光子晶體光纖氣體吸收光譜探測技術研究進展

李 晉，閆 浩，孟 杰

（1.東北大學 信息科學與工程學院，遼寧 沈陽110819；2.中國科學院長春光學精密機械與物理研究所應用光學國家重點實驗室，吉林長春130033；3.河北省微納精密光學傳感與測量技術重點實驗室，河北 秦皇島066004）

1 引 言

冶金化工、煤礦和石油化工領域中，對易燃易爆危險氣體預混測試、環境實時監測、濃度控制及早期預警對生產安全和生命財產保障至關重要［1］。低功耗、結構緊湊、本質安全、高性能的氣體傳感技術在工業生產過程監測和環境污染治理方面的需求極為迫切。基于石英音叉和聲表面波的聲光光譜技術、半導體納米材料的催化吸收和阻抗變化、材料增敏微機電系統（Micro-Electromechanical System，MEMS）和納機電系統（Nano-Electromechanical System，NEMS）、光子晶體（Photonics Crystal，PC）微腔和光纖傳感技術在氣體探測方面均表現出了優異的性能和產品化的潛力［2-4］。特別是激光光譜、光纖傳感等光學技術，更有利于在易燃易爆、高溫有害等苛刻環境條件下實現對氣體的原位、實時和組網監測［5］。激光吸收光譜技術除了可用于近海海面、大氣環境及工況空間等大尺寸區域內氣體濃度的遙感探測，還可實現對特定位置氣體濃度和組分的原位檢測和分析［6］。通過光纖傳導和激光信號收集，能極大地簡化氣體光譜檢測系統［7］。光子晶體光纖（Photonics Crystal Fiber，PCF）具備周期性空氣孔洞，在高效傳輸光信號的同時，也為氣體激光吸收光譜檢測提供了天然氣池，可以基于吸收光譜、拉曼光譜、光熱光譜及聲光光譜等機理實現氣體探測［8］。比爾-朗伯定律常用于描述氣體分子光譜吸收，當空氣孔充滿氣體時，其等效折射率增大，纖芯和包層的折射率差減小，光場會進入包層空氣孔中與氣體作用，有效增大氣體分子光譜吸收的作用面積，使光譜吸收強度的變化更為明顯［9］。因此，可以顯著提升檢測靈敏度［10］。

類似于平面PC結構的色散結構或介質，PCF內部可以產生慢光效應，通過減慢光信號的群速度來增加光與氣體分子的作用距離，實現等效作用光程的延長，以提高氣體檢測的靈敏度［11］。2019年，THz-PCF被提出用于實現對氰化氫（HCN）濃度的檢測，并通過理論模型計算在1 239.9 GHz頻率處觀察到明顯的吸收窗口，檢測限可以達到2×10-6［12］。表面等離子體結構的引入可有效提高PCF傳感器的靈敏度，如在其空氣孔內壁選擇性涂覆金屬膜和填充微納米金屬線，以及端面和側面制作金屬納米膜和微納結構等［13］。氣體受激拉曼散射強度的變化可以直接反映氣體壓力和濃度的變化信息，同時具備在強度和頻移等多維度實現對不同種類氣體檢測的潛力［14］。PCF可以實現對其內部灌注液體的光學泵浦和熒光信號的高效收集，有望用于研制低功耗生物熒光檢測芯片［15］。Jochum等人利用PCF的拉曼光譜增強效應，同時監測成熟水果散發的O2，CO2，NH3和C2H4氣體，實現對水果貯存狀態的實時監測及腐爛預警功能。4種氣體的拉曼吸收光譜位置可明顯區分，對比樣品氣體，其檢測誤差小于3%［16］。PCF一方面可以利用其內部氣孔構建光學、氣體、流體通道，用于研制“纖內”一體化傳感探頭，或者與其他類型光纖熔接構建多功能緊湊型光纖結構；另一方面，也可以被加工成D型表面、長周期光柵、雙錐形微光纖，融合其他光纖結構與PCF特點，開發新型的光學器件［17］。

本文從PCF結構參數的優化設計出發，綜述近年來基于不同PCF結構的氣體激光光譜吸收檢測技術的發展進展，其中包括通過PCF結構參數的優化提高氣體檢測的相對靈敏度和降低光學傳輸損耗；利用PCF設計端頭反射型、光柵波長調制型和復合型光纖探頭；借助大長度及大孔徑PCF提高氣體分子與光信號的作用效率等。

2 PCF的結構參數優化

如圖1所示，PCF的包層氣孔可以是六邊形、圓形和橢圓形等結構，分布形式可以為均勻分布、輻射分布和螺旋型分布等。根據纖芯內部結構的差異，PCF可以初步分為高折射率反射型的普通PCF和折射率導引型PCF，前者原理類似傳統光纖，光信號在中心纖芯內全反射傳輸；后者又稱光子帶隙光纖（Photonics Band-Gap PCF，PBG-PCF），它利用光子帶隙效應，將光場局限在低折射率的空芯纖芯內傳輸。此外，纖芯結構還可以設計為非對成型的復雜結構，以實現對光信號的非線性調控。

圖1 PCF的纖芯，包層氣孔結構及分布形式示意圖Fig.1 Schematic diagram of core，cladding pore struc?ture and distribution of PCF

在優化PCF結構參數時，要根據不同的光纖類型和包層結構分布形式進行精細地調控，以檢驗不同參數下的光學模場分布效果。

2.1 常規PCF結構參數優化

PCF氣體傳感探頭的性能討論主要集中在PCF關鍵幾何結構參數的優化上，目標一方面是提升氣體檢測的相對靈敏度［18］：光纖內光學模式與氣體分子的有效作用面積和整個模場截面的面積比；另一方面是改善孔徑對光信號的限制損耗［19］：表征PCF包層對光場的限制能力，用光場經過單位長度PCF后的功率損失。然而，跨越微米尺度的超精細納米結構PCF的設計大多也只存在于理論仿真階段。在PCF幾何結構參數的設計和優化過程中，最簡單的方式是改變纖芯及其周圍不同級次環形結構上的空氣孔直徑或周期，PCF纖芯的幾何結構及占空比的優化，可以有效提升氣體檢測的相對靈敏度［20-21］。

根據緊密排列環形、六邊蜂巢型、八角形、十角形等單一構型或者多種構型混合，可以構建結構規則、中心對稱的光子晶體結構。它們也更容易采用傳統堆棧-拉伸技術直接獲得［22］。采用八角陣列結構PCF，氣體檢測相對靈敏度從5.09%提高到了9.33%，限制損耗降低到10-4量級［23］。Morshed等人在針對CH4和HF氣體傳感特性分析的PCF仿真模型中，將限制損耗降低到10-8d B/m量級［24］。

將PCF的包層部分設計成螺旋結構，可以表現出更顯著的模式限制作用，有效減小光纖結構對光學模式的限制損耗［25-26］。在此基礎上，可通過調節內部光子晶體單元形狀和分布獲得高雙折射，拓展工作波段，提高氣體檢測的相對靈敏度。通過在環形PCF結構中引入數層螺旋形多空區域圍繞纖芯，理論上在1.33μm處獲得了高達72.04%的相對靈敏度，對應的有效模面積為10.04μm2，工作波長可以覆蓋1～1.8μm［27］。但是，該PCF空氣孔的結構參數必須嚴格控制，其直徑在50 nm范圍的差異會導致相對靈敏度在10%的范圍內變化，其他影響因素還包括孔洞周期、螺旋環結構層數、光波波長及偏振特性。

Paul等人通過仿真建模計算，首次在常規PCF的周期性結構中引入準晶體（Quasi-crystal）結構，有效抑制了非線性光學效應，降低了傳輸損耗（10-6量級），獲得了高質量的單模傳輸（1～1.8μm）和高相對靈敏度（64.69%）的氣體傳感效果［28］。除了傳統圓形截面纖芯結構以外，纖芯部分還被設計成3個矩形平面堆棧型結構。這3個平面的相對位置和角度的變化會直接影響不同偏振方向光信號的模場光斑。該結構在1.3～2.2μm波段表現出完美的線性響應，對應的相對靈敏度為48.26%［29］。

2.2 PBG-PCF結構參數優化

PBG-PCF借助內部空氣孔周期晶體來傳導光學信號，其中94%～95%的傳輸光被束縛在纖芯內，總的模式空氣重疊比率高達98%～99%，可以作為一種絕佳的氣體光譜吸收池。例如，在其中空纖芯內灌注乙炔氣體后熔接到單模光纖上，用于構建緊湊型的參考樣品池［30］。PBGPCF光纖結構參數優化用于提升CO檢測過程中提高纖芯內光場的傳輸率>90%［31］。

PBG-PCF對激光光源的波長有嚴格要求，必須落入其帶隙范圍，才能保證將70%～90%的光學模場功率局限在空芯纖芯內，以實現與氣體分子的高效作用［32］。Arman等人采用COMOSL Multiphysics設計了PBG-PCF，當空纖芯直徑從5.3μm增大到5.8μm的過程中，仿真獲得其最高相對靈敏度為96.53%，對應的光場模式分布也顯示出了最低的限制損耗［33］。類似于經典保偏光纖對不同偏振方向光信號的調節作用，也可以在PBG-PCF結構內部引入橢圓形孔來增強雙折射效應。橢圓孔的快軸、慢軸、周期和結構分布會影響x，y方向偏振光的模場分布。結構參數優化后非對稱性分布橢圓孔的最高相對靈敏度為53.07%，明顯高于對稱型橢圓孔（2×4，約為48%）和正六邊形圓孔結構（約為42%）［34］。

除了纖芯形狀以外，PBG-PCF氣體檢測的相對靈敏度和限制損耗與高折射率GeO2-SiO2纖芯環和圍繞其周圍的第一環空芯孔的結構參數相關。在PBG-PCF結構中引入摻Ge缺陷環結構，可以借助其絕熱模式轉換特性極大地降低與單模光纖間的熔接損耗（0.22 d B）［35］。大直徑的空心孔可以有效提高相對靈敏度，降低限制損耗。通過將第一環空芯孔的形狀由圓形變為六邊形，可將更多光學能量束縛在纖芯環和第一環空芯孔內傳播，并且甲烷在1.33μm波長位置的光譜吸收效率增加了4倍（從3.25%～13.23%），限制損耗減低了265倍［36］。

針對以上評述的研究工作中所應用的空芯微結構光纖的典型結構特點，本文對比分析了其相對靈敏度、傳輸損耗和最佳工作波長位置，如表1所示。從近年來的相關研究進展和相應光纖結構的光學性能對比可以看出，常規PCF光纖的相對靈敏度的提高程度有限，并且大多數光信號截面被實心的光纖纖芯覆蓋，應用于實際氣體傳感時難以得到理想的傳感靈敏度。盡管通過調制其包層多層晶體孔的結構，獲得了72.04%的相對靈敏度增強，然而卻對PCF光纖提出了更為苛刻的要求；PBG-PCF的纖芯為空芯型，近年來相關結構的相對靈敏度最高可以達到96.57%，也有個性化設計的纖芯結構形式被提出，然而結構參數的精細化程度要求更高，實驗和理論計算的偏差需要更深入的研究及論證。

表1 不同結構PCF的光學特性對比Tab.1 Comparison of optical properties of PCF with different structures

3 表面吸收型PCF氣體傳感器

基于PCF設計的氣體激光光譜吸收傳感探頭可大致分為端頭反射式、光纖側面吸收等表面吸收型，如圖2所示。

最簡單的干涉型PCF氣體檢測探頭，將一段PCF熔接在普通光纖尾端的Fabry-Perot反射腔結構，其端面通常需要涂覆反射透氣型膜層（圖2（a））；另一類為透射型結構，一段PCF熔接在兩段普通光纖中間（圖2（b）），可以借助光纖Bragg光柵（Fiber Bragg Grating，FBG，也被稱作一維光子晶體結構）（圖2（c））、長周期光纖光柵（Long Period Grating，LPG）（圖2（d））或熔融拉伸處理的雙錐型PCF光纖的倏逝場（圖2（e））實現氣體檢測功能。

圖2 用于氣體表面吸收的不同PCF結構Fig.2 Different PCF structures for gas surface absorption

3.1 端面反射干涉型氣體探頭

氣體分子光譜吸收過程中，光譜吸收強度主要依靠觀測特定波長位置的激光功率衰減強度實現對氣體濃度的標定，結合一次諧波和二次諧波的諧波檢測技術可以有效消除部分噪聲干擾［37］，降低檢測誤差，但仍然難以擺脫強度檢測方法的弊端，檢測精度的提高程度有限。當DFB光源使用正弦波形調制時，由朗伯-比爾定律可以推導出，氣體分子光譜吸收強度的二次諧波分量正比于氣體濃度，因此可以在二次諧波分量的強度幅值達到最大時，確定DFB激光器的最佳調制頻率［38］。該過程往往伴隨局部溫度、密度和壓力的變化，可構建干涉型氣體吸收池，通過干涉光譜的相位變化信息實現對氣體濃度的檢測，有效消除激光功率不穩定及環境因素影響引入的背景噪聲。最簡單的干涉型結構是將一小段PCF熔接到單模光纖端面構成反射式氣體探頭，氣體通過開放的光子晶體空氣孔與光信號作用［39］。實驗表明，它對氣體的檢測能力接近nmol量級［40］，可實現對10-12級揮發性有機物氣體的快速檢測（檢測時間<20 s）［41］。基于光譜吸收原理PCF氣體探頭的靈敏度一般與占空比成正比，但是干涉型PCF結構中的多模干涉一般是由基模和二階模產生的，更高階次模式損耗極大，因此結構優化設計中占空比又不宜過大。反射型PCF的端頭反射可以通過熔接其他實心光纖［42］或者涂覆反射膜層進行設計，某些氣體敏感材料可以充當反射膜層或者膜層摻雜材料，以實現對氣體的選擇性檢測。

3.2 光柵波長調制型氣體探頭

PCF氣體吸收池也可以借助微納加工和鍍膜工藝進行設計和制作。不同氣體對應的吸收波長除了由特定的激光器提供，也可以通過在空芯光纖結構內部刻蝕特定周期的FBG，以得到特定波長位置的光譜增強，實現對纖芯傳輸基模光信號的波長調控，同時借助高階模式傳輸特性及二者間的多模干涉效應可實現多參數信息的同時感知，以提高探頭的選擇性［43］。FBG也可以充當光反射鏡，用于構建氣體分子吸收諧振腔，有效提高氣體檢測的靈敏度［44］。Yan等人結合FBG和PCF-FBG結構構建了諧振腔型氣體吸收光譜檢測探頭，實現了對乙炔氣體的檢測，得到的靈敏度為0.022 dB/%（即氣體濃度每增加1%對光功率的吸收損耗會增加0.022 dB）。單模光纖和PCF纖芯上需要采用準分子激光器和掩膜版刻蝕相同周期的FBG結構［45］。

PCF用CO2激光器熱熔法制備LPG，氣體通過熔接在PCF和單模光纖間空芯毛細管上的孔進入PCF，實現對0～10 MPa氣體壓力的檢測［46］。鄭世杰等采用CO2激光器在PCF纖芯上刻蝕LPG來消除纖芯模式，將更多激光能量分離到包層空氣孔中，增加激光-氣體分子的作用面積［47］，同時在PCF端面鍍銀膜，與長周期光柵一起形成氣體吸收腔，進一步提高了氣體光譜吸收的作用距離。將上述結構引入到摻鉺光纖激光環形激光器中，氨氣檢測靈敏度提高至17.3 nW/10-6。該工作中氣體吸收池的設計方法可為微小、緊湊的一體化光纖氣體探頭的研制提供借鑒。單亞鋒等人首次在實驗室環境搭建了實用化的分布式PCF-LPG瓦斯氣體傳感系統，PCFLPG可以有效增強PCF光纖探頭的溫度穩定性，提高檢測精度，測試結果誤差低于10%［48］。

3.3 復合式結構

通過加熱熔融拉錐或熔接技術可以設計多種新型的多光纖復合型結構，這種設計可以歸納為級聯光纖結構，除了需要對PCF自身結構參數進行優化外，還須考慮熔接光纖的類型、結構、涂覆膜層的材料及封裝方式等［49］。熔融拉錐技術可用于制作雙錐形微米PCF，作為一種開放型光纖探頭，它可以借助光學倏逝場實現對外界環境的感知，并且可通過石墨烯、金屬納米粒子修飾進行增敏［50］。經過高溫熔融拉錐處理后，PCF的空氣孔會塌陷，光纖內部的光信號會以倏逝場的形式逸出到光纖表面。通過將雙錐形PCF與單模光纖連接并修飾上石墨烯涂層，Feng等人研究了H2S氣體濃度從0～45×10-6變化時透射光譜的相位，得到的靈敏度為0.031 43 nm/10-6［51］。然而，此結構中的光子晶體結構完全塌陷，不能合理地利用其內部孔洞結構傳導氣體分子和束縛光場。

PCF與單模光纖熔接構建微型馬赫-增德爾干涉儀，依靠PCF兩端熔接點凸錐結構實現光信號的分離和合束，通過纖芯基模與包層高階模模式干涉得到干涉光譜。PCF表面涂覆的金屬納米粒子和石墨烯功能膜層與氣體作用后的折射率改變量作用于包層高階模式影響干涉光譜相位，以實現對氣體濃度的檢測，實驗結果表明對H2S濃度的檢測限可以達到3.85×10-6［52］。通過將兩個不同臂長的光纖干涉儀串聯熔接，可以獲得周期不同、疊加在一起的干涉光譜，進而借助游標效應分析二者差異，極大地提高光纖傳感器的靈敏度。這種緊湊穩定的PCF熔接光纖結構已被證明具有極高的折射率傳感靈敏度（>30 000 nm/RIU）［53］，也為未來低檢測限光纖氣體傳感器的研制提供了借鑒。典型的PCF氣體傳感特性對比見表2。

表2 表面吸收型PCF氣體傳感器性能比較Tab.2 Performance comparison of surface absorption PCF gas sensors

近年來的相關研究表明，將PCF熔接在普通單模光纖端頭，或者采用機械結構實現PCF和普通單模光纖的低損耗耦合，形成一種極為簡易的氣體傳感探頭。它的優點是無需對光纖進行側壁開孔，大大降低了工藝難度，然而卻存在結構不穩定，氣體分子難以自由逸出等弊端。光柵結構的引入，可以在PCF內部構建光學諧振腔，極大地提高氣體吸收效率和檢測靈敏度，但是光柵的制作必須依賴CO2和飛秒激光等高精密加工技術。復合型光纖結構主要是借助不同類型光纖結構和氣體敏感材料的特點，將多種光纖結構級聯以構建高效率的氣體光譜吸收腔，通過氣體敏感材料涂覆提高氣體檢測的靈敏度和選擇性，為PCF型氣體探頭的靈活設計提供了重要的技術實現途徑。該類結構的精細化設計則主要依賴于光纖探頭設計過程中對各種類型光纖結構參數，以及對修飾材料特性和膜層結構的精確控制。

4 長光程氣體檢測系統設計

長光程PCF氣體檢測技術研究主要需要考慮氣體分子的交換效率問題，以縮短檢測時間。常用的光纖結構如圖3所示，可以直接采用超長的PCF光纖實現多種氣體的填充和測量，但是需要在如圖3（a）所示的大長度PCF光纖上多位置打孔，或如圖3（b）中將多段PCF光纖串聯。此外，還可以通過圖3（c）的大空氣孔結構來加快氣體分子在光纖內的擴散速度，包括圓孔陣列型、柚子型和單孔空芯毛細管型空芯微結構光纖。

圖3 長光程氣體檢測技術的PCF結構Fig.3 PCF structures for long-path gas detection tech?nology

4.1 大長度光纖氣體吸收池

在基于空芯光纖（Hollow Fiber，HF）或者PCF的透射型一體化光纖氣體探頭的設計中，需要借助飛秒激光器或者二氧化碳激光器在光纖側壁加工氣體交換孔。PCF可以在0.1 s內實現對約為8.7×10-6低濃度的CH4氣體的快速響應。如果對檢測速度要求不高，該檢測下限可以降低到1.4×10-6，對應的平均響應時間為10 s。HE等還提出通過在一段長的PBGF打孔或者將多段短PBGF耦合串聯可以加快氣體擴散速度［54］。Lehmann等人采用飛秒激光在空芯光纖帶隙光子晶體光纖（HC-PBGF）上加工微孔以構建氣體進出通道，其中需要注意飛秒激光的帶寬、功率、作用時間，以及光纖的固定、位置調節和透射功率的實時監測等［55］。Hoo等人最早提出采用周期開窗PCF串聯結構，可以在約1 min內實現對濃度小于6×10-6乙炔氣體的快速檢測。然而，實際結構的制作和傳感器設計過程中，還必須解決PCF與單模光纖的低損耗熔接、PCF開窗加工精度、開窗孔的氣體擴散膜設計等關鍵技術問題［56］。

結構開放的C型光纖直接熔接在單模光纖和PCF之間充當氣體交換通道，從而有效提高此種探頭的結構穩定性和制作重復性。Kassani等人通過實驗證明，采用懸掛環芯型PCF的乙炔氣體檢測靈敏度是傳統PCF的4倍［57］。并且，氣體檢測的響應時間和測量分辨率也得到顯著增加，懸掛環內的圓形空氣孔表現出最佳的檢測性能。當其形狀為橢圓形時，對濃度約為0.5%乙炔氣體的響應時間為18.3 min，略低于圓形結構的16.4 min［58］。

采用785 nm的激發光和一段30 cm長的PCF，通過分析拉曼光譜變化可以實現對多種氣體濃度（0.04%濃度的CO2和甲苯）的有效檢測［59］。這種方式提供了一種最簡單的氣體探頭（僅是一段PCF）和更接近可見光波長的氣體傳感技術。但是拉曼光譜分析技術極大地拉高了該器件的成本，難以實現低成本原位氣體監測應用。

大長度光纖傳感系統的設計中，多種附加因素的引入會嚴重影響光譜信號的信噪比。首先，長程PCF加工的多個氣體交換通道，或者多段PCF探頭串聯結構的設計將極大地削弱光信號強度。在不同光纖熔接位置引入的光學耦合功率損耗方面，馮巧玲等人通過將5 m長的PCF與單模光纖熔接設計了低壓填充氨氣參考氣體吸收池，得到的功率損耗低于3.5 dB［60］。王海賓等人設計了長度為20 m的PCF低壓CO2氣體腔，通過單模光纖熔接和大數值孔徑的多模光纖接收信號光，有效地將功率損耗降低到3.5 d B［61］。其次，僅僅采用PCF氣體光纖探頭與傳統的空間光路集成的光學系統存在多個光學耦合部件，極易受到環境氣體擾動的影響，需要借助系統的全光纖化設計來優化傳感系統的性能。Piotr等人首次將1 m長的七孔PCF（單孔直徑約為55μm）引入到TDLAS系統代替傳統笨重的光學吸收池，實現了對CH4和CO2的同時檢測，對應的光譜吸收峰位置分別為3.334μm和1.574μm，實驗測得的檢測下限分別為24×10-12和144×10-6［62］。該 工 作 中 詳 細 分 析 和 討 論 了PCF用于氣體檢測的多模干涉效應和氣體吸收光程過短等問題。

4.2 探頭嵌入式光纖環吸收氣池

Zhang等人最早在2004年采用摻鉺光纖環激 光 器（Eribium Doped Fiber Ring Laser，ED?FRL）搭建光纖相干光譜氣體傳感器，來代替傳統的激光光譜吸收空間光路系統［63］。該環形結構內還可以引入Fabry-Perot濾波器和FBG，PCF用來有效提高氣體與激光作用距離。實驗結果表明，該結構的氣體吸收靈敏度相對于單程腔可提高91倍。相對單波長工作模式，雙波長EDFRL經實驗驗證可以將乙炔檢測的靈敏度增加6.44倍，得到了10.42×10-6V的檢測下限［64］。Sagnac環濾波被首次應用到環形光纖激光系統中，用于串聯多個PCF探頭實現多點探測功能。基于干涉光譜的模式補償效應，在1 532.83 nm和1 534.10 nm處實現了對濃度為1%乙炔的激光吸收光譜的實時監測，對應的探測靈敏度分別為398×10-6V和1 905×10-6V［65］。Sagnac及光纖環反射鏡等環形結構的引入，可以極大地增加氣體分子的等效吸收光程，在保證氣體傳感性能的同時簡化全光纖氣體激光光譜吸收系統。摻鉺光纖則進一步保證了環形結構內的光信號強度，補償長距離光纖傳輸的損耗。

4.3 大空氣孔徑光纖氣體傳感器

PCF內部空氣孔過小和長度過長，均會降低氣體分子的擴散速度。陸維佳等人結合理論分析和實驗檢測對比了自由擴散和壓差作用下CH4氣體的響應時間，進一步完善了相關理論模型。PCF氣體檢測系統的設計還需要考慮所使用激光器的光束發散角、輸出功率，以及光纖結構設計及光學性能優化等問題［66］。

大孔徑的氣體傳輸和檢測通道更有利于實時監測過程中的氣體交換。Gui等人選用的柚子型PCF［67］，其空芯直徑和周圍六孔直徑分別為33μm和73μm，采用飛秒激光貫穿光纖側壁到外圍的6個孔洞，可以分別構建6條獨立的氣體傳輸通道。實驗結果表明，該探頭可以在15 s內實現對0～5%乙炔氣體的實時檢測，單位氣體濃度變化引起的特征波長位置的光功率變化率為2.27×10-3d B/10-6。進一步，通過空分復用技術和8個光電開關設計了5個位點不同濃度氣體的分布式檢測系統。類似的微結構光纖可稱為Kagome型結構，也在其他工作中被多次應用［68］。Yao等人將單環8毛細管陣列微結構光纖引入TDLAS系統實現了CO的高靈敏度檢測［69］，響應時間縮短到5 s以內。然而，以上系統的實質仍為獨立、并列工作的單點氣體探頭的簡單集成，多個單頭實際是無法同時工作的。Zhao等人采用類似的7毛細管陣列微結構光纖完成了全光纖乙炔傳感系統的設計和驗證［70］。Hansel等人也提出了全光纖集成的氨氣傳感系統［71］，將光電探測器、光源和集成電路通過各種光學耦合器和復用器連接起來，為全光纖TDLAS系統的設計提供了借鑒。

在大空氣孔光纖氣體傳感器的設計及系統集成方面，需要通過單光纖多通道融合和多光譜分析技術來研制更為緊湊的高性能、一體化分布式氣體探頭，如通過在多個通道的不同位置加工氣體交換通道，以及不同氣體通道的內壁選擇性材料修飾來獲得多種氣體或多種濃度氣體的分布式監測。

5 結 論

PCF可以作為光流體通道，實現對光場模式的高效束縛，同時其天然的空氣孔結構沿光信號傳輸方向提供了氣體流動通道，是未來緊湊型、集成化氣體激光光譜檢測傳感器的主要研究對象。本文綜述了近年來PCF氣體檢測技術的相關研究進展，主要從PCF自身結構參數優化（晶體結構、尺寸及分布形式）、PCF氣體傳感探頭設計（檢測原理、探頭結構及光學模式調控）和整體氣體檢測系統優化（系統噪聲、應用環境及分布式傳感）等角度進行分析和討論。在PCF結構或探頭設計上，需要綜合考慮光纖彎曲曲率、長度、內徑、待測氣體濃度、光源發散角及光場能量分布等對檢測效果的影響。在系統層面對PCF類氣體傳感器的優化，還應考慮光電器件零點漂移對傳感性能的影響。多探頭差分檢測可以有效消除溫度、濕度等非其他環境因素的干擾，提高檢測結果精確度。未來，有望采用mm級和125 μm的變徑光纖實現大孔徑PCF光纖與傳統單模光纖的熔接，以構建光纖一體化氣體探頭。PCF氣體激光光譜檢測技術仍然需要依賴理論層面的結構設計和優化，確保纖芯光場模式>90%束縛傳輸；以及實驗方面的傳感性能改善，包括將其相對靈敏度提高到>60%，提高對多組分氣體的選擇性檢測。同時，在檢測系統角度需要進一步提高氣體交換效率，以獲得<10 s的響應速度，滿足對氣體的實時監測需求。此外，還必須解決氣體檢測系統的全光纖化設計，便于系統與常規125μm直徑單模光纖間的熔接，搭建全光纖監測網絡。在檢測信號的有效提取方面，需要結合諧波探測技術、干涉光譜相位解調技術和差分結構設計來有效消除環境噪聲的干擾。