劉梅
(安徽師范大學物理與電子信息學院 安徽 蕪湖 241000)
楊玉超
(安徽省淮南市第十三中學 安徽 淮南 232072)
馮霞
(安徽師范大學物理與電子信息學院 安徽 蕪湖 241000)
在物理教學中,常見到質點自光滑球面頂端滑下的理想問題.對于物體與球面間有摩擦的實際問題,如何分析?有什么規律?本文將采用量綱分析、全微分積分法進行研究,并分析質點自光滑球面頂端滑下的理想問題的幾種情況.
【例1】如圖1所示,一個質量為m的物塊,在重力作用下自一半徑為r的固定球面的最高點無初速度滑下.若質點與球面間的摩擦因數為μ,求質點離
開球面時,它與球心的連線和豎直方向夾角θ所滿足的關系?

圖1
解析:(1)量綱分析法
質點下滑過程中,假定θ與質量m,半徑r,重力加速度g,摩擦因數μ有關,即
θ=f(m,r,g,μ)
因為θ是一個無量綱的量,無法把四個量有機結合形成一個無量綱的量,因此θ與μ一個參量有關,即
θ=f(μ)
(2)全微分積分法
物體下滑過程中,在球面上受重力、支持力和摩擦力,由于其速率逐漸增加,所以支持力逐漸減小直到脫離球面時減小到零.由牛頓第二定律得
法向方程

(1)
由動能定理

(2)
消去N得
dv2-2(μv2+grsinθ-μgrcosθ)dθ=0
(3)
式(3)不是全微分方程.把式(3)記為
P(v2,θ)=1
Q(v2,θ)=-2(μv2+grsinθ-μgrcosθ)

設有f(θ)形式的積分因子
以f(θ)乘式(3)兩端,得全微分方程
e-2μθdv2-2e-2μθ(μv2+grsinθ-μgrcosθ)dθ=0
(4)
e-2μθdv2-2e-2μθμv2dθ-2e-2μθgrsinθdθ+
2e-2μθμgrcosθdθ=0
d(e-2μθv2)-2e-2μθgrsinθdθ+2e-2μθμgrcosθdθ=0
對上式積分,得方程的通解為
(5)
且當t=0時,將θ=0,v=0代入上式,可得
(6)
所求方程的通解為

(7)
質點離開球面時,N=0,由式(1)得
v2=grcosθ
將上式 代入式(7)得
e-2μθ(3cosθ+6μsinθ)=2(1-2μ2)
(8)
即θ所滿足的關系
3cosθ+6μsinθ=2(1-2μ2)e2μθ
(9)
式(9)符合量綱分析得到的結論即θ只與μ有關.
討論:若質點與球面間無摩擦μ=0時得
e2μθ=1
(10)
3cosθ=2
(11)
即θ所滿足的關系

(12)
【例2】小物體自半徑為R的光滑球面頂點從靜止開始下滑,求:
(1)物體脫離球面時它與球心的連線與豎直方向夾角θ;
(2)小物體落到地面時的速度v.
解析:小物體自光滑球面頂點從靜止開始下滑,從運動學角度看,物體先做圓周運動,脫離后做拋體運動.從動力學角度看,物體在球面上受重力和支持力,物體下滑過程中,由于其速率逐漸增加,所以支持力逐漸減小直到脫離球面減小到零.小物體即將脫離球面的條件是N=0.
解法一:(1)小物體自光滑球面頂點從靜止開始下滑,到即將脫離球面,支持力不做功,只有重力做功,機械能守恒.以球面頂點為勢能零點,設物體即將脫離球面的速度為v1,則
(13)
由牛頓第二定律,得

(14)
物體脫離球面條件
N=0
(15)
解得

(16)
(2)設小物體落到地面時的速度為v,由機械能守恒得
解得

(17)
物體脫離后做拋體運動,水平方向分速度不變

(18)
設小物體落地時速度與水平方向的夾角為α,所以

(19)

(20)
解法二:對于球面上運動的質點,運動軌跡的切線方向上有
(21)
法線方向上有

(22)
由式(21)得
其中,s為運動路程,亦即半圓柱周圍弧長.即
vdv=gsinθds
又因為Rdθ=ds,即
vdv=gsinθRdθ
(23)
設質點剛離開圓柱面時速度為v,離開點與豎直方向夾角為θ,對式(23)兩邊積分,得

(24)
剛離開圓柱面時N=0 即
(25)
聯立式(24) 、(25) 得
【例3】如圖2所示,在光滑水平面上放置一半徑為R、質量為M的光滑半球.質量為m的小滑塊自球面頂部由靜止開始受微小擾動下滑,求:當m=M時,滑塊滑至何處(θ為多少)時脫離球面?

圖2
解析:滑塊脫離半球的瞬間,相對球面的速度為u,沿球面切向;半球對地速度為v,滑塊脫離半球后,半球速度不變.

(26)
以半球、滑塊為系統,水平方向不受外力,動量守恒,則
m(ucosθ-v)-Mv=0
(27)
由系統機械能守恒

(28)
由式(26)~(28)得
cos3θ-6cosθ+4=0
(29)


圖3


(2)凡能在O點脫離滑道的小滑塊,其落水點到O2的距離為多大?