北京電子科技職業學院 孫世菊 王 雪
導向磁鐵是束流調試的必備元件,為了節省費用,減小束流線的空間,縮短束流線的尺寸,我們在原有單向矯正束流的基礎上,開發研制了單磁鐵雙向掃描的導向磁鐵。通過兩個方向的磁場耦合,可以對束流進行精確地矯正。
假設導向磁鐵需要偏移的了離子為質子,導向磁鐵與下一個元件之間的距離為L,導向磁鐵需要矯正的距離為X或Y,如圖1所示。

圖1 導向磁鐵掃描示意圖Fig.1 Sketch map of the x-y steering magnet scanner
根據磁剛度公式:[3]

可以計算出質子在導向磁鐵中的偏轉半徑:

其中:

W為離子能量(動能),W0為離子靜止能量,對于質子,W0=938.26MeV,B的單位為Gauss。
導向磁鐵磁軛長度ι為80mm,掃描磁鐵的掃描范圍X或Y,由θ≈tgθ=X/L或Y/L(L為掃描長度),可以計算出掃描角度。再由 ,可以得到值ρ,再由公式(2)計算可得所需的磁場強度。
根據我們實際的需求,在X方向需要偏移±20mm,Y方向需要偏移±40mm,可以計算得到:

偏轉半徑:

當質子能量分別為25keV、30keV、35keV時,對應的磁場強度如表1所示。

表1 磁場強度
根據最大能量,XY導向磁鐵所需的最大調節磁場為±116.7Gs。
在導向磁鐵的設計過程中,磁軛是一個正規的同心圓圓柱,其結構模型如圖2所示。該磁軛是由低碳鋼加工而成的一個圓環性磁軛,在磁軛上面繞有兩對線包,內層為左右一對線包,外層為上下一對線包,在環的中心形成互相正交的兩個方向的磁場,改變電流的大小,可以改變這個合成磁場的大小方向,即可用來校正束流的中心軌道如圖2。
該導向磁鐵是采用ANSYS[4]計算得到的磁場分布,其結果如圖3所示。圖中顯示出了左右一對線包的磁場分布情況,另外一對線包和圖示相同也是180度對稱,相對圖示中的一對線包旋轉90度疊加在一起的。這四個線包形成兩個正交磁場,通過調節兩個方向磁場強度,從而形成對束流運動起360度的導向作用的磁場。勵磁線圈采用直徑為1.5mm的漆包線繞制,每個線包的安匝數為1500,電流為2.5A,電壓約為2.3V,目前該導向磁鐵的供電電源是兩臺30V/±5A穩流電源。在最大電流時,測得磁場強度如圖4所示,圖中以導向磁鐵中心為中心點,沿著半徑方向測量磁場強度。從圖中可以看出,半徑為5mm處磁場強度大約為160Gs,半徑為30mm處得磁場約為120Gs,可以矯正束流最大偏移。

圖2 導向磁鐵磁軛模型

圖3 圓形導向磁鐵磁場分布Fig.3 Circular steering magnetic field distribution

圖4 徑向磁場強度
根據以上設計,完成了導向磁鐵的繞制,如圖5所示。在實際繞制過程中,為了防止導向磁鐵過熱而破壞導線的絕緣漆,在每層導線之間增加了絕緣層,從而導致繞制導線厚度增加。由于空間有限,在導線厚度增加的情況下減少了導線匝數,為此需要測量磁場強度如圖5。
磁場測量結果如圖6所示,從圖中可以看出,兩個方向都小于理論設計值,這是由于導線匝數小于理論值的結果。而y方向的磁場小于x方向,這是因為y方向是外圈,它的繞線匝數比x方向的內圈匝數少40匝,從而導致磁場比較小。

圖5 導向磁鐵實物圖Fig.5 Picture of the x-y steering magnet

圖6 磁場測量結果
文章給出了導向磁鐵設計、繞制、檢測的全過程,并通過磁場測量結果與理論設計結果的比較,由于實際工程原因磁場略低于理論值,但仍在實用范圍之內。目前該磁鐵已經安裝在束流線上,使用狀態良好。由于該磁鐵采用漆包線繞制,僅在最外層增加一層玻璃絲帶來保護線圈外部漆的脫落,所以這種磁鐵的通氣性好,可以在高真空內部使用。另外,在大氣中可采用同樣的方式來繞制、使用這種磁鐵。若是其磁場強度較高時,需要采用內水冷的導線代替漆包線。
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[2]M.P.Dehnel etal.A Compact Cost-Effective Beamline for a PET Cyclotron[J],Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section B,2007,261(1-2):809-812.
[3]桂偉燮,荷電粒子加速器原理[M].北京:清華大學出版社,1994.Gui WeiXi,Charge Particle Accelerators Theory,Beijing,Tsinghua University Press,1994.
[4]ANSYS Inc,Guide to ANSYS User Programable Features SAS IP[M].Inc,1998.