高效硫硒化銻薄膜太陽電池中的漸變能隙結構*

曹宇 蔣家豪 劉超穎 凌同 孟丹周靜? 劉歡 王俊堯?

1) (現代電力系統仿真控制與綠色電能新技術教育部重點實驗室(東北電力大學), 吉林 132012)

2) (東北電力大學電氣工程學院, 吉林 132012)

3) (東北電力大學化學工程學院, 吉林 132012)

4) (東北電力大學機械工程學院, 吉林 132012)

1 引 言

薄膜太陽電池以其成本低廉、柔性可卷曲的特點得到了廣泛關注[1-3].其中以硫化銻(Sb2S3)和硒化銻(Sb2Se3)為代表的銻基薄膜太陽電池因其原材料豐富低毒、制備方法簡單、吸收系數高和光電特性優異等優勢, 近些年得到了快速發展[4-6].Sb2S3的能隙約為1.7 eV, 屬于一種寬能隙吸光層材料, 其太陽電池的光譜吸收限在750 nm左右[7].相比之下, Sb2Se3的能隙僅為1.2 eV左右, 屬于一種窄能隙吸光層材料, 這使得Sb2Se3太陽電池的光譜吸收限可以擴寬至1100 nm[8,9].然而根據Shockley-Queisser極限, 單結太陽電池的最佳能隙約1.4 eV, 介于Sb2S3與Sb2Se3之間[10].因此, 為了得到最佳的吸光層能隙, 可以通過S與Se原子所形成的替位式取代, 得到能隙可以在Sb2S3和Sb2Se3之間連續可調的硫硒化銻(Sb2(S,Se)3)三元化合物[11].2020年, 中國科學技術大學的陳濤課題組[12]通過簡單的水熱法制備出了高質量的Sb2(S,Se)3薄膜, 將其應用在太陽電池中得到了超過10%的光電轉化效率(PCE), 顯示出了這種吸光層材料的開發潛力.

Sb2(S,Se)3與銅銦鎵硒(Cu(In,Ga)Se2)、非晶硅鍺和鈣鈦礦等多元合金或化合物材料類似, 都可以通過改變元素配比調節材料的禁帶寬度.如果在制備的過程中或者通過后處理的方式, 使化合物中的元素比例隨著厚度的變化而變化, 就能夠制備出具有漸變能隙結構的吸光層[13-15].這種能隙工程的概念已經成功應用在了多種太陽電池的器件結構的設計中, 并使電池性能得到了顯著的優化.在Cu(In,Ga)Se2太陽電池中, Mattheis等[16]制備出了具有Ga梯度的吸光層, 通過導帶能級梯度的優化提高了自由電子收集作用, 而改善了后接觸界面的復合, 使得電池的短路電流密度(Jsc)得到了有效的提升.在非晶硅鍺太陽電池中, Fan等[17]采用射頻等離子體增強化學氣相沉積技術, 通過調節鍺烷流量制備出具有漸變能隙結構的非晶硅鍺吸光層, 使得電池中載流子遷移能力以及被傳輸層收集的概率得到提升, 使電池的Jsc和穩定性均高于恒定能隙非晶硅鍺太陽電池.在鈣鈦礦太陽電池仿真研究中, Liu等[18]在器件背接觸面一側引入了漸變能隙結構, 所形成的電子勢壘抑制了載流子在界面處的復合, 從而改善了電池性能.

漸變能隙結構也是提高Sb2(S,Se)3太陽電池性能的一項關鍵技術.Choi等[19]通過有序沉積Sb2S3和Sb2Se3來調整吸光層組分制備了漸變能隙的Sb2(S,Se)3太陽電池, 其PCE高于恒定能隙的Sb2S3和Sb2Se3太陽電池.而后, Zhang等[20]使用化學浴沉積法, 通過控制Se與Sb2S3薄膜固相反應速率制備了具有漸變能隙的Sb2(S,Se)3薄膜,發現漸變能隙不僅能夠擴寬電池的光譜響應, 還能夠促進空穴的輸運, 使得電池的Jsc得到了優化,并制備出了PCE為5.71%的Sb2(S,Se)3太陽電池.

通過以上研究結果可以發現, 漸變能隙結構在多元合金或者化合物電池中都具有很大的研究價值, 對于其內在機理的研究也是十分必要的.基于此, 我們采用wx-AMPS仿真軟件, 對具有遞減能隙結構的Sb2(S,Se)3太陽電池進行了建模仿真.首先通過載流子遷移率的調節探明漸變能隙結構與載流子輸運特性的內在關系.然后在不同厚度和缺陷態的條件下, 將遞減能隙與恒定能隙結構的Sb2(S,Se)3太陽電池進行了對比分析.最后明確了遞減能隙結構Sb2(S,Se)3太陽電池的應用條件和優勢.我們的研究結果對具有漸變能隙結構的高性能Sb2(S,Se)3太陽電池的研發提供了理論指導.

2 器件結構與模擬參數

AMPS是由賓夕法尼亞州立大學Zhu等[21]開發的太陽電池仿真工具, 在Cu(In,Ga)Se2和非晶硅等薄膜太陽電池的模擬研究上得到廣泛的使用.而后, 南開大學的Liu等[22]對AMPS的算法進行了改進, 并開發了wx-AMPS軟件.該軟件采用Newton和Gummel相結合的新方法, 使仿真具有更快的速度和更好的穩定性.此外, wx-AMPS對于在電池模型的構造中對層數不再進行限制, 這使得對漸變能隙這樣精細吸光層結構設計更加的準確和可靠.

Sb2(S,Se)3太陽電池的器件結構為FTO/CdS/Sb2(S,Se)3/Spiro-OMeTAD/Au, 如圖1所示.我們設計了遞減能隙的Sb2(S,Se)3太陽電池, 即將Se含量為0%的Sb2S3層設置為起始層, 隨著吸光層深度的加深線性增加Se含量, 到吸光層末端對應Se含量為100%的Sb2Se3層.其中Sb2(S,Se)3的禁帶寬度、電子親和勢和介電常數均隨著Se含量呈線性變化, 相鄰漸變層之間Se含量的差值為1%[23].也引入了50% Se含量的恒定能隙Sb2(S,Se)3太陽電池進行比較研究.通過調節載流子傳輸層的電子親和勢消除界面勢壘對載流子輸運的影響.各層模型的具體參數如表1所列[24-29],其中將Sb2(S,Se)3吸光層電子的遷移率(μe)由0.1 cm2·V—1·s—1變化至10 cm2·V—1·s—1, 同時固定空穴遷移率(μh)為0.1 cm2·V—1·s—1; Sb2(S,Se)3吸光層的厚度由0.25 μm變化至2 μm; Sb2(S,Se)3吸光層的缺陷態密度由1014cm—3變化至1017cm—3.仿真溫度設定在300 K, 太陽光譜選用的是AM 1.5G, 入射光強度為100 mW/cm2.

圖1 Sb2(S,Se)3太陽電池的結構示意圖Fig.1.Schematic diagram of the Sb2(S,Se)3 solar cell structure.

表1 Sb2(S,Se)3 太陽電池材料參數Table 1.Material parameters of the Sb2(S,Se)3 solar cells.

3 結果與討論

圖2(a)給出了遞減能隙與恒定能隙的Sb2(S,Se)3太陽電池的J-V曲線.具體的電池參數如表2所列.遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池獲得了0.82 V的開路電壓(Voc)、22.94 mA·cm—2的Jsc,77.04%的填充因子(FF), 得到了14.42%的PCE.其中, 遞減能隙中吸光層的Se含量由0%線性增加到100%, 此時吸收層的平均Se含量為50%.相比之下, 50% Se含量固定能隙Sb2(S,Se)3太陽電池的PCE為12.03%.遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池性能優于恒定能隙的原因是其具有更高的Jsc和FF.

表2 不同μe的Sb2(S,Se)3遞減能隙結構太陽電池的性能參數Table 2.Photovoltaic performance of the narrowing band gap structure Sb2(S,Se)3 solar cell with different μe.

圖2 遞減能隙與恒定能隙的Sb2(S,Se)3太陽電池 (a) J-V曲線 ; (b) 能帶圖; (c) 恒定能隙Sb2(S,Se)3太陽電池能帶結構示意圖; (d)遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池能帶結構示意圖Fig.2.Sb2(S,Se)3 solar cells with narrowing and constant band gap structure: (a) J-V curves; (b) energy band diagram; (c) energy band scheme of constant band gap Sb2(S,Se)3 solar cell; (d) energy band scheme of narrowing band gap Sb2(S,Se)3 solar cell.

Sb2(S,Se)3太陽電池中存在一定強度的內建電場.在吸光層中產生的光生電子-空穴對會在內建電場的作用下分離, 被兩個電極收集并形成電流.其中電子與空穴的輸運性能可以通過漂移速度ν來衡量[30]:

其中E為電場強度,μ為載流子遷移率.在恒定能隙的Sb2(S,Se)3太陽電池中, 電子和空穴所受的電場強度是一致的, 但由于空穴的遷移率低于電子遷移率, 使得空穴漂移速度較低, 這導致空穴在輸運過程中被復合的概率要顯著高于電子, 成為了限制器件性能的關鍵因素.這時載流子在Sb2(S,Se)3吸光層中的輸運是不平衡的(圖2(c)).通過圖2(b)遞減能隙與恒定能隙Sb2(S,Se)3太陽電池的能帶對比圖可以看出, 遞減能隙結構會使導帶的能極差降低, 而價帶的能極差增加, 相當于在50% Se含量Sb2(S,Se)3吸光層的原有電場下, 疊加了一個附加電場.這個附加電場會使得自由電子所受電場強度減弱, 空穴所受電場強度增強, 也就是阻礙了自由電子的輸運而增強了空穴的輸運.在提高空穴的漂移速度的同時降低電子的漂移速度, 最終使得電子與空穴具有相近的漂移速度(圖2(d)), 使得載流子的遷移能力變得較為平衡, 因此獲得了更高的PCE.由此我們認為漸變能隙的應用和吸光層中載流子的遷移率是密不可分的, 為了進一步揭示漸變能隙優化器件性能的內在機理, 探究了不同載流子遷移率遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池的性能.

圖3 給出了改變μe由0.1 cm2·V—1·s—1提高至10 cm2·V—1·s—1的遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池特性圖, 具體性能參數如表2所列.在遞減能隙結構中, 當μe與μh相等時, 附加電場的存在使得自由電子所受電場強度要低于空穴所受電場強度, 導致自由電子的傳輸受到了抑制.通過圖3(a)不同μe下Sb2(S,Se)3的自由電子濃度可以看到, 此時自由電子在吸光層0.2至0.5 μm處具有最高的濃度, 說明自由電子在電池尾部產生堆積, 不能有效地被電子傳輸層收集, 導致此處具有最高的載流子復合率, 如圖3(b)所示.此時電池的Jsc和FF最低, 僅有9.74%的PCE.該電池效率小于50%恒定能隙的Sb2(S,Se)3太陽電池, 這是因為當吸光層中μe與μh相近時, 遞減能隙反而會使自由電子傳輸特性劣化, 使載流子輸運變得不平衡, 也說明漸變能隙結構并不適用于所有的電池特性情況.

圖3 不同μe的遞減能隙結構Sb2(S,Se)3太陽電池 (a) 自由電子濃度分布; (b) 載流子復合率分布; (c) J-V曲線; (d) 量子效率曲線Fig.3.Narrowing band gap structure Sb2(S,Se)3 solar cells with different μe: (a) Free electron concentration distribution; (b) recombination rate distribution; (c) J-V curves; (d) quantum efficiency curves.

隨著μe的提升, 自由電子的輸運逐漸克服了漸變能隙所產生的附加電場對電子輸運的不利影響, 使更多電池尾端產生的光生自由電子可以輸運到電子傳輸層.因此, 如圖3(a)所示, 遞減能隙Sb2(S,Se)3吸光層后半部分的自由電子濃度會隨著μe的提高而降低, 也使得這部分的載流子復合率逐漸降低(圖3(b)).圖3(d)為不同μe遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池的量子效率曲線.由于電池后半部分的光生載流子主要源于吸收的長波光子, 因此復合的降低使得電池在600—1100 nm的長波響應得到增強[20,31].這也使得Jsc由20.00 mA·cm—2逐漸提高至22.95 mA·cm—2.載流子復合率的降低也使得電池FF由52.5%提高至了77.72%.通過上述分析可知, 漸變能隙的設置與載流子的遷移率關系密切, 當吸光層的μe與μh相近時, 是無需引入漸變能隙結構的.在實驗中, 在固定μh為0.1 cm2·V—1·s—1,μe為0.25 cm2·V—1·s—1的情況下就可以得到與恒定能隙Sb2(S,Se)3太陽電池相似的器件性能.而當μe高于0.25 cm2·V—1·s—1之后, 就能夠逐漸體現出遞減能隙結構的優勢.當μe為5 cm2·V—1·s—1時, 器件獲得了14.46%的PCE, 而在此基礎上繼續增加μe至10 cm2·V—1·s—1, 電池性能僅有微弱的增長.這說明遞減能隙所產生附加電場的作用在μe為5 cm2·V—1·s—1時就能夠發揮的較為充分.在無機吸光層材料中, 一般情況下μh都是器件性能的限制因素, 因此, 引入遞減能隙以平衡調節載流子輸運是優化器件性能的有效手段.

目前在實驗研究中, 對于不同Se含量的Sb2(S,Se)3的能帶位置還沒有確定結論[19,20], 因此能帶位置的不同是否會對漸變能隙的作用產生影響是一個需要探明的問題.為此建立了兩種模型:一種為Sb2(S,Se)3的導帶隨Se含量變化在3.7和4.04 eV之間線性變化; 另一種為Sb2(S,Se)3的導帶隨Se含量的變化一直固定在3.7 eV.兩種能帶位置Sb2(S,Se)3太陽電池的仿真結果如圖4所示.導帶位置固定與不固定Sb2(S,Se)3太陽電池的PCE分別為14.56%和14.42%.兩者PCE基本相同, 表明Sb2(S,Se)3導帶位置并不會對附加電場產生影響.當Sb2(S,Se)3太陽電池形成pn結時, 費米能級需要對齊, 雖然在兩種模型下Sb2(S,Se)3的導帶位置不相同, 但是導帶與費米能級之間的距離確是相同的, 如圖4(c)所示.因此在費米能級對齊后, 兩種模型所形成的導帶和價帶形狀是基本相同的, 因此能夠表現出相同強度的附加電場.

圖4 不同導帶位置遞減能隙的Sb2(S,Se)3太陽電池 (a) J-V曲線 ; (b) 能帶圖; (c) 費米能級對齊示意圖Fig.4.Narrowing band gap Sb2(S,Se)3 solar cells with different conduction band positions: (a) J-V curves; (b) energy band diagram;(c) energy band scheme of Fermi level alignment.

在制備Sb2(S,Se)3薄膜的實驗中, 缺陷態密度對應著薄膜質量, 是決定器件性能的重要參數之一.缺陷態密度也有可能隨Se含量的改變而變化[32].我們構造了缺陷態密度隨Se含量增加由1017cm—3線性減少到1015cm—3的遞減能隙模型,發現不同μe的Sb2(S,Se)3遞減能隙結構太陽電池性能的變化趨勢與缺陷態恒定所展現出的變化規律相同, 如圖5所示.此外, 硅鍺薄膜具有與Sb2(S,Se)3相似的能隙可調特性, 在對硅鍺薄膜太陽電池漸變能隙結構的理論和實驗研究中也得到了與本文相似的結論[33,34].基于此, 我們認為在實際的Sb2(S,Se)3太陽電池中, 遞減能隙結構能夠發揮出平衡載流子輸運的作用.

圖5 不同缺陷態分布遞減能隙的Sb2(S,Se)3太陽電池的PCE隨μe的變化Fig.5.Narrowing band gap Sb2(S,Se)3 solar cells with different defect state distributions as a function of μe.

鑒于漸變能隙能夠優化太陽電池的載流子輸運特性, 將不同厚度的缺陷態遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池和恒定能隙Sb2(S,Se)3太陽電池性能進行了對比分析.圖6(a)為不同厚度遞減能隙與恒定能隙Sb2(S,Se)3太陽電池的相對效率.如圖6(a)所示, 恒定能隙Sb2(S,Se)3太陽電池在厚度為0.25 μm時取得了最大值, 并且效率會隨著厚度的增加而下降.這是由于當厚度增加時, 不僅內建電場的場強會變弱, 光生載流子輸運到傳輸層的距離也會變長, 這都使得載流子被復合的概率大大增加.通過圖6(b)所示的不同厚度恒定能隙Sb2(S,Se)3太陽電池的載流子復合率分布, 可以看到隨著吸光層厚度的增加, 不僅使得吸光層前端的復合率不斷提高, 同時也使得高復合的區域被延伸.當厚度為1.5 μm時, 電池在整個吸光層中會保持高的復合率, 使得電池的性能劣化至厚度為0.25 μm時的 14.12%.而當采用遞減能隙時, 隨著厚度的增加, Sb2(S,Se)3太陽電池性能的衰退被大大地緩解了, 電池的各項參數的下降幅度均小于恒定能隙, 其中遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池在吸光層厚度為0.5 μm時獲得了最高的效率.當吸收層厚度為1.5 μm時, 遞減能隙太陽電池還能保持厚度為0.25 μm時的40.71%.從圖6(b)所示的遞減能隙與恒定能隙Sb2(S,Se)3太陽電池復合率分布的比較可以看出, 遞減能隙的Sb2(S,Se)3太陽電池的復合率在吸光層前端有顯著降低, 說明此時漸變能隙所產生的附加電場有效地提升了空穴的遷移能力遏制了Sb2(S,Se)3器件性能的劣化.值得注意的是, 隨著銻基太陽電池的發展, 將不同能隙銻基太陽電池結合起來形成多結疊層太陽電池結構將是進一步提高電池性能的有效途徑[35].此時,Sb2(S,Se)3一般需要作為疊層電池中間電池或者底電池的吸收層.要想達到各結子電池的電流匹配,中間電池或者底電池的厚度一般高于1 μm以盡可能吸收長波光子[36].遞減能隙結構Sb2(S,Se)3太陽電池在厚度較厚的情況下仍可以保持較高的器件性能, 體現了其在疊層太陽電池中的應用潛力.

圖6 (a) 恒定能隙與遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池的相對效率隨厚度的變化, 此處相對效率指的是以厚度為0.25 μm Sb2(S,Se)3太陽電池效率為基準計算出的效率比值; (b) 恒定能隙與遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池的載流子復合率分布隨厚度的變化; (c) 恒定能隙與遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池的相對效率隨缺陷態密度的變化, 此處相對效率指的是以缺陷態密度為1014 cm—3 Sb2(S,Se)3太陽電池效率為基準計算出的效率比值; (d) 恒定能隙與遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池的載流子復合率分布隨缺陷態密度的變化Fig.6.(a) Relative PCE of constant band gap and narrowing band gap Sb2(S,Se)3 solar cells with different thicknesses.Here, the relative PCE refers to the PCE ratio calculated by applying the PCE of Sb2(S,Se)3 solar cell with 0.25 μm thick as the denominator;(b) the carrier recombination rate distribution of constant band gap and narrowing band gap Sb2(S,Se)3 solar cells with different thicknesses; (c) the relative PCE of constant band gap and narrowing band gap Sb2(S,Se)3 solar cells with different defect densities.Here, the relative PCE refers to the PCE ratio calculated by applying the PCE of Sb2(S,Se)3 solar cell with the defect density of 1014 cm—3 as the denominator; (d) the carrier recombination rate distribution of constant band gap and narrowing band gap Sb2(S,Se)3 solar cells with different defect densities.

圖6 (c)給出了不同缺陷態遞減能隙與恒定能隙Sb2(S,Se)3太陽電池的相對效率.在缺陷態小于1015cm—3時, Sb2(S,Se)3太陽電池性能隨著缺陷態的變化基本保持不變, 而當缺陷態密度高于1015cm—3以后, 兩種能隙結構Sb2(S,Se)3太陽電池的性能都會隨著缺陷態密度的提高而降低.我們發現遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池的性能下降速度要低于恒定能隙Sb2(S,Se)3太陽電池, 在缺陷態密度為1017cm—3時, 遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池仍能保持57.70%的相對效率, 明顯高于恒定能隙的26.57%.通過對比不同缺陷態密度的恒定能隙和遞減能隙Sb2(S,Se)3的復合率分布可以發現(圖6(d)), 遞減能隙結構的優勢在于, 可以有效地抑制吸光層前端的載流子復合, 使器件在高缺陷態下仍可以保持較高的器件性能.

總結以上結果發現, 遞減能隙在吸光層較厚或缺陷態密度較高的情況下均保持了較高的器件性能, 為進一步探究遞減能隙在Sb2(S,Se)3太陽電池中的適用條件.繪制了遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池與恒定能隙Sb2(S,Se)3太陽電池效率差值的等高線圖, 結果如圖7所示.在Sb2(S,Se)3太陽電池厚度很薄, 或者缺陷態很低的情況下, 盡管恒定能隙Sb2(S,Se)3吸光層的μh較低, 但由于此時光生載流子被復合的概率也很低, 使得絕大多數空穴都能夠成功被空穴傳輸層所收集, 因此不會對器件性能造成不利影響.這導致遞減能隙附加電場的作用不能得到體現, 其器件性能要小于恒定能隙Sb2(S,Se)3太陽電池.而隨著吸光層厚度和缺陷態密度的增加, 遞減能隙結構的優勢能夠逐漸顯現.在吸光層缺陷態密度為1015cm—3時, 遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池在厚度高于1 μm之后具有更高的器件性能.而當吸光層缺陷態密度為1016cm—3時, 遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池在厚度高于0.5 μm之后就具有更高的器件性能了.當Sb2(S,Se)3太陽電池厚度和缺陷態密度分別為1.5 μm和1016cm—3時, 兩種結構太陽電池的PCE具有最大的6.34%的差值, 顯示出了遞減能隙結構的優勢.而當吸光層厚度和缺陷態密度繼續增加, Sb2(S,Se)3太陽電池效率的差值又有所降低,這是由于此時吸光層的載流子復合率都過高, 這兩種結構Sb2(S,Se)3太陽電池的PCE都很低所導致的.雖然Sb2(S,Se)3太陽電池在近些年得到了快速發展, 但其PCE距離類似結構的碲化鎘太陽電池和鈣鈦礦太陽電池還有較大的優化空間.其中吸光層材料中較高的缺陷態密度(銻基材料的缺陷態密度比碲化鎘材料要高一到兩個數量級[37])導致的高復合率是銻基太陽電池效率較低的主要原因之一[38,39].因此, 在Sb2(S,Se)3太陽電池中應用漸變能隙是提高電池效率的有效手段.基于太陽電池吸光層材料中, Cu(In,Ga)Se2材料、非/微晶硅鍺材料和鈣鈦礦材料都具有能隙可調的性質.本文所總結出的漸變能隙結構的研究成果也可以為以上多元合金或化合物太陽電池的器件結構設計提供理論指導.

4 結 論

本文應用wx-AMPS軟件對Sb2(S,Se)3薄膜太陽電池的漸變能隙結構進行了模擬分析.首先研究了載流子遷移率對遞減能隙太陽電池的性能影響, 發現在μe高于μh時, 遞減能隙結構相比與恒定能隙結構具有明顯的性能優勢, 其原因在于這種能隙結構能夠形成輔助空穴輸運而阻礙自由電子輸運的附加電場, 在降低自由電子遷移能力的同時,提高了空穴的遷移能力, 以此平衡載流子的輸運,使得Sb2(S,Se)3太陽電池的Jsc和FF得到了顯著的提高, PCE由12.03%提高至了14.42%.其次,針對不同厚度以及缺陷態密度對遞減能隙和恒定能隙Sb2(S,Se)3太陽電池進行對比分析, 發現吸光層厚度和缺陷態密度的增加會引起較高的載流子復合, 而遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池所產生的附加電場能通過增強空穴遷移, 有效地抑制輸運過程中所產生的載流子復合.當缺陷態密度在1016cm—3厚度在1.25—1.75 μm時, 遞減能隙Sb2(S,Se)3太陽電池能發揮出最大的性能優勢.本文的研究結果不僅可以為Sb2(S,Se)3薄膜太陽電池的優化制備提供指導, 也能夠在其他具有能隙可調特性的多元合金或化合物太陽電池中得以應用.

感謝伊利諾伊大學Rockett教授和劉一鳴博士對wx-AMPS模擬軟件的開發.