fig.3 The spin polarization and the expectation value of spin components as functions of θ for the different parameters

5 結論

本文研究了電磁誘導光透明過程中，系綜內兩個原子之間的自旋極化矢量，通過研究，結論如下：

(1)探測場如果是光子數態，那么,自旋極化矢量變化比較明顯，這依賴于光子數與原子數目的比值，兩原子通常處于混合態，但平均自旋在z方向.

(2)探測場如果是相干光場，自旋極化矢量變化很微弱.比較與前者，原子之間的相干性有根本的改善，在信息轉移過程中，原子可以保持在自旋相干態上，但平均自旋在x-z平面內.

(3)從結果來看，通過相干光場，利用電磁誘導光透明機制，不能夠生成自旋壓縮態和自旋糾纏態，如果要生成自旋壓縮態，則必須要改變探測場的類型.

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Spin polarization of twoatoms of the system with the electromagnetically induced transparency

LI Min1, ZHENG Li2, FU Jing3

(1.Chengyi College, Jimei University, Xiamen 351100, China; 2.School of Information Science and Engineering, Dalian Polytechnic University,
Dalian 116034, China; 3.The City College of Jilin Architectural and Civil Engineering University, Changchun 130111, China)

We investigate spin polarization of two atoms in process of information transfer between probe field and atomic ensemble in the electromagnetically induced transparency. For the number state of the probe light, the mean spin of two atoms is always in thezdirection, and as the strength of the driving field increases, it changes obviously. However, for the coherent state of the probe light, the mean spin changes weakly in thex-zplane. Due to the coherent state, the two atoms stay in the pure state almost, and the coherent between the atoms can be improved obviously.

Electromagnetically induced transparency； Polar vector； Average pin； Coherence

國家自然科學基金(116034); 福建省中青年教師教育科研項目(JB14219)

李敏(1980—)，女, 福建廈門人, 碩士, 講師, 主要從事量子信息的研究.E-mail: kelly.limin@163.com

付靜.E-mail: 63387187@qq.com

103969/j.issn.1000-0364.2015.10.021

0431.2

1000-0364(2015)05-0848-05

投稿日期:2015-01-10