Nb摻雜Mo1–xWxSeTe固溶體的熱–電輸運性能優化

周星圓, 柳偉, 張程, 華富強, 張敏, 蘇賢禮, 唐新峰

Nb摻雜Mo1–xWSeTe固溶體的熱–電輸運性能優化

周星圓, 柳偉, 張程, 華富強, 張敏, 蘇賢禮, 唐新峰

(武漢理工大學 材料復合新技術國家重點實驗室, 武漢 430070)

固溶結合摻雜是優化材料熱電性能的有效途徑。本研究采用固相反應結合等離子體活化燒結成功合成了一系列單相的Mo1–xWSeTe(0≤≤0.5)固溶體及其Nb摻雜產物。熱電輸運研究表明, W固溶結合Nb摻雜顯著提高了Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體的載流子濃度、載流子遷移率、電導率和功率因子, 適當降低了樣品的晶格熱導率, 進而顯著提高了材料的熱電優值。隨著Nb摻雜量的增加, 摻雜引入的離散能級轉變為連續的雜質能帶, 同步提升了載流子濃度和載流子遷移率。取向性研究發現, 由于在平行方向晶格熱導率較低, Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體在平行燒結壓力方向的略優。最優組分Nb0.03Mo0.485W0.485SeTe在垂直于燒結壓力和平行于燒結壓力方向獲得了最高, 分別達到0.31和0.36(@823 K), 是目前MoSe2基熱電材料獲得的最好結果之一。后續通過優化摻雜元素來改善Seebeck系數和功率因子, 將有望進一步提升MoSe2基化合物的。

Mo1–xWSeTe固溶體; Nb摻雜; 晶格熱導率; 熱電優值

近幾十年來, 化石能源的大量使用帶來了嚴重的能源危機和環境污染問題, 因此, 開發環境友好的新能源材料和新能源技術吸引了科學家的廣泛關注[1]。熱電材料能夠實現熱能和電能的直接可逆轉換, 在汽車廢熱回收、工業余熱發電、半導體精確溫控、制冷、5G/6G通訊和深空/深海特種電源等領域有重要和廣泛的應用前景[2-4]。熱電材料性能的優劣可以用無量綱熱電優值來表征,=2T/(e+L+B), 其中為電導率,為塞貝克系數,=2被稱為材料的功率因子,為絕對溫度,e、L和B分別為載流子熱導率、晶格熱導率和雙極熱導率。B主要在材料中發生本征激發, 電子和空穴對形成雙極擴散時比較顯著。提升熱電轉換效率要求提高熱電材料的, 意味著增加功率因子(2)以及降低[5]。然而, 決定的主要熱電參數(、和)是相互制衡的, 單獨優化某一個物理參數難以實現的提升: 優化三個物理參數中任何一個通常會對其它兩個參數造成不利的影響, 例如增大會同時增大e和以及降低。因此, 要顯著改善熱電材料需實現各熱電輸運參數(、和)之間的解耦和獨立優化。近年來, 研究人員主要采用載流子濃度優化、能帶工程、固溶和結構納米化等策略來解耦和優化各熱電輸運參數[6-15], 且在Bi2Te3[9]、PbTe[10]、CoSb3[11]、Mg2Si1–xSn[12]、SnSe[13]、Half-Heusler[14]、Mg3Sb2[15]等代表性熱電材料中獲得了值的顯著提升。

過渡金屬硫屬化合物(TMDs)具有可調制的電子能帶結構和電學性能, 且部分TMDs擁有較大的禁帶寬度以及較高的, 具有中高溫熱電發電應用潛力[16-17]。Huang等[18]通過在WS2中進行Ti摻雜可將本征WS2較低的提升70倍, 該化合物的層狀結構特征導致燒結塊體的熱電性能具有強各向異性。Kong等[19]以MoS2為載體, 通過摻雜O形成MoO2納米第二相使材料的熱電性能提升了50倍, 說明帶隙較大的半導體擁有較大的中溫熱電應用潛力。此外, 在MoS2中摻雜V可以同時優化載流子濃度和載流子遷移率以及顯著提升, 并能通過原位形成VMo2S4納米夾雜物來增強界面聲子散射和降低材料的L, 最終實現熱電優值的大幅提高[20]。由于自身具有多電子能谷能帶結構和較大的禁帶寬度, MoSe2和MoTe2被認為是TMDs熱電應用中的佼佼者。Ruan等[21]通過在MoSe2中進行Mg插層, 優化材料的能帶結構, 并結合Nb摻雜, 提高空穴濃度, 能夠提升和并同時降低L,值獲得顯著提高。Zhang等[22]研究發現在MoSe2的Se位進行Te固溶能增強對載熱聲子的散射作用, 顯著降低二元固溶體較高的L, 室溫下的降幅達到85%; 同時, Nb摻雜能顯著優化材料的和, Mo0.95Nb0.05Se1.2Te0.8組分在823 K時獲得最優(0.85 mW·m–1·K–2)和最佳(0.34), 這也是TMDs 基熱電材料獲得的最好結果之一。此外, 對MoSe2進行VB族元素(V、Nb和Ta)摻雜的實驗和理論計算發現, VB族元素摻雜優化電性能的機制在于引入雜質能級, 且VB族元素摻雜可提高費米能級以及提高電子能谷簡并度, 有利于獲得高的, 為陽離子位摻雜優化MoSe2基材料電輸運性能提供了理論支撐[23]。

上述研究表明, 固溶結合摻雜是優化MoSe2基固溶體熱電性能的一種有效手段, 然而其熱電優值還很低, 有待進一步優化。因此, 本研究希望通過陽離子位的W固溶進一步降低三元MoSeTe固溶體的L, 結合Nb摻雜改善其電輸運性能, 最終提升材料的值。本研究采用兩步固相反應結合等離子體活化燒結(PAS)工藝制備了一系列Mo1–xWSeTe (=0、0.25、0.5、0.75和1)和Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe (=0、0.005、0.015、0.025和0.035)致密塊體, 系統研究W固溶和Nb摻雜對MoSeTe固溶體熱-電輸運性能的影響規律及調控機制。

1 實驗方法

1.1 材料合成與制備

本實驗采用二次固相反應結合PAS燒結的方法合成了致密的塊體材料。將高純原料粉末Mo粉(99.95%)、W粉(99.95%)、Nb粉(99.95%)、Se粉(99.999%)和Te粉(99.999%)按化學計量比Mo1–xWSeTe (=0、0.25、0.5、0.75和1.0)和Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe (=0、0.005、0.015、0.025和0.035)進行稱量、研磨混合和壓片。壓制錠體真空密封于石英玻璃管內, 在900 ℃保溫48 h后隨爐冷卻; 為促進反應物充分反應, 重復進行第二次固相反應, 選用的溫度制度與第一次固相反應相同。二次固相反應產物經研磨細化后裝入石墨模具中, 采用PAS (Elenix Ed-PAS-Ⅲ)在1000 ℃、單軸壓力50 MPa、保溫10 min的工藝下燒結得到直徑15 mm、高度12 mm的塊體, 所有塊體的致密度均達到96%以上。燒結塊體沿垂直于燒結壓力方向(^P)和平行于燒結壓力方向(//P)切割成兩套樣品用于熱電輸運測量, 以說明取向性對性能的影響。

1.2 材料的相成分、結構與熱電性能表征

固相反應產物和燒結塊體的物相采用X射線衍射儀(XRD, Philips PANalytical Empyrean, CuKα)表征; 燒結塊體的斷面形貌選用場發射掃描電鏡(SEM, Hitachi SU8020)表征。樣品的實際組成采用電子探針微區分析儀(JEOL JXA-8230)表征, 選用能譜儀(EDS)以及波譜儀(WDS)。和采用ZEM-3測試, 原理為標準四探針法。室溫Hall系數通過綜合物理性能測試系統(PPMS-9, Quantum Design)測試, 載流子濃度和遷移率分別采用= 1/H和=H計算獲得。樣品的通過公式=p計算得到, 其中為熱擴散系數, 采用激光散射法(Netzsch LFA 457)測試得到;p為定壓熱容, 通過杜隆-珀替定律計算得到;為燒結塊體的密度, 采用阿基米德排水法測得。樣品的禁帶寬度g通過紫外-可見-近紅外分光光度計(Lambda 750 S)測試, 光譜采集范圍為紫外可見近紅外(=200~2500 nm)。

2 結果與討論

2.1 Mo1–xWxSeTe固溶體的取向性與熱輸運性能

圖1給出了Mo1–xWSeTe固溶體(0≤≤0.5)的粉末和塊體XRD圖譜。當0≤≤0.5時, Mo1–xWSeTe固溶體為六方結構, 沒有明顯的第二相, 與文獻[22]報道的三元MoSeTe化合物晶型相同。而當>0.5時, Mo1–xWSeTe固溶體中析出了四方WTe2第二相, 見補充材料圖S1。六方結構Mo1–xWSeTe(0≤≤0.5)固溶體具有層狀結構, 層間為弱范德華作用力, 因而其燒結塊體具有很強的各向異性。相比//P方向,^P方向表現出明顯的(00)擇優取向, 其塊體XRD的(00)譜峰很強。燒結后塊體的斷面SEM照片顯示, 產物沿^P方向晶粒呈片狀分布, 而沿//P方向可觀察到明顯的層狀結構, 見補充材料圖S2。通過計算,=0、=0.25和=0.5三個樣品沿(00)晶面的取向因子, 我們發現三個組分的固溶體均具有明顯的(00)擇優取向, 其在^P方向的因子分別為0.58、0.34和0.23, 計算方法見補充材料。隨著W固溶量增加,因子明顯降低, 這是W固溶增加了晶格無序度的緣故, 與三元MoSeTe中發現的規律一致[22]。

圖2為Mo1–xWSeTe(0≤≤0.5)固溶體沿^P(a)和//P(b)方向的晶格熱導率隨溫度變化的關系曲線。未摻雜的Mo1–xWSeTe固溶體的很低, 在整個溫度范圍內不超過1400 S·m–1(見補充材料圖S3), 與三元MoSeTe固溶體類似[22]。根據Widmanm-Franz公式:e=(為洛倫茲常數), 未摻雜的Mo1–xWSeTe的e很小。同時, 由于Mo1–xWSeTe固溶體的g較大(~1.0 eV, 見補充材料表S1), 在測試溫度范圍內本征激發不顯著, 導致B也很小。因此, 未摻雜Mo1–xWSeTe的L近乎等于。結果表明, 所有Mo1–xWSeTe固溶體的L隨著溫度的升高而降低, 表明測試溫度范圍內聲子的U散射主導樣品的熱傳導過程。沿^P方向, Mo1–xWSeTe固溶體的L隨W含量增加而顯著降低, 而沿//P方向, 其L隨W含量增加而升高。一般而言, 對于強取向材料, 取向性越強, 則在兩個方向的L差值越大, 見圖2所示。在擇優方向L相似時, 取向性更強的樣品在非擇優方向可取得更低的L。因而, 高W含量樣品在//P方向的L相對較高, 是擇優取向對非擇優方向L調節的結果。在Zhang等[22]的研究中, MoSe1.2Te0.8組分沿^P和//P兩個方向的室溫L均達~2.78 W·m–1·K–1, 明顯高于本研究中Mo0.5W0.5SeTe在^P和//P的~2.48和~1.83 W·m–1·K–1。這進一步證實, 在排除擇優取向的影響后, W固溶本身依然會使Mo1–xWSeTe固溶體的L降低。

圖1 Mo1–xWxSeTe(0≤x≤0.5)固溶體的XRD圖譜

(a) Powder; (b) Bulk-^P; (c) Bulk-//P

圖2 Mo1–xWxSeTe(0≤x≤0.5)晶格熱導率κL隨溫度T的變化曲線

(a)^P; (b) //P

2.2 Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe的熱電輸運性能

根據2.1的研究,選擇具有較小(00)擇優取向以及較低L的Mo0.5W0.5SeTe四元固溶體進行Nb摻雜優化電性能和熱電優值的研究。并且, 由于Mo0.5W0.5SeTe固溶體在^P方向具有(00)擇優取向且因子~0.23, 其Nb摻雜產物(Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe)的電輸運性能和熱輸運性能具有各向異性的特征。因此, 本研究中, 我們選取^P方向系統研究了Nb摻雜對熱電輸運性能的影響規律(//P方向熱電輸運數據見補充材料圖S4), 并在此基礎上選取性能最優的兩個組分研究了取向對熱電性能的影響規律。

圖3為Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe(=0、0.005、0.015、0.025和0.035)固溶體的粉末XRD圖譜。結果表明, 不同Nb摻雜量的Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體均為結晶度良好的單相, 沒有發現明顯的第二相結構。如表1所示, Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體的實際Nb含量隨值增大而增加, 說明Nb進入了Mo/W晶格位置。=0.005的樣品由于Nb摻雜量太低, 電子探針的WDS成分分析沒有檢測到Nb。通過Highscore軟件對Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體的XRD圖譜進行結構精修, 并計算晶胞參數(見補充材料表S3), Mo0.5W0.5SeTe四元固溶體中Nb摻雜對參數和參數的影響均不明顯, 在MoSe1.2Te0.8三元固溶體中摻雜Nb后參數沒有明顯變化而參數明顯降低[22]。Nb摻雜樣品的Hall系數為正值, 主要載流子為空穴, 表現出明顯的p型傳導特性, 且隨Nb含量增加, 載流子濃度顯著提高。室溫下(表1),=0.035組分的載流子濃度高達7.63′1020cm–3, 相比本征樣品提升1~2個數量級, 這證實Nb是MoSe2基化合物的有效p型摻雜元素。

圖3 Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe(0≤y≤0.035)的粉末XRD圖譜

圖4(a)為Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe(=0、0.005、0.015、0.025和0.035)固溶體沿^P方向的電導率隨溫度的變化關系曲線。結果表明(表1), 隨Nb含量增加, Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體的提高了2~3個數量級, 室溫下由本征樣品的200 S·m–1提升至6.98×104S·m–1, 這主要是載流子濃度提高的緣故。由圖4(a)可知, 當摻雜量≤0.005時, Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體的隨溫度升高而增大, 表現為本征半導體傳導特性; 而當≥0.015時, 固溶體的隨溫度升高而降低, 表現為重摻雜簡并半導體傳導特性。由表1可知, Nb摻雜不僅提高了載流子濃度, 也顯著提高了載流子遷移率, 這違背了載流子遷移率與載流子濃度變化趨勢相反的一般規律。Zhang等[23]和Mott等[24]對V、Nb和Ta摻雜MoSe2的研究發現, V、Nb和Ta摻雜在淺摻雜情況下引入了離散的摻雜能級, 而在重摻雜情況下引入了連續的雜質能帶, 如圖4(a)中插圖所示, 這引起與隨摻雜量增加而同步增大。Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體中與之間的反常變化關系也源于此。

表1 Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe (0≤y≤0.035)固溶體的組成和室溫熱電輸運性質

圖4 Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe(0≤y≤0.035)固溶體的(a)電導率s, (b)塞貝克系數S和(c)功率因子PF隨溫度的變化關系曲線, (a)中插圖為Nb摻雜后引入的雜質能級示意圖。

圖4(b)為Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe(=0、0.005、0.015、0.025和0.035)固溶體沿^P方向的Seebeck系數隨溫度的變化關系。當摻雜量≤0.005時, Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體的很小且隨溫度升高先增大后減小, 拐點出現在~600 K。這與低摻雜量條件下的離散摻雜能級有關: 離散雜質能級的電子態密度較小導致較低, 且價帶頂與離散雜質能級之間的載流子激發使得在較低溫度即出現拐點。當≥0.015時, Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體的和傳統簡并半導體類似: 隨摻雜量增加, 樣品的降低, 且樣品的隨溫度升高而增加。由圖4(c)可知, Nb摻雜大幅提升了本征Mo0.5W0.5SeTe較低的, 摻雜后Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe的功率因子(=2)得到了明顯的提升。除=0.005的樣品由于Nb含量過少, 未能達到良好的受主摻雜的效果外, 其余Nb摻雜量的都有顯著提升。與變化的規律類似, 摻雜后樣品的隨著溫度的升高而增大,=0.025的樣品在823 K時獲得最大, 達到0.84 mW·m–1·K–2,與MoSeTe三元固溶體[22]相當, 明顯高于MoSe2二元化合物[23]。

根據經典單拋物帶模型可知, 簡并半導體的Seebeck系數與載流子濃度以及載流子有效質量有關。圖5為Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體沿^P方向的室溫Seebeck系數和載流子濃度的相互關系。基于單拋物帶模型, 假設聲學聲子散射主導載流子輸運[5],計算Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體的Pisarenko曲線, 如圖5中實線所示。結果表明, Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體的載流子有效質量較未摻雜樣品有明顯提升,其值在2.20~3.50之間。并且, 高Nb摻雜量的Mo0.5W0.5SeTe四元固溶體的載流子有效質量較MoSeTe三元固溶體(*=2.20~2.70)[22]和MoSe2二元化合物(*=1.00~2.30)[23]有所提高, 這有利于該四元固溶體獲得更高的功率因子(μ(*)2/3)。Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe四元摻雜固溶體中高的載流子有效質量可能是由于Nb摻雜引入的雜質能帶具有更高的載流子有效質量。

圖5 Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe(0≤y≤0.035)與文獻報道的其它化合物的Pisarenko曲線對比

圖6為Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe(=0、0.005、0.015、0.025和0.035)固溶體沿^P方向的熱導率(a)和晶格熱導率(b)以及(c)隨溫度的變化關系。結果表明, 隨著Nb摻雜量的增加, Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體的同時增大, 這主要是由于摻雜Nb后固溶體的得到了大幅提升,e隨之增加的緣故。由于Mo0.5W0.5SeTe固溶體的g較大(0.998 eV, 見補充材料表S1),≥0.015樣品在測試溫度區域內不會出現顯著的本征激發, 這與隨溫度升高也沒有出現拐點的現象一致, 因而≥0.015組分固溶體的不包含雙極熱導B的貢獻。同時,≤0.005組分固溶體的隨溫度升高單調降低, 表明由于禁帶寬度較大以及價帶頂與雜質能級之間的載流子激發不顯著, 其雙極熱導B的貢獻也不明顯。因此, Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體的主要來源于e和L的貢獻。隨溫度升高, Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體的L單調降低, 近乎符合Lμ–1, 說明測量溫度范圍內L由聲子的U散射過程主導。結果也表明, 在一定摻雜濃度范圍內, Nb摻雜引入的質量波動和應力場波動散射能適當降低樣品的L。例如,=0.025的樣品在室溫和 823 K時的L分別為2.3和1.65 W·m–1·K–1, 較本征Mo0.5W0.5SeTe的2.48和1.75 W·m–1·K–1都有一定程度的降低。

由于Nb摻雜能同步提高與, Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體的和均獲得了顯著的提升; 再結合Nb摻雜能適當降低樣品的L, Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體的獲得了明顯優化。最終,=0.015和=0.025組分樣品在823 K時取得最大~0.31, 較未摻雜樣品有了大幅度提升。

前文提及, Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體的微結構具有明顯的(00)擇優取向。因而, 我們對=0.015和=0.025兩個性能優化的組分進行了不同方向上的熱電輸運性能比較(見補充材料圖S5)。結果表明, Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體在^P方向具有更高的, 驗證了此方向上的(00)擇優取向特征, 也說明了不同方向的差別來源于載流子遷移率的差異(見表1)。同時,沒有表現明顯的擇優取向, 兩個方向的數值基本一致。此外, Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體的和L具有明顯取向性,^P方向的數值更高, 這顯然是(00)擇優取向的結果。歸納可知, 雖然Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體在^P方向具有更高的和, 但是的和L也更高, 因此在//P方向的反而相對略高。=0.015的Nb0.03Mo0.485W0.485SeTe固溶體在823 K和//P方向獲得最大(0.36), 略優于^P方向(0.31)。

本研究中獲得的Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體的因子為~0.30, 明顯低于文獻報道三元MoSeTe的~0.40以及二元MoSe2的~0.70[22], 具有最低的(00)擇優取向。由于取向度和固溶的共同影響, 二元化合物Ta0.05Mo0.95Se2的L明顯高于三元固溶體和四元固溶體; 且Nb0.03Mo0.485W0.485SeTe在//P方向獲得了所有產物中最低的L。同等摻雜量條件下, 四元固溶體Nb0.05Mo0.475W0.475SeTe的為6.61×1020cm–3,明顯高于文獻報道的三元固溶體(3.8×1020cm–3)[22]和二元化合物(5.3×1020cm–3)[23]的。三元固溶體的最低,最高以及略高于四元組分, 而二元化合物的和均不突出, 導致其最低。本研究中Nb0.03Mo0.485W0.485SeTe和Nb0.05Mo0.475W0.475SeTe樣品的都處于最高水平。并且, Nb0.03Mo0.485W0.485SeTe沿//P方向的L最低, 因此其獲得了所有產物中最高的熱電優值,達到0.36。

3 結論

本研究采用固相反應結合PAS燒結成功合成了一系列單相的Mo1–xWSeTe(0≤≤0.5)固溶體及其Nb摻雜產物, 探索了固溶結合摻雜對材料電輸運和熱輸運性能的影響規律。結果發現, 在Mo位固溶W一方面明顯降低了^P方向的(00)擇優取向, 另一方面也適當降低了Mo1–xWSeTe固溶體的L。在300和823 K時, W固溶量為0.5的Mo0.5W0.5SeTe固溶體在^P方向的L分別為2.48和1.75 W·m–1·K–1,較三元MoSeTe分別下降25%和18%。對Mo0.5W0.5SeTe固溶體的Nb摻雜研究表明, Nb摻雜顯著提高了材料的和, 適當地降低了L, 進而顯著提高了材料的熱電優值。Nb含量增加會同時提高與, 這種反常變化趨勢與Nb摻雜含量提高所引起的雜質能級由離散狀態變成連續狀態有關。此外, 取向性研究表明, Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe固溶體在^P方向的和更高, 但和L也更高, 所以在//P方向反而獲得相對更高的熱電優值。Nb0.03Mo0.485W0.485SeTe在823 K下^P和//P方向獲得的最高值分別達到0.31和0.36, 是目前MoSe2基熱電材料中獲得的最好結果之一。本研究證實, 固溶結合摻雜是優化MoSe2基材料熱電性能的有效途徑, 如能在優化的固溶組分下繼續改善摻雜和提高, 將能進一步提升MoSe2基材料的。

圖6 Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe(0≤y≤0.035)固溶體的(a)熱導率κ, (b)晶格熱導率κL和(c)ZT值隨溫度變化關系曲線

補充材料

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Optimization of Thermoelectric Transport Properties of Nb-doped Mo1–xWSeTe Solid Solutions

ZHOU Xingyuan, LIU Wei, ZHANG Cheng, HUA Fuqiang, ZHANG Min, SU Xianli, TANG Xinfeng

(State Key Laboratory of Advanced Technology for Materials Synthesis and Processing, Wuhan University of Technology, Wuhan 430070, China)

Solid solutions forming and doping is an effective approach to optimize the transport properties of thermoelectric materials. In this study, a series of single-phase Mo1–xWSeTe (0≤≤0.5) solid solutions and their Nb-doped products were successfully synthesized with solid-state reaction followed by rapid sintering utilizing a Plasma Assisted Sintering apparatus. Thermoelectric transport studies showed that the carrier concentration, carrier mobility, electrical conductivity and power factor of the Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe solid solutions were significantly increased by W substitution and Nb doping, while their lattice thermal conductivity was reduced, leading to remarkably enhanced dimensionless figure of merit. The simultaneous increment of carrier density and carrier mobility with the increasing Nb content is due to the transition from discrete energy levels to continuous impurity band through Nb doping. The study of anisotropy indicated that, Nb2yMo0.5–yW0.5–ySeTe solid solutions owned a highervalue along the //P direction as a result of the lower lattice thermal conductivity. The Nb0.03Mo0.485W0.485SeTe compound presented the highestvalues among all samples, which were 0.31 and 0.36 (@823 K) along the^P and //P directions, respectively, representing one of the best results based on MoSe2-based materials. The enhancement of the Seebeck coefficient and the power factor is expected to further improve thevalues of MoSe2-based compounds by optimizing the doping elements.

Mo1–xWSeTe solid solutions; Nb doping; lattice thermal conductivity; thermoelectric figure of merit

TQ174

A

1000-324X(2020)12-1373-07

10.15541/jim20200135

2020-03-16;

2020-04-03

國家自然科學基金(51702246, 51632006) National Natural Science Foundation of China (51702246, 51632006)

周星圓(1995–), 男, 碩士研究生. E-mail: zhouxingyuan@whut.edu.cn

ZHOU Xingyuan(1995–), male, Master candidate. E-mail: zhouxingyuan@whut.edu.cn

柳 偉, 研究員. E-mail: w.liu@whut.edu.cn; 唐新峰, 教授. E-mail: tangxf@whut.edu.cn

LIU Wei, professor. E-mail: w.liu@whut.edu.cn; TANG Xinfeng, professor. E-mail: tangxf@whut.edu.cn